Лекция 3(1) (лекции по УГФС)

Лекция 3

Динамические характеристики и формы импульсов выходного тока генераторной лампы и транзистора. Классификация режимов работы ГВВ по напряжённости и нижнему углу отсечки выходного тока АЭ.

Величина и форма выходного тока АЭ ГВВ определяются значениями и фазовыми соотношениями напряжений, действующих на электродах АЭ, что в самом общем виде можно представить следующими функциями:

для триода

для тетрода (*)

для пентода

для биполярного транзистора

где - соответственно, ток анода, коллектора; - соответственно, напряжение на аноде, на первой (управляющей) сетке, на второй (экранной) сетке,¹ на третьей (защитной или антидинатронной) сетке относительно катода; - соответственно, напряжение на коллекторе и базе относительно эмиттера.

Зависимости (*) применимы, в частности, к семейству статических ВАХ лампы и транзистора, обычно снимаемым экспериментально.

При работе генератора изменение выходного тока АЭ (и вообще тока любого электрода) происходит не по закону статических ВАХ, а по закону динамической характеристики (ДХ), под которой понимают, как уже отмечалось в лекции 1, геометрическое место точек в семействе статических ВАХ, соответствующих мгновенным значениям тока в зависимости от мгновенных значений напряжений на электродах АЭ.

Строятся ДХ с использованием выражений (1.1), (1.2) и семейства статических ВАХ.

При известных значениях для лампового ГВВ и для транзисторного ГВВ, задавая значения фазы ωt в пределах (0…2π) радиан² через определённые интервалы, можно определить из (1.1), (1.2) мгновенные напряжения или . Каждой паре значений или соответствует определённое значение анодного или коллекторного тока, которое может быть найдено по статическим ВАХ. В случае тетрода, пентода необходимо использовать семейство статических ВАХ, снятых при выбранных значениях напряжений , которые, обычно, остаются неизменными при работе генератора. Геометрическое место точек на статических ВАХ, соответствующее найденным значениям тока, образует ДХ. ДХ строятся аналогичным образом для тока любого электрода АЭ в соответствующем семействе статических ВАХ.

В качестве примера рассмотрим построение ДХ анодного тока генераторной лампы в анодной и в анодно-сеточной системах координат. Для определённости примем напряжение смещения равным напряжению запирания, то есть .³ Амплитуду напряжения возбуждения и амплитуду колебательного напряжения примем такими, чтобы напряжения и приходились на основную область семейства статических ВАХ анодного тока лампы, что возможно, в частности, если принять , а .

Мгновенные напряжения на сетке и аноде описываются (1.1), (1.2), согласно которым

(3.1)

Характер изменения мгновенных напряжений (3.1) аналогичен представленным на рис.1.2 и рис. 1.4, соответственно.

На рис.3.1 показаны статические ВАХ анодного тока в соответствующих системах координат, с осями напряжений которых совмещены соответствующие оси рис. 1.2 и
рис.1.4. Обратим внимание, что в данном случае на рис.1.2 следует считать .

Точки 1 – 9 на рис.3.1 определяются при значениях текущей фазы ωt от 0 до 2π с шагом π/4 рад. Соответственно координаты точек согласно (3.1):

точка 1: ωt = 0;

,

точка 2: ωt = π/4;

,

точка 3: ωt = π/2;

,

точка 4: ωt = 3π/4;

,

точка 5: ωt = π;

.

После точки 5 мгновенные напряжения на электродах начинают изменяться в обратную сторону, и происходит совпадение точек: 6 – 4, 7 – 3, 8 – 2, 9 – 1. Затем всё повторяется. При принятом смещении в точке 3 при движении к ней от точек 1, 2 происходит прекращение анодного тока и при дальнейшем движении к точкам 4, 5 лампа остаётся закрытой, несмотря на то, что мгновенное напряжение на аноде нарастает. Дело в том, что мгновенное напряжение на сетке в это время уменьшается быстрее, то есть, становится более отрицательным, нежели нарастает напряжение на аноде.

Обратим внимание, что на рис.3.1 из всего семейства статических ВАХ анодного тока лампы представлены только четыре характеристики в пределах крайних значений напряжений на аноде и на сетке . Характеристики за пределами этих напряжений не представляют интереса, так как при работе генератора напряжения на электродах лампы не выходят за указанные пределы. Внутри этих пределов, чтобы не загружать рисунок ненужными элементами, представлены только две характеристики, удовлетворяющие координатам промежуточных точек 2 (также 8) и 3 (также 7).

