1 Электрическое поле внутри и вокруг неподвижного проводника с постоянным током называется (шпоры к экзамену)

1 Электрическое поле внутри и вокруг неподвижного проводника с постоянным током называется стационарным электрическим полем. Эл. ток – это упорядоченное движение эл. зарядов, которые называются носителями тока (например -электроны, ионы, макроскопические заряженные частицы – капельки, пылинки и т.д.) Характеристикой эл. тока является вектор плотности тока, где q – заряд носителей, n - концентрация носителей, - вектор средней скорости упорядоченного движения

С илы, действующие на заряженную частицу и отличные от кулоновских, называются сторонними. При перемещении заряда эти силы тоже совершают работу А_СТОР. Отношение работы сторонних сил по перемещению эл. заряда между двумя точками поля к величине перенесенного заряда называется электродвижущей силой (ЭДС):

Циркуляция вектора напряженности сторонних сил равна ЭДС, действующей в замкнутой цепи (алгебраической сумме ЭДС).

2 Давление электромагнитных волн в случае их полного поглощения поверхностью, выражается в виде: где   среднее значение плотности энергии в электромагнитной волне. Если поверхность частично отражает волны, то p=(1+ρ) , где ρ – коэф. отражения. Для абсолютно отражающей поверхности  (ρ=1) и p=2 . Давление электромагнитных волн можно выразить через интенсивность волн (I= При наклонном падении волн на поверхность (α – угол падения) )

1 Электрический диполь — это система, состоящая из 2 точечных равных по величине и противоположных по знаку зарядов, находящихся на расстоянии друг от друга.

с ила действует на диполь только в неоднородном поле. (частная производная напряженности поля, характеризующая степень неоднородности поля в направлении l)

Механический момент, действующий на диполь с электри­ческим моментом р, помещенный в однородное электрическое поле с напряженностью Е, M=[pE], или M=pE sin α,

где α- угол между направлениями векторов р и Е.

2 Френель предложил метод разбиения фронта волны на кольцевые зоны, который впоследствии получил название метод зон Френеля. Разобьем эту поверхность на кольцевые зоны I, II, III …, чтобы расстояния от краев зоны до точки P отличались на λ/2. Из геометрических соображениях следует, что при не очень больших номерах зон их площади примерно одинаковы. Значит каждой точке первой зоны найдется соответствующая ей точка во второй, колебания которых погасят друг друга.

Р азобьём мысленно волновую пов-сть на очень узкие кольцевые зоны с амплитудами dA, которые с ↑ r будут ↘ по модулю и отставать по фазе от колебаний, создаваемых предыдущей зоной. Изобразив отставание по фазе поворотом каждого вектора dA против часов на соответствующий угол, получаем цепочку векторов, векторная ∑ которых и есть результирующая амплитуда колебаний в т.Р

1 вектор электрического смещения (электрическая индукция):

вектор   – есть сумма (линейная комбинация) двух векторов различной природы:   – главной характеристики поля и   – поляризации среды. Для точечного заряда в вакууме

В интегральной форме теорема Гаусса для электрического поля в веществе: поток вектора электрического смещения через любую замкнутую поверхность, ориентированную наружу, равен алгебраической сумме сторонних зарядов, охватываемых этой поверхностью. В диф. форме

В однородном, изотропном диэлектрике , поэтому ε= - (относительная) диэлектрическая проницаемость вещества

2 Объемной плотностью энергии магнитного поля называется отношение энергии поля, заключенного в малом объеме пространства к этому объему.

1 Теорема о циркуляции вектора В (закон полного магнитного поля в вакууме): циркуляция вектора В по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной на алгебраическую сумму токов, охватываемых этим контуром. где n - число проводников с токами, охватываемых контуром L произвольной

формы.

С оленоид-свернутый в спираль изолированный проводник по которому течет эл. ток. Длина l, колво витков N

Т ороидом называется кольцевая катушка с витками, намотанными на сердечник, имеющий форму тора, по которой течет ток.

2 Голография- способ записи и восстановления волнового поля, основанный на регистрации интерференционной картины, которая образована волной, отражённой предметом, освещаемым источником света (предметная волна), и когерентной с ней волной, идущей непосредственно от источника света (опорная волна). Зарегистрированная интерференционная картина называется голограммой.

В объектной (предметной) волне содержится информация, предназначенная для воспр. или преобр. Обычно объектная волна формируется излучением, прошедшим через объект, либо отраженным от него. Опорная (референтная) волна обычно используется для восстановления объектной волны.

1 При перемещении заряда из одной точки электростатического поля в другую работа сил электрического поля будет зависеть только от величины этого заряда и положением начальной и конечной точки в пространстве. Форма траектории при этом не имеет значения.
Когда заряд в электростатическом поле перемещается по любой замкнутой траектории, работа сил поля равна 0 0. Поле, обладающее таким свойством, называется консервативным, или потенциальным.
Чтобы вычислить работу, которая совершается электростатическим полем при перемещении точечного заряда из точки 1 1 в точку 2 2, нужно найти разность значений потенциальной энергии в них. Путь перемещения и выбор нулевой точки значения при этом не имеют.
Интеграл по замкнутому контуру называют циркуляцией вектора E.
Утверждение что циркуляция вектора Е в электростатическом поле равно 0 называют теоремой о циркуляции вектора Е.

2 в точке В всегда наблюдается интерференционный максимум (светлое пятно), соответствующий половине действия первой открытой зоны Френеля. С увеличением радиуса диска первая открытая зона Френеля удаляется от точки В и увеличивается угол т между нормалью к поверхности этой зоны и направлением на точку В. В результате интенсивность центрального максимума с увеличением размеров диска ↓. При больших размерах диска за ним наблюдается тень, вблизи границ которой имеет место весьма слабая дифракционная картина.

1 У проводников высокая концентрация свободных зарядов. Внесём в электростатическое поле напряжённостью Е₀ металлическое тело. В первый момент внутри проводника возникает поле той же напряжённости Е₀. Оно действует на свободные электроны, и те перемещаются против поля Е₀. По мере перераспределения электронов в проводнике возникает внутреннее поле E', направленное противоположно внешнему полю Е₀. Электроны перемещаются до тех пор, пока результирующее поле внутри проводника не станет равно нулю: Е = Е₀– E' = 0.

Э лектроёмкость конденсатора определяется по формуле

1 )Плоский (воздушный) конденсатор представляет собой две параллельные пластины, расстояние между которыми много меньше размеров пластин, так что поле между пластинами можно считать однородным.

2 ) Цилиндрический (воздушный) конденсатор представляет собой два коаксиальных цилиндра одинаковой длины, вложенных друг в друга так, что расстояние между обкладками много меньше размеров обкладок.

3 ) Сферический (воздушный) конденсатор представляет собой две вложенные концентрические сферы с радиусами обкладок R1 и R2, R1< R2

2 Самоиндукция — это явление возникновения ЭДС индукции в проводящем контуре (в цепи) при изменении протекающего через контур тока. При изменении тока в контуре пропорционально меняется и магнитный поток через поверхность, ограниченную этим контуром. Изменение этого магнитного потока, в силу закона электромагнитной индукции, приводит к возбуждению в этом контуре индуктивной ЭДС.