Физика Лекции 3-й Семестр (Часть 2) (Лекции (в электронном виде))
Описание файла
Файл "Физика Лекции 3-й Семестр (Часть 2) +" внутри архива находится в папке "lekcii-komp". Документ из архива "Лекции (в электронном виде)", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из 3 семестр, которые можно найти в файловом архиве НИУ «МЭИ» . Не смотря на прямую связь этого архива с НИУ «МЭИ» , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лекции и семинары", в предмете "физика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "Физика Лекции 3-й Семестр (Часть 2) "
Текст из документа "Физика Лекции 3-й Семестр (Часть 2) "
16.11.06.
I. Закон сохранения импульса (ЗСИ).
II. Закон сохранения энергии (ЗСЭ).
Приравняем (1) и (2).
Приведя подобные слагаемые, получим:
Сравниваем с экспериментальной формулой
, - комптоновская длина волны.
Если или , эффекта нет (так как нет изменения длины волны), то есть квантовый эффект проявляется только на больших частотах.
Энергия электроноотдачи.
Кинетическая энергия электроноотдачи.
{ - релятивистская энергия, - энергия покоя} .
Давление света с точки зрения квантовой теории излучения.
Фотонный газ в полости с зеркальными стенками.
, - объемная плотность энергии.
Изотропное излучение, то есть число проходящих электронов не зависит от ориентации зеркальной площадки.
, - интенсивность отраженного света (или падающего света, если стенка не зеркальная).
Наклонный пучок создает меньшее давление :
Корпускулярно-волновая двойственность света (излучения).
I . (1). Волновая теория.
1). Интерференция.
2). Дифракция.
3). Поляризация.
4). Дисперсия.
новая теория «Волна-частица».
(2). Квантовая теория
1). Тепловое излучение.
2). Фотоэффект.
3). Эффект Комптона.
II. С ростом частоты более четко проявляются корпускулярные свойства:
а). Формула Рэлея-Джинса.
б). Фотоэффект (нет квантового эффекта, но классич. возможен).
в). Эффект Комптона (нет эффекта).
III. Статистические вероятности подхода.
- фактически плотность вероятности появления фотона в точке
Корпускулярно-волновая двойственность частиц вещества.
Де Бройль (1924г.)
Возможна справедливость равенства и для других частиц, то есть они будут обладать волновыми свойствами.
или , где - длина волны де Бройля.
Если есть длина волны де Бройля, значит есть и сама волна де Бройля.
Нужно найти экспериментальное доказательство волнового свойства электрона.
Дифракция электронов на кристаллах.
Электронография- метод исследования веществ с помощью дифракции электронов на структурах поверхности этих веществ.
Дифракция на объемной кристаллической решетке:
Эксперимент повторили во многих лабораториях с поликристаллами. Максимумы проявляются в виде окружностей:
20.11.06.
Дифракция электронов.
электронография- метод исследования кристаллической структуры с помощью
дифракции электронов (дифракция на монокристалле).
Пример расчета длины волны де Бройля для пули массой кг, м/с:
Некоторые свойства волн де Бройля:
1). Фазовая скорость.
2). Групповая скорость.
Итоги:
Корпускулярные характеристики: Волновые характеристики:
- энергия - групповая скорость
Вероятностный смысл волн де Бройля.
Волны де Бройля не имеют классического аналога (это не звуковые волны, не электромагнитные волны, не световые волны). Это особый вид волн.
- мера вероятности попадания частицы в точке с координатами .
- вероятность нахождения частицы в объеме .
Волновая функция функция («пси-функция»).
- среднее значение координаты.
- среднее значение квадрата координаты.
Соотношение неопределенностей Гейзенберга.
, , - неопределенности координат.
- неопределенности краевых импульсов.
Пример 1. (Пылинка).
В макромире можно пользоваться понятием траектории.
Пример 2. (Электрон в атоме).
Метод, который используется в классической механике, не работает при расчете траектории.
Основным уравнением квантовой волновой механики является дифференциальное уравнение для волновой функции.
Уравнение Шредингера (1926 г.)
- нестационарная волновая функция.
- потенциальная энергия частицы.
27.11.06.
«Вывод» уравнения Шредингера.
, где - потенциальная энергия.
- временное уравнение Шредингера (временное, так как в него
входит полная волновая функция .
Стационарное уравнение Шредингера.
Примечание:
- стационарное уравнение Шредингера.
Оно стационарно, если:
(значок означает независимость от ).
Операторная форма:
Пример 1. (свободная частица массой , движущаяся со скоростью вдоль оси ).
(свободная частица, нет внешнего силового поля).
(так как движение происходит только вдоль оси )
Общее решение- две плоские волны вдоль и вдоль .
- полная неопределенность координаты и полная ясность с импульсом .
Пример 2. (электрон в потенциальном «ящике» (яме, колодце) ).
Для области II.
Для I и III областей:
Физический смысл: (где - длина волны де Бройля).
При приходим к классическому результату.
Принцип соответствия Бора:
Любой кванто-механической результат при должен соответствовать классическому.
Любая новая теория в предельных случаях должна соответствовать старой теории.
Принцип 3. (Туннельный эффект). (обратить внимание, будут спрашивать на экзамене).
Эффект проникновения частицы за потенциальный барьер в том случае, когда энергия частицы меньше высоты этого барьера ( ).
Это чисто кванто-механический эффект.
30.11.06.
Атом водорода. Модель Резерфорда-Бора.
Опыты Резерфорда:
Ядерная модель
Несостоятельность планетарной модели.
(излучение электромагнитной энергии диполем).
Сплошной спектр.
Эксперимент.
Атом устойчив.
Спектр линейчатый.
Формула Бальмера:
, где - постоянная Ридберга, - целые числа.
Модель Бора.
1). Существование стационарных орбит.
Квантование орбит.
2). Квантование частот.
Переход электрона с одной орбиты до другой.
Размер атома водорода по Бору (расчет ).
Квантовая теория атома водорода
Радиальная симметрия. Оператор Лапласа в сферических координатах.
, - константа нормировки, - неизвестная константа.
Выражение для не должно содержать .
- вероятность того, что электрон окажется в шаровом слое радиуса и толщиной .
Берем производную от выражения без констант и приравниваем ее к нулю
Расчеты показывают, что боровские стационарные орбиты с точки зрения кванто-механических представлений- это геометрическое место точек вокруг ядра, соответствующих максимальной вероятности нахождения электрона.
* Линейный осциллятор * (не будет в программе экзамена).
Следовательно, существует нулевая энергия осциллятора.
04.12.06.
Линейный гармонический осциллятор.
Классическое рассмотрение.
Квантовая теория.
Следовательно, , (квантование энергии).
- нулевая энергия (её нельзя отнять осциллятором).
принцип соответствия
Состояние электронов в атомах.
- орбитальное квантовое число.