Как видно из рис.3.1, ДХ имеет наклонный участок. Очевидно, что наклон и положение ДХ зависят от соотношения мгновенных напряжений на электродах лампы.
А так как колебательное напряжение на аноде зависит от величины нагрузки в его цепи , то и наклон ДХ будет зависеть от величины этой нагрузки.

Статические ВАХ токов АЭ в общем случае не являются линейными и строго параллельными друг другу, поэтому и ДХ, в свою очередь, не будут прямолинейными.

По ДХ можно построить форму тока электрода АЭ. Для этого надо от напряжений перейти ко времени t или фазе ωt, то есть осуществить представление ДХ во временной области. На рис.3.2 показана форма анодного тока, соответствующая ДХ рис.3.1, где цифрами обозначены соответствующие точки ДХ. Как видно, в рассматриваемом примере анодный ток представляет периодическую последовательность импульсов, симметричных относительно периода сигнала возбуждения, о чём мы говорили в лекции 1. Подобные импульсы будут характерны и для тока сетки. Аналогичные импульсы токов будут и в транзисторном ГВВ в силу сходства статических ВАХ ламп и транзисторов. Как отмечалось в лекции 1, импульсы токов можно характеризовать двумя параметрами: максимальным значением (амплитудой) и углом нижней отсечки. Более подробно эти параметры обс
уждаются в лекции 4.

Если при выбранных напряжениях построить импульсы, например, анодного тока для конкретной лампы, то можно провести расчёт параметров режима анодной цепи ГВВ на этой лампе. Расчёт проводится так называемым графоаналитическим методом, в основе которого лежит разложение в ряд Фурье графически заданной функции, каковой в данном случае оказывается анодный ток. Определив постоянную составляющую и амплитуду первой гармоники анодного тока, при известных напряжениях по формулам лекции 2 находятся все мощности в анодной цепи ГВВ и КПД анодной цепи. Аналогично можно провести расчёт параметров режима сеточной цепи ГВВ. Также можно рассчитать параметры режима ГВВ на транзисторе.

Как видно из рис.3.1,а, ДХ анодного тока в системе координат имеет участок с отрицательной крутизной, когда увеличению напряжения на аноде соответствует уменьшение анодного тока, а уменьшению напряжения – увеличение тока. Именно наличие у ДХ анодного тока участка с отрицательной крутизной делает возможным производить усиление и ряд других преобразований сигнала в ГВВ на лампе. При этом лампа может рассматриваться как отрицательное сопротивление.

Всё сказанное выше применимо и к ГВВ на транзисторе в силу уже отмечавшегося сходства статических ВАХ ламп и биполярных транзисторов.

Если в рассмотренном выше примере построения ДХ анодного тока изменять амплитуду колебательного напряжения , то есть изменять коэффициент использования анодного напряжения ξ, то можно построить семейство ДХ. При этом каждой ДХ соответствует своя форма импульсов анодного тока.

На рис.3.3 представлены ДХ и формы импульсов анодного тока лампы при разных значениях ξ (на рис.3.3 показаны только половины импульсов). Режим ξ = 0 соответствует короткому замыканию нагрузки – контура в анодной цепи лампы. ДХ в этом случае, как уже отмечалось в лекции 1, в рассматриваемой системе координат представляет отрезок вертикальной прямой (ДХ I на рис.3.3). Если мгновенное напряжение на аноде не заходит в область, где начинается резкое уменьшение анодного тока, то наклонные участки ДХ почти линейны и таковыми они остаются пока минимальное напряжение на аноде не станет меньше некоторого напряжения (критическое напряжение на аноде). Таковыми являются ДХ II, III. При в верхней части ДХ появляется небольшой загиб, что приводит к уплощению формы импульса анодного тока (ДХ IV на рис.3.3). При загиб в верхней части ДХ увеличивается и на вершине и
мпульса тока появляется впадина. Таковыми являются ДХ V, VI на рис.3.3.

ДХ VI соответствует значение ξ = 1, при этом анодный ток на месте вершины импульса (ωt = 0) опускается до нуля. Если ξ > 1, то минимальное напряжение на аноде заходит в область отрицательных значений