166172 (Молекулярные спектры), страница 2
Описание файла
Документ из архива "Молекулярные спектры", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "химия" из , которые можно найти в файловом архиве . Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "рефераты, доклады и презентации", в предмете "химия" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "166172"
Текст 2 страницы из документа "166172"
Можно вычислить усреднённую длину связи.
Вначале удобно вычислить величины 1/a2, затем их арифметически усреднить , и из усреднённого квадрата длины в завершение извлечь квадратный корень. Результат расчёта представлен в таблице в нижней клетке последнего столбца....
Это величина равна
,
Её-то и отождествим с искомым значением усреднённой длины связи СС.
Сравним результат с табличными данными.
У одинарная связи C-C в молекуле этана длина 1.53 А0.
У двойной связи C=C в молекуле этена длина 1.33 А0.
Длина выровненной связи CC в молекуле бензола 1.39 А0.
Простое арифметическое усреднение даёт a=1.43 А0
Расчёт из электронных спектров дал <a>=1.39 А0
в бензоле a=1.39 А0
Согласие удивительное !!! Особенно с бензолом !!!
Конечно же, нами был использован ряд приёмов подгонки...
В данной задаче продемонстрирован довольно типичный набор приёмов, которыми пользуются химики в отсутствие достаточно строгих способов расчёта молекулярных характеристик.
ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ по разделу:
Даниэльс-Олберти, стр. Раздел 15.14, задача-пример 15.6,
Задачи 15.64, 15.65
Часть 3. Молекулярные колебания. Константа упругости химической связи. Колебательные деформации ядерного остова. Амплитуды колебаний. Спектры ИК-поглощения.
Вводная теория (если нет времени, можно опустить)
Природа молекулярных колебаний
Истинный энергетический уровень связывающего состояния 2-х атомной молекулы не может совпадать непосредственно с минимумом потенциальной кривой
в адиабатическом приближении. Это означало бы нарушение принципа Гейзенберга Rpxh.
Если RR0 , то R0, и это невозможно...!!!
Проблема решается за счёт поднятия истинного уровня над минимумом, и при R=R0 возникает необходимый диапазон отклонений R0. Они периодичны – это колебания. Максимальное отклонение от положения равновесия– амплитуда колебания.
Потенциал молекулярных колебаний. Амплитуда.
Около минимума вблизи R0 адиабатический потенциал – энергетическую кривую можно аппроксимировать параболой. Периодически меняющееся смещение равно x=R-R0. Движение ядер с параболическим потенциалом – гармоническое колебание. Его законы, полученные в классической физике, в основном справедливы и в квантовой механике. Справедливы известные соотношения. Потенциальная энергия и силовая константа равны
Формула квантования энергии осциллятора:
Возбуждение молекулярных колебаний при поглощении излучения.
Так, регистрируя резонансную частоту поглощаемого излучения, тем самым измеряем и собственную частоту молекулярного колебания.
Валентные колебания (периодические смещения ядер от равновесия):
Здесь представлены величины:
Колеблющаяся масса связи A-B рассчитывается как приведённая величина:
N0-число Авогадро, MA , MB – молекулярные массы в у.е.,
2 =2c(1/) - Круговая частота колебания.
Последняя формула позволяет вычислить амплитуду колебания на основании его собственной частоты. Линейное колебание это простейший вид молекулярной деформации.
Если оно состоит лишь в удлинении и сокращении связи, то называется валентным. Амплитуда вычисляется на основании лишь собственной частоты и даёт возможность количественно и наглядно оценить степень деформируемости молекулы.
ПРИМЕРЫ Вы найдёте в кафедральном практикуме-СБОРНИКЕ Методические указания к лабораторным работам по курсу “Физическая химия” 1985 год. “колебательная спектроскопия”, 4.5.2.Стр. 41-44, а также в новом практикуме 2002 года издания
Задача 2.
В спектре ИК-поглощения полиэтилена (-CH2-CH2-)2 наблюдается сравнительно небольшое число хорошо выделенных колебательных полос. Это полосы с частотами (волновыми числами) (720, 1420, 2800, 2900) см-1. Две первые полосы принадлежат деформационным колебаниям (маятниковому и ножничному). Полосы 2800, 2900 см-1 принадлежат валентным колебаниям. Рассчитать амплитуды валентных колебаний на двух низших уровнях (v=0, 1).
Рис. ИК-спектр Полиэтилена (тонкая плёнка)
РЕШЕНИЕ. Удобно выполнить в системе СГС. (Вы можете сделать это и в системе СИ).
В обоих этих колебаниях колеблющаяся масса одна и та же. Это приведённая
-
Приведённая масса связи C-H равна CH = [(121)/ (12+1)] / 6.0231023 г =1.53310 -24 г
-
В обоих валентных колебаниях (симметричном 2860 и асимметричном 2950) синхронно движутся ядра двух атомов водорода, поэтому колеблющаяся масса удваивается и равна 21.53310 -24 г 3.0710 -24 г
-
Круговая частота колебания равна 2 c (1/)=6.28310102850 =5.3691014 рад/с
-
Величина = (6.6210-27/2)/ (3.0710 -245.3691014)= 0.6410-18 см2
-
Амплитуда нулевого колебательного уровня:
A0=(0.6410-18 см2)1/2 0.810-9 см =0.08 A0
-
Это значение примерно на порядок менее длины связи.
-
Амплитуда первого колебательного уровня:
A0=(30.6410-18 см2)1/2 1.3910-9 см 0.14 A0
Амплитуда возрастает на возбуждённых уровнях....
ВЫВОД
Известно, что длина химической связи C-H в соединениях равна 1.06 - 1.1 A0.
Найденные амплитуды имеют разумные физические значения, составляя в основном и близлежащем возбуждённом состояниях 8-14% от длины связи.
Деформационные колебания (периодические изменения валентных углов): (эти вычисления Вы выполняете по мере возможности)
Периодические изменении валентных углов называются деформационными колебаниями. В этом случае амплитуда уже не линейная, а угловая.
Воспользуемся известными аналогиями в описании поступательного и вращательного движений. При переходе от линейного к вращательному движению следует заменить:
линейное смещение x -угловым отклонением .
линейную амплитуду A - угловой амплитудой .
массу - моментом инерции I.
Константа упругости линейного колебания k=заменяется аналогичной константой упругости углового (деформационного) колебания =I
Формула для расчёта линейной амплитуды превратится в формулу для вычисления угловой амплитуды.
Задача 2.
В спектре ИК-поглощения полиэтилена (