63334 (Физические основы распространения излучения по оптическому волокну), страница 4

3. Технологические разбросы определяющих параметров световода (потери (: эллиптичность сердцевины, статистические флуктуации ее диаметра и показателя по длине световода, нарушения выбранного закона распределения показателя преломления по сечению сердцевины [в частности, очень часто на оси .световода наблюдается провал кривой ]. Все это приводит к рассеянию и перекачке части энергии распространяющегося излучения в вытекающие моды.

4. Явления, связанные с дефектами эксплуатации, проявляющимися уже после изготовления волокна. Это потери, обусловленные микроизгибами, возникающими в местах контакта волокна •с защитными оболочками и упрочняющими элементами кабеля. Практически после укладки волокна в кабель его затухание может на 20... 50% превысить исходное значение. Дополнительные механические напряжения и микроизгибы возникают также при изменении температуры окружающей среды, причем они тем значительнее, чем шире диапазон рабочих температур Характерно, что температурные эффекты обусловлены не только взаимодействием волокна с окружающими элементами, но и внутренними напряжениями, а также изменением величины из-за различия (пусть незначительного) физических свойств сердцевины и оболочки. Оба вида потерь — кабельные и температурные — полностью устранить не удается, однако при оптимальной конструкции волокна и кабеля они могут быть достаточно малыми.

5. Потери обусловленные воздействием проникающей радиации и принципиально не устранимые. В кварцевых волокнах ионизирующее излучение приводит к разрыву связей в молекуле и появлению свободных связей, которые служат ловушками .зарядов, что повышает в конечном счете затухание сигнала. Детальное описание радиационного воздействия вызывает сложности, наблюдаемые явления не всегда допускают однозначную интерпретацию, однако некоторые общие закономерности для кварцевых световодов все же могут быть сформулированы. Установлено, что при малых дозах, не превышающих 10⁷ рад, различные виды радиации (электроны, протоны, нейтроны, альфа-, гамма- и рентгеновское излучения) оказывают на световоды практически одинаковое воздействие. При слабых воздействиях дополнительное поглощение сначала линейно зависит от дозы, а затем наблюдается насыщение. Наведенное поглощение состоит из двух компонентов: стабильного и нестабильного, исчезающего при отжиге или интенсивной засветке. Как правило, оба компонента наведенного поглощения значительно больше для легированного, чем для чистого кварца.

Важная общая закономерность радиационных дефектов проявляется в том, что они тем меньше влияют на затухание, чем больше длина волны излучения: в первом приближении при ~ 1 мкм наведенные потери пропорциональны где .. 7.

6. Потери возникающие вследствие временных деградационных явлений. При вытягивании волокон на их поверхности образуются микротрещины, которые с течением времени могут увеличиваться и вызывать появление дополнительных потерь (а в конечном счете и полное разрушение волокна). Процесс существенно ускоряется при наличии механических деформаций и химическом действии тех или иных реагентов, главным образом влаги и кислорода, устранить влияние которых практически невозможно.

Подводя итоги, можно расписать общее выражение (9.18) следующим образом:

Отметим, что пользоваться (9.20) практически невозможно: большинство его составляющих не рассчитываются и характеризуются индивидуальной спектральной зависимостью. Типичный спектр поглощения высокочистого кварцевого световода (вне кабеля) представлен на рис. 9.5, где наглядно отражены закономерности релеевекого рассеяния и пики, связанные с ОН-группами; видно также наличие трех окон прозрачности вблизи длин волн 0,85; 1,3 и 1,55 мкм и преимущество длинноволновых окоп.

Пределы применимости* Представленные в этой главе физическая картина и расчетные соотношения справедливы как некоторое приближение к действительности. Имеются ограничения, которые вытекают непосредственно из рассмотренной теории или как следствие из неучтенных физических эффектов.

Ранее указывалось, что при V =1 до 70% мощности направляемой моды вытекает в оболочку, т. е. исходные качественные представления о оастюстранении излучения по световоду теряют смысл. Условие определяет геометрический предел представленной теории.

Детальный анализ процесса отражения распространяющегося излучения на границе сердцевина — оболочка приводит к заключению, что имеется большое число мод, которые нельзя однозначно отнести ни к направляемым, ни к вытекающим модам. Для таких слабовытекающих мод (геометрически — очень косые лучи) проникновение поля в оболочку не является малым и волну нельзя рассматривать как полностью направляемую, в то же время потери не настолько велики, чтобы считать ее ненаправляемой. Теория этих мод еще недостаточно разработана.

Рис. 9.5. Типичный спектр поглощения кварцевого световода

Существование слабовытекающих мод определяет два других ограничения теории. Во-первых, требование к конечности толщины оболочки, которое формулируется как для многомодовых и для одномодовых световодов. При меньших значениях представленные выше расчетные соотношения начинают существенно нарушаться. Во-вторых, учет слабо-вытекающих мод дает в (9.20) дополнительный компонент потерь, который при малости всех остальных составляющих может стать определяющим. Иными словами, устанавливаются пределы применимости формулы (9.20).

Искажение представленной картины и нарушение большинства расчетных соотношений возникает и при очень значительных плотностях мощности каналируемого излучения; причина этого — нелинейные оптические явления (см. гл. 3). Эффекты вынужденного рассеяния Мандельштама — Бриллюэна и Рамана приводят к «повороту» значительной части потока назад — феноменологически это проявляется в резком возрастании затухания!. Нелинейно-дисперсионные явления проявляются в обострении фронта светового импульса [в противоположность (9.15)] и в возбуждении солитонного режима. Пороговое значение плотности мощности для кварцевых световодов но заметное проявление нелинейных эффектов может наступить и значительно раньше.

При анализе градиентного световода использовался параметр однако фактически профиль показателя преломления описывается волнистой кривой, имеющей локальные всплески и спады (в частности, типичен провал в центре световода). Оценки показывают, что отклонение от идеализированной кривой всего на 2... 3% может привести к изменению дисперсионной константы для оптимизированного градиентного световода чуть ли не на порядок. Этими цифрами и устанавливается предел целесообразного уточнения значения

Наконец, следует отметить статистический подход, лежащий в основе многих проведенных расчетов: релеевского рассеяния, межмодовой связи и др. При этом естественно возникновение шумов, ограничивающих минимальный уровень мощности опт

13