151567 (Переходные и свободные колебания), страница 2
Описание файла
Документ из архива "Переходные и свободные колебания", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из , которые можно найти в файловом архиве . Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "книги и методические указания", в предмете "физика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "151567"
Текст 2 страницы из документа "151567"
Графики полученных выражений целесообразно построить в виде отношения
,
где f(t) = i(t) или f(t) = uC(t) = uR(t) ,
– максимальное значение определяемой величины, полученное на основании законов коммутации и физического смысла:
(нет скачка),
(скачок напряжения),
(скачок тока).
Заметим, что все эти отношения одинаковы, поэтому достаточно построить один график зависимости . В таблице приведены результаты расчета .
t | 0 | τ | 2τ | 3τ | 4,6τ | → ∞ |
| 1 | 0,368 | 0,135 | 0,05 | 0,01 | → 0 |
На рисунке 13 показаны графики функций для разных значений τ:
Рис. 13
Данный график представляет собой экспоненту, убывающую с ростом времени t. Важно заметить, что за промежуток времени τ значения экспоненты уменьшаются в е = 2,718… раз, причем такое убывание характерно для любого участка экспоненты.
4.2. Свободные переходные процессы в цепи с индуктивностью
Пусть через индуктивность L протекает ток I0, т. е. при , . В момент времени происходит коммутация – гасится источник (рис. 14).
Рис. 14
За счет энергии, запасенной индуктивностью, происходит процесс свободных колебаний, пока вся энергия не израсходуется на нагрев резистора R. Найдем временные зависимости тока в цепи и напряжений на элементах R и L, которые, как видно из рисунка 14, одинаковы.
На основании 1-го закона коммутации ток через индуктивность не может измениться скачком, т. е. , и в момент времени , , то есть начальные условия ненулевые.
Рассматриваемая схема для момента времени , т. е. сразу же после коммутации, имеет вид, показанный на рисунке 15, при этом индуктивность можно рассматривать как источник задающего тока.
Рис. 15
Для нахождения закона изменения тока в цепи и напряжений на элементах R и L воспользуемся операторным методом, для чего индуктивность с током заменим одной из эквивалентных схем замещения. Здесь удобнее использовать параллельную схему замещения, при этом ток операторного источника тока соответствует начальному току через индуктивность. На рисунке 16 схема замещения индуктивности с током выделена пунктиром.
Рис. 16
На основании правила деления токов:
.
Задача в операторной форме решена – получено выражение для преобразованного тока в цепи. На основании таблицы соответствий получим оригинал – временную зависимость тока в режиме свободных колебаний:
,
где τ = – постоянная времени цепи, имеющая размерность [с].
Так как uL = uR, то их временные зависимости также одинаковы. По закону Ома для оригиналов:
.
Таким образом, в цепи с индуктивностью в режиме свободных колебаний ток и напряжение на элементах R и L будут изменяться (как и в цепи с емкостью) по экспоненциальному закону с постоянной времени τ = . Физический смысл τ такой же, как и в цепи с емкостью. Постоянная времени зависит от параметров цепи R и L и влияет на крутизну экспоненты:
-
при увеличении τ, что достигается уменьшением величины R или увеличением величины L, экспонента проходит положе – процесс затухания свободных колебаний замедляется;
-
при уменьшении τ, что достигается увеличением величины R или уменьшением L, экспонента проходит круче, и процесс затухания свободных колебаний ускоряется.
При этом , то есть скачок тока невозможен, а , то есть наблюдается скачок напряжения.
Тогда .
Этот график представляет собой убывающую экспоненту. Крутизна убывания определяется величиной постоянной времени τ. Вид графика не отличается от ранее рассмотренного для цепи с емкостью.
Время окончания свободных колебаний зависит от постоянной времени цепи и определяется так же, как и для цепи с емкостью:
tУСТ = (3 4,6)τ.
Примечание: Постоянная времени сложной цепи определяется по формуле, τ = , где R = RЭ – эквивалентное сопротивление, подключенное к элементу индуктивности после совершения коммутации, то есть при . Это сопротивление находится как в обычной резистивной цепи.
В результате анализа свободных колебаний в цепи с одним реактивным элементом можно сделать общие выводы.
-
Реакция (ток, напряжение) цепи на ступенчатое воздействие, формируется путем отключения от цепи источника энергии, представляет собой экспоненциальную убывающую функцию вида:
.
Это соответствует физическому смыслу: при отключении источника накопленная энергия убывает, она расходуется на нагрев активного сопротивления.
При анализе свободных колебаний необходимо определить начальное значение реакции, используя законы коммутации, начальные условия, постоянную времени цепи.
-
Закон изменения реакций справедлив и для сложных цепей, содержащих один реактивный элемент и несколько резисторов.
Библиографический список
1. Белецкий А. Ф. ТЛЭЦ: учебник для вузов. – М.: Радио и связь, 1986.
2. Шалашов Г. В. Переходные процессы в электрических цепях.
3. Бакалов В. П. ТЭЦ: учебник для вузов. – М.: Радио и связь, 1998