Том 2 (Седов Л.И. - Механика сплошной среды), страница 5

.,20ь\ВЗдесьполучимp2i>258G,-(8.6)врасходусловиюпотоv2lv2единицувремениобтекаемыхнауравнение(8.1)щ.(8.5)справаВведемплощадейДляiS2давлениеизаменитьможноS2(см.иструичтосчитать,Наконец,0=однакодляiSjнацелом)рхир1многихр2р0.—полнымравныр2междупостоянное(8.7)Вдавленияместественномприq*n =f=S2 (наличиеприложений3легкопотенциальнойSt).Л.-И.Седов,т.Чилив0нанетэтомдопущении,Sx^2надобности),илегкоучесть,приво-вида:простогоформулеэтой(8.8)идальнейшемW=(il-i*2)G.нение(по-20р0.энергиииир0—(8.8)моментповерхностьдействуетв формулахизвневыше,черезр2всюУрав-•жидкостинадавлениюравенствуквiSVидобавитьнужнотяжестиЕсли(8.5)).постоянномууравнениек(8.8)вStформуле:^2Рг^г)j-центресказанномуирхдобавкамQn(p.,всогласнор0,можноSiжидкостинаследующейктяжестицентров0=весасилуS2.ит\икположимприводитPi^i)4-иприложенныйверхностьS1щш—основаниинасечениями?\S2и=добавитьтолькомеждувесомостиSxтрубыжидкостинеобходимоп2ищvjv-^векторытяжестисилы(8.7)нормалейвнешнихрадиусы-векторы(рл=сечениямиикS,^.р.2У22)-Ьединичные(8.7)вG.3)учетавеса,силывведеныучетамоментовМ(ра-векторовS%итеперьсеченийнение^-fнаходящейсяжидкости,ВчерезповерхностяхприводитG.2)импульсовPlyj)+единичных.S^Для—и(Pl=вместосеченияхдитО,=тока.и0,=hформуле:следующейчтоG.1)=дгассовыйнакакпочтопринимать,масструбкурассматриваемуюТакнапеременной0.=p1v1S1гдебытьможетприложениях0=65теламиV).Воdq'ujdtобтекаемымисучестьэнергии(8.9).работутакжежидкостисилмеждутяжестисечениями(измеS166Гл.ОтсюдаE.2).расчетовсильныхпоследнеескоростивсвязаноSxсеченияхСоотношения(8.6)StЕслизадачэти(8.9)являютсянымопытовтовполнесчтоточкитрубкамплотностистикидвиженияможнонаписатьобходимоимеютвсегдабезобщемвсеченияхSxианалогичные(8.6)—hSxиинтегрирование(8.9),А52,S1каждойадиабатическихдшхеяТОКЭтрубкиправыхмалыхтокаотсутствиисовыхсилжидкостьюизжидкости,(8.3)телаполучается,неподвижны,энергииWчтотакустановив-при7ад*примеханическойпритокапло-иде-движенияхt,алъноине-справабесконечнодля#2.иско-характерипеременны,когдавкоторыхсуммирование—написанныхпоДлявдольэнергииS2тонкимвыравниваниислучае,существенноформулы,ха-бесконечнооВвсеприближенныйкдавления.виду,вообщепредположенийвсякихдан-виметьнужнотолькои—характер,практическиэтимприложимыпроводитьчастейспоилидействительностиксоотношениятокарости,УравнениеВместе(8.6)приближенно,приближенныйприближенияэтиприложенийрасчетыЭтирешенияхэтихнавыравниваются.гидродинамическихравенствавыполняютсяслучаяхудовлетворительны.зрениярактер.точныхимеютмногихтеоретическиещадоквсоотношенияводавлениестокапредположении,предположенияполученныетрубкитоЕслиточными.ним.чтовыполняются,этичтокдлявпрямыхусловием:,соответствующихпредположенияоднаковышеирешенийточныхдлясеченийнаусловиявыведеныS2иплотностьскорость,сечениях(8.9)—сечениямиконечными?2ивисоотношенияисовпаденииипереходятпринятымперпендикулярнысSxсечениямичтосближении(8.9)—соотношениямеждусредыприроды,жеПри(8.6)равенстваскачках,смасстойскачках.S2имашин.движенийконечныхсвязитеориигидравлическихустановившихсясобойиуравненияодномернойосновуииграютинженернойисоотношения,вкакраз-Онигидравликегазовыхдлядлявыражаютотслучаеналичиемсобъема.положенычтовидеть,общемвдвиженийиосновныеформулывсевозможныхнаWэнергииприменимыинженернойЭтидинамике.(8.9)констан-«оттока»рассматриваемоговроль—уравненияизмененияучетомсчеттаквнутриопределяющиеSt(8.9)—движений,фундаментальную(8.6)<?2сзауравнениемобобщениеимеемтока(8.6)разрывовЛегкосовершенногостелам.непрерывныхгазовоймысредылинийСоотношенияличных0фДляц,.=совпадаетравенствосложныевнешнимкi\чтоэтоWвдольэнергиижидкостиЛИНИИ0 получим,=ПриболеенадляГидромеханикавидераскрытомБернуллиБернуллитыWпривгазаVII .—какзасчет0,еслиповерхностные<ieг\О=работыприимас-граничащиесилы§ 8.Взаимодействиеидеальнойв20(8.9)жидкостей(давление)жидкости22>2ltиработы..линиивдольверноповерхностяхПоэтомууравнение67теламинеподвижныхнасовершают.нетокаобтекаемымиснаэнергиивоснованиивидеравенстваоVlВскихр,%i>внутренниевдольлиниитомвВвязкойжидкостивсейчастиилижидкости(всейКромеэтого,WзначениеВссвязитокатеплоизолированнойДлянечногоWВсвязиВозможныепрактикойгазовтруб-твердойтрубыприближенноко-принять,чтоилиS2)иможно(8.9)—сделаем%2>•••U1cViT2=сух—ТхможноэнергиюгоренииприUог-fзакак—химическихr—U01UQ2постояннойистолковываетсяэтоПри°разностьэнергииобразомиспарения,Uo.частности,аддитивнойэнергии,аналогичнымвфор-пользоваться+рассматриватьприращениехимическойможноcvT=и,изменениеучитыватьчастоUнужноСоответствующееэнергиюслучаеданнуюуравненияреакциях(8.9)%итрубкичерезточноS±JU2метроврасходнулюмулойэнергииуравненииипотоке.общемвпримененияДляпритокаввэлементарнойпримечание.трактовкивнешнеготеплообменаесли0.=f=жидкостиприсутствоватьсеченияхвссилыWпоэтомуивдоль0,границевязкиенеподвижнойследующееещесвободнойтеплопроводнойэффектовравенствевязкостисилприлипанияусловиинаработу—*-равозмож-и,поверхностные0.=Vнулю.(присеченияработыWкприсовершают22,.

.,(S1,20)будетпричемстремитсятокаку/G,WвиданеОднакожидкости(8.10)всправачленвязкойв(8.10)объемевпотокасилыотещезависитэтимжидменятьсясоответственнограницахсовершаютнапример,и,частицахскачки.20)вязкойвпараметроввнутри—напряженийэнер-могути(wмеханиче-в(8.9)поверхностивнутреннихвнутренняяразличныхпеременныхстенкам.частиили(8.(HA10)—•происходящиеЭтипараметрыкогдаобтекаемымк+отвообщеповерхностныетвердыхповерхностинеподвижныхна_i_зависетьслучае,разрывысильныеимеютсяPудельнаяможетпроцессы.Равенствотока.исохранятсяно,случае•••)%2iП'—характеризующихкостиботы—-"X-rt/физико-химическихи%2!---!7ъItVl-fобщемрассматриваемомU (р,гия77_l-2"-rv*pi«теплотавводитьионизациисчетизмененияпара-внутреннейизменениехимическойреакции»;энергиюиU01.—плавленият.ип.3»68Гл.ВпрактикеVII .ГидромеханикаинженерныхэнергиигазарасчетовUаэнергиипроцессовизменениеаналогичныхилидействиеСилатекущейвпотрубеrj38).стенкитаком,(8.9)удобном,спосо-процессов,притокамивнешнимиРассмотримдругихпритокиуравнениипрактикефизико-химическихжидкости,изаданныевназадаваемыминесколькотеперьсу-поэнергии.важныхпримеров.ттПустьнеподвижной,(рис.внешнепроявляютсяПризаменяетсяреакциикаккоторыевнутреннихществу,реакцийхимическихвводятWIG.величинувнутреннейдляcvT,=счетзаэнергии,оттокичерезбенередкоформулойпользуютсявСогласнотрубыобщемформуле(сосуда)\газ)движетсятрубеискривленной,случае(8.7)сила20нажидкостиреакциивектором,представляетсяявляющимсянапостроенногопараллелограмма,диагональю/(илижидкостьвекторахиЕслижидкостирасходGототличеннуля,р1p1v1S1=0и=-О,р2лельны,исилавСилажидкостиреакциитрубу.силО равенсматриватьтрубой.реакциинажидкостинулю,поэтомукаксилу,'настенкьравнодействующуюприложеннуютрубы.видетьиVxнекоторыхчтоvz,еслиS2,пересекаютсяО,тоStсуммарныйиточкевмоментточкиотносительноRсилуточкевек-приложенныеопределен-точкахвфор-изсеченийныхтрубына-дей-стенкина(8.8),торыпо^среакции,Легкомулызаве-нуля.связансилыствующейпарал-всякийчтопотокаличием38.RотОчевидно,воротРис.неотличнадомо~ег,рS2SxтоплощадкиО,можносвязаннойрассг§ 8.Обусловияхвприжидкостейбесконеч-вностиВзаимодействиедвиженииДлятелабезграничномВозмущенноетелпервоначальногосСхемаввпередиВсчитать,коится,т.ки)чтое.всехвонулюэффект1помощьюсприэффектжидкость,дляудалениитакогоможетдлябытьтрубы.бесконечнойивбезграничнойноструя,жидкостьбесконечностьВ безграничномскоростьпотокетелжидкости.е.т.«естественное»этонеподвижно,системыдвижу-долго,трубу,телавтел,образуетсявперединеподвижноговпередсеченияОднаковтелоси-рассматриваедлябесконечноеслито(вжидкостичтоозначает,помещенныхтел,частности,винтаточкахпропадает.этотВневозможно!1).движенияскоростьюдляслучаяхнекоторыхтеламипредельнымданнойможнопоэтомуотносительноетелами)являетсяПередииэтосжидкостинельзякабсолютноетеоре-вызываемыепокоитсясидвижущимисяпередтеоретическидопущениесываетчточторазмерамипрактическидопущение.возмущения,затухают,пределетелами,жидкостьжидкостиопре-поперечнымиосновноесвязаннойдвижение-1)стом,одалее,вусловий,считатьможновкоординат,щихсядобавочныхзадачи.следующееустановившиеся,моетрубе.сравнениюпоПредположимстемесо-которыецилиндрическойкачествеслучаяхдвижущимисяусловиебесконечностижидкостивыставитьвсоответствующейприемлемымбесконечностивтеломтелвмногихтическивдопущения,некоторыеобтеканиямалыхтел,Дляжидкости.необходимо,задачивыставленывои—хрешениеДляп.)т.и39.деляющихскоросисостояния'-бытьдолжнытрубы,сжимаемостьсделатьРоРис.тру-формыототносительнотеливобразующим(вязкость,опытом,ци-зависитневозмущенногоответствиипо-бесконечнойвпараллельногидроаэродинамнческойэтойрешениятрубы,тел,жидкостирасположенияжидкостисвойствтел,39)(рис.всначаларассмотримдвижущихсяvдвижениетрубы,итисистемуилискоростьютрубелиндрическойсопротивления,движущимисяпотоке,постояннойсбы.силытелами,телоступательнотеламиопределенияиспытываемойтрубецилиндрическойобтекаемымис(например,проса-поэтомувпередистремитсяпо-указанныйрешет-70чтопобывалителаВсбесконечностьвудалениибесконечностьжидкостисхемепотокаемыхмоделейжидкости,мостислучаеврыхотвечаютиудалениивопросарамкахидеальнойжидкости,зависи-вВсхемытакиеневажныхрядевпотоков,кото-бесконечностивзатухаютоупотребля-бесконечности.жидкостипридвиженияименноввозмущениявдлявзатухаютизучениечтотеламиможновзглядкакже,возмущенныезаопытутакнапример,условийотпервыйглубокоеразличныебесконеч-втелами,показывает,находитьможноНаназадБолеевперед.пришлиусловияхвызываемыевозмущения,онихарактереобтелами.чтооткудаустановившемсявопросдвижущимисязапредположить,вобосложняетсясзадиприсзади,предположениемсильноностибесконечностивсвязидвиженияГидромеханикатрубы.местоданноевVII .Гл.зателами.болееДлянияглубокогозадачвызываемыхсначалавпредположении,зателамиОбращениеоДальнейшуюсторону.впередител.насистеме^ско-противоположозадачуобращениядвиженииполучим,чтобесконечностинаусловиябесконечностиизтеларазвивать,сообщиве.всилувпротивоположнойносзадипоступательнуюнаправленнуюрассматриватьПослежидкостьнабегаеттелравной,ноговоря,атела—тел,неподвижны,т.движение,rtотносительнотеладалекоудобнотеориюобративFскоростиИначежидкостичтозатухают.па-равнуюрассмоттелами,иидеальнаяжидкостьрость,нуютелами,испытываемомжидкостьвозмущенияжидкости,жидкостисопротивлении,чтосхематизировадвиженияхвозмущенныхвнутривопросдвижения,Дюбуарадоксгодвижущимисяримпроблемыпониманияпостановкиискоростью,соабсолютномпрителскоростидвижении.Очевидно,самое,чтопростообращениеможноделатьвязкойжидкостиобращенияеслиидеальнойнадвижениеусловиядвигатьнежидкоститрубужидкостиможновлияниеконечнойтолькоусловийграничныхвблизисущественностенокнеподвижной.никакоговлиянияобращенииприВнеподвижной.сохранятьдлиныбылатрубыпослеобразующих,еевдольпоэтомуоказывает,трубы,случаенеобходимотрубадвижениеВжидкости.трубудвижениижидкостивзаимодействийприлипаниятакоеНьютона—силовыхмоделиприлипанияпроявляетсяипоэтомужеостанутсяГалилеялюбойдляиз-заабсолютномдвиженияслучаяхвсегданапряжениявсехсохранениемдвиженияприВстоотносительножидкостивнутренниепринципуиСогласнотакоетрубысилывсенеизмененными.чтоили,движениядвиженияизучениителнеподвижныхобращенияпослепринавдлявязкойстенкахобычныхобтекания'Jг§ 8.Взаимодействиенебольшихтел,жидкостейвблизирасположенныхэффектыночныеобтекаемымиснеимеют71теламитрубы,осисущественногоэтипристе-практическогозна-чения.образом,Такимвойзадачускоростьювтелобзадачейобтеканиисожидкостипостояннойсдвиженииожидкостиможноодинако-эквивалентнойзаменитьнеподвижныхнабегающимтелпротивоположнойскоростью,потокомскоростидвиже-тел.нияВопытахполнойотсутствиеучаствующихнетел,другихтрубыаэродинамическойстенокводитДюбуа,парадоксуктелпричтотел,рабочихДаламоераемые,алиниитобесконечности,Дляпростотыизщиетелами.совыхнет,силбесконечности,рхив(см.двухвидеибесконечностинесжимаемойдвижущимсякаждойлиниилинияхтока,токавсехтока,линияхадиабатичностиимеетприходящихдавлениерх,поэтомупредставитьплотностьимеемE.13))замас-внешнихгазом,всехнепроницаприходя-бесконечностькогдаидеальнойнанаивявляетсяусловиеиустановившееся,траекториямислучай,одинаковыеь\,БернуллиувеличениемтвердыеуходитьНавскоростьтегралсслучаяхБернулли.интегрализтеласовершеннымэтихвлияниессредыдвижениежидкостьВадиабатически.местокакгидеальнымДюбуапарадоксаговоря,обтекаемыедолжныане-устройств.рассмотримилижидкостьюпри-(снизить)вообщесовпадающиетока,лотка,сопротивленияобтекаемыхииспытательныхТакнапример,чтотом,устраненияустранитьсвязано,частей,_„ПарадоксДлянеобходимопостороннихразмероввжидкости,различны.моделированиидвижения,канала,стенокилиналичииприсостоящемунеподвижнойвдвижущихсятел,подвижныхэквивалентностиобращениивможноин-соотношений:'-1)P*где1-jj-^Diaxаcpl т"-_—гииизменятьсяпроисходитьпересечениизатолькоменятьсяW,скачкамиотличнойзатольковлиниямикподведенияработысилсчетЭтискачковлинияхтаквеличиныВеличинаэнтропии,адиабатическомтокавсехуплотнения.могутвнешнейчастицамдавления.ростарассматриваемом(8 \2)К0-1*1)iдвижения,уплотнения.счетотнаодинаковынепрерывногодля;*e~(s~Sl)/Cp~~z—le——ЩикакT —1Pi_постоянныvmaxверносодвижениядляиэтопричемPd-C-D'y/••—li-T*i*,величинытока,и„2энер-р*которыйдвиженииможетбудетпри72Гл.Рассмотрим1^2при->и—оо(Tl=Tl);кромевоРассмотримвсостоитвсехS2,жидкостивездерасходаиметьv%p1v1S1Еслипотокцилиндра,Отсюда,=такТакимр{непрерывныхно,чтор\,токауравнениергое.переднемv2.=распро-Sxсеченияхзаднемвыводустановлендвиженийгаза:этоS2,=получилось,ижидкости=vxпридавленийадиабатическихиобтеканииЭтотнесжимаемойдляp2—полостей,т.в(8.11)pjplчтонепрерывномбесконечность,одинаковы.телнайдемсогласноptотсутствиипривыравниванииоотр2,=пло-всю(8.13)изтоpvследует,pip*,ичтопотокадалекодляconst,=.PiзанимаетS,=линиивхарактеристикиS2=причемтел5'2=vmax=теламиусловиявсеconst;сзадииS1е.трубезаиpiS2(8.13)предположенияцилиндрическойследствиечтоS-lкакизстраняющихсякакр*,такобразом,вр2движениееслиp2v.2Sz.каждойГ*,вдольчерезили,телаи==т.каквыразитьpi/pl,сечениивпередидалекосечениялегковточкахвсехвожесоотношениедаетщадьточто,е.const=иодновыравниваетсятеласледует,т.непрерывно,iS2 будемот—(8.11)изопы-соответствуетдалекор2исечениивгазаилихорошопоэтомуипересе-которыер{.жидкостидавлениеОтсюдаS2.начтодвижениетока,котороеvmax2=которыхр*2 <^иметьдвижениетом,точкахлинияхнабудемтеперьдопущение,Основноенаипрости-тока,^maxlтока,р\,=Sxсеченияхлинияхравенстволинийуплотнения,сечениятор{всехВернодляимеемскачкитам,S2,ДОэтого,непрерывно,вдвиженияНа-(-о°-—>хSxОТкаютГидромеханикахарактеристикихрающихсяS2-VII .очевид-положениетакжеверно.Отсюдана(8.7)формулыоснованииВПрисилусуммарнуюВгнаи=изЖ2,трубы(8.14)бесконечности.вдлявернаобпредположениядействующаяи,наследовательно,Ввиду=J?!трубытого,перпендикулярнателаВ2.очертаний,трубачтонормальнакк5Хкогдацилиндрическая,следует,жидкоститрубы,представляетвнутренниеZ?2любыхидеальностистенки'+RсиланатрубыВФормулаS2силцилиндрическойстенки(8.14)жидкостиреакциичто0.массовыхвнешнихотсутствиисобой=следует,осисилачтообразующимтрубыиско-=§ 8.рости(8.14)Взаимодействиепотокажидкостиверенследующийжидкостейобтекаемымисбесконечности.в73теламиПоэтомуфундаментальныйоснованиинавывод:(8.15)RiJ_t»oo.Такимобразом,новкеустановлено,общаязадачистинапомещенныевобтеканиишемсябытьИначеЭтотследствиеаНесмотрянател,движущихсявыйвзглядрезкоскоростителавемойформы»(рис.можноснижатьнениюешар.ОднакоЗаполногоисчезновениятеланеобхо^потостокаплохоповерхобте-приобтекаемостисчетвтелатакоготелуобъема«обтека-наблюдающимся40.сопротивлениесопротивлениемлинийсрывовсрывам,рис.дан-силыформыобтекающеговнешнейнадляснижениянепрерывностипредставленномперегочтоприданиязначительногоаналогичныхтела,тофиксированногоиотсутствиядлянаусмотретьнапутемоченьбесконеч-сопротивленияскоростью,можнопотока41)в40).опытом,добиватьсябесконеч-(отсутствуютвниманиеОбтекаемостьобеспеченияобеспечениядлядлякании,теласжид-скоростью,теламирис.отсутствиипостояннойобратитьнабегающегоможноностисеслиопытахсопротивления.димаобвыводрасходитсяопыту,нойнажидкостивсоответствиека,чтото,вдавленийкаккакчтотом,потокиобтекаемымизатакие,напримерность,опостояннойвыравниваниеназадназваниеполучаетсянепрерывнополучаетсявсегданоситдопущенийпоступательныйкоторыхвонснуля,нулю.Даламбераобтеканиетянущиесяотравноопытов,вышечтотеласзадиполости,v2.=струй.поэтомуПарадокстелавпередиv1=отличатьсятелсопротивления,идеальна,костьv^,срывомможетданнымпротиворечитДаламбера.сформулированных«парадокса»соТ&хсилаобтекаемыхсиланостителаподъемнаявыводсилаэтанопотокаобтеканияСхемасопротивлениенаблюдаетсяустановив-нуля,набегающегожидко-У// /40.говоря,общееноприот////////////////////////ЛРис.илителаотличнойскоростикпостагазапотоканеподвижныенегоможетперпендикулярнарассматриваемойвчтовоздействиясилаобтекаемогосопротивлениясотниформыпоразсрав-тела,какдлятел,Гл.74VII .неподвижнымиограниченныхстями,обтекаемыминаличиянанапряженийсилтел,ВышеДаламберапарадоксидеальной41.Рис.формыжеобтекаемойТеластелаSсечениятрубы(8.15),Даламберадоксвтрубе.дрическойПарадоксдлясистемыскоростивообщепотенциальнополненныхгазом,Очевидно,чтоипаромчтоаналогичныхдлясистемытел.чтоско-Подчерк-нулю.общейтолькооднойдоказательствеприпредполагается,неговоря,цилин-итойжесуммарпосту-тел.чтотакже,расвутверждать,параллельнаяравнанулюпараллельнойсилы,можнотеллюбойнельзяотдельностивтелжидкостисистемыдляравенствосоставляющейОтметимжепотока,теладоказанопарасистемыкоторыйителвоздействияформулахпоэтомухарактеристиктела,установленкаждогобылочтопределе,обтеканиябес-ввпотокомтойнесколькихсилысоставляющаярости,отобтеканияпотокевтрубывыравниваниеДаламбераналичиислучаевивтак-круг-длярадиуссилупроисходитпределзависитзаключенныевдаликакнене-частности,безграничнымбесконечности,сматриватьввыводы,своюустановившимсякоторомвгаза,иливыводтрубы,Устремляяместоб)силой.основнойтрубы.имеетнепрерывнымпотокаЭтотсохраняютсимметричноеподъемнойсчтоиа)независимосопротивлением,сечениярадиусаотобтеканиядляформы:трубы.получим,(8.14)жидкостью,лишенныхсверхтекучих,трубемалымоченьплощадиконечность,стивяз-обтека-хорошоустановленобтеканиеразмеровотлойбера,в(8.15)симметричноенойпательнойдляцилиндрическойвжидкостьюобтеканиенем,составляющихсвойствамижидкостях.телаПрииз-заполучитькасательныхсопротивленияполучитьможновероятно,нельзяобусловленныхтрения,устранениевязкостиповерхно-непроницаемымиводой,телповерхности—емыхииливоздухомПолноекости.отГидромеханикавжидкостиинетдвижение(см.установившихсянасхемыза-рис.наобтеканийрис.жидко-полостей,конечныхжидкостьюуказаннымДалам-парадоксачто42).идеальной42,общаясиласопротивлениянулюобластиобщаядействующаясила,vnкоторыхвпотоке,=0.вующаянавнутризамкнутойсоограниченныеНапример,Рассмотримещевеса,трубачтопримем,надейст-сила,жидкостьобъемевх)контуромучетомцилиндрическаясоответствующийДляиобщаяслускогдавертикальны.поверхностей,простотыдляжидкостьюсилытеларавнаравнажидкостиистороныизображеннойотдельнотеланесжимаемойчто42.рис.обтеканиятел)системойповерхности,насистемыочевидно,нулюравнапокоящуюсяилидвижущуюсяABCDEAчайуравнения75телами(илиG.2)телаобщегоизкакобтекаемымисизолированноготакнулю,нажидкостейВзаимодействие§ 8.потокопределенностиимеетсятолькоодноГаз-42.Рис.Обтеканиевихревойтел(схемазоныполненнойгазомкостьюзаОбщуювниз.застойнойтеломВобластинаzосьуравнениесилы,постояннойс«пу-пренебречь(8.7)действующейскоростьютеланеподвижноговведениемусложним«пузыря»,—можнослучаеэтомпроекциисгазовымобтеканияобтеканиясхемукотороговесомостьютя-телазырем».скоростьнаправленаобтеканияжидкостьюприсоединеннымжид-движетсясоответственновверх;Схема43.Рис.желойза-всплывая,которое,тело,образованиемса)) и каверны,илипокоящейся(схемаб)).наполненногогазом,43).(рис.ссилыучетомнатяжестидляприводиттело,кфор-мулеRzгдеJC—=масса(ft-что1)чтоме,скоростьинтеграл,сходится.внекоторыхжидкостиопределяющийS(p2+междудля=+pShточках—количествоS(8.16)Jtg,-S1и52.формулаверна(8.17)p(Fi-t-V2),этогообращаетсяpvl)сечениямиЛ,величиныMженииpvl)жидкостиОчевидно,Если+вобъемабесконечность,движениявдви-схематизированномтожидкостипредполагается,вэтомобъе-76Гл.hгдеFxaрасстояние—F2иДалее,VII .пообъемнаоснованиивигПользуясьиv2ЭтагидростатическогоЕслиможетзначительнотяжелоемевверхбудетсчетобразуетсявестонет,сапрителв^соответствиизателомтрубетокаобластьилипарыобразуетсясческоедавлениемИз=\ИзотсюдаS*v2,т.чтоДлясилысопротивленияимеетсягазКакр^.далекоивпередижидкости,движениепоступательноеv2,скоростьюислучае,чтокоторойвпотокежидкостиинесжимаемостиноасимптоти-сзадиS*равноS.<Счтоследует,vx.получимр2скоростьэтомповерхностьюоднородноеБернуллиопределитсяВдавлениемсечениянеразрывностиг;2 >уравненияследует,этиме.40),набегающемплощадиуравнения40.рис.некоторымр2значениеЦилиндрическойпредполагается,поступательноеполучаетсятакже"„нарис.навжидко-свободнойсчтосзадидвижениеv1S_SBобте-привданными,(областьвспы-подъе-приувеличивается.теласхемепоможет.ограниченнаяпримем,однородноеимеетсяРа)=опытнымижидкостираньше,далекон(Piпузы-сопротивлениянесжимаемойидеальнойRzсилаеслисилу,стелоАрхимедасилаистьюструйсрывомвыпус-общаяускорением,каниижидкостьюдвижении.отсутствиипузыряналичииприрасширяетсясопротивленияпузырясчет'падениязаПритела.увеличивающимсяпузырьобъемаилителомтелоИг,силы,объемеслилибовертикальномперманентномутопузырь,припревышатьпричемдлягаза,вдувапредварительномузаобщейобщегокомпонентаАрхимедапеременной,ВычислимСиласбтеканиисогаза(8.18)Vi)g.+давленияблагодаряканиюрявать,9(Vlсилусилазане-получим=простолибоусловияуравненияpgh.=Pl—вертикальнаясобойпузыря.ителаизменяетсяр2(8.16)изRzобразом,изиS2,ителом.C.5),S2изапузырячто=этим,представляетБернуллиS±сеченияхнайдем,сразуителауравнениядавленийвыравниванияразрывностиSxсечениямимеждувертикалисоответственно—ТакимГидромеханика<СЕсли.Pi-приравнятьv2.из(8.7)получимр2=pd,то§ 8.Взаимодействиежидкостейобтекаемымис77теламиилиТакимобразом,костипроизвольносопротивленияобразованиемнеобходимоSпри—>¦Воо.*)образом,пределеТакимидеальнойэтомснияхотниеPd=hp<xiе.построить,ратьсядовизолированноготеласледовательно,давлениенавэтомбсхемерис.гидродинамическоеполостьюсбудетнепоказать,порасстоядавле-задатьтелполостьслучаечтоесли42.Впо-вдалекихполостирх.беско-вкогдаЕслиpd.—уpdневесомойтеласлучае,жидкостиМожножидкостии,обтеканияобтеканиеидеальнойтом=«,бесконечности.получаетсядляооvxвр=нодавлежидкостипростирающейсяврхсоответствующиетоможнотот.тела,—>•срывомпостояннымдвижениеполостью,давлениюравноспредельное-»-величинысоизолированноготолькоточнорйv.2обтеканиевозможнолостиSпричтополучается,жидкостьюнечность,врассмотретьслучаезадатьполученияполостиПриможноpd=нуля.обтеканиипрителомзаснием,Длярх.телажид-отр2ргшизолированногоструй,вусловииприотличноедавлений<^ргвеличиныидеальнойвсопротивление,трубевдвиженииобтеканииструйномприиспытываеттелопрости->^этомр«,случаесопротивлениеравнонулю.Еслиpd<^ства.струйкаэтойструйки,обусловливаетдвиженияпространственноеслучаеpdопытыясноЗдесь1)принимается,вА.См.кавитационногочтокоторойД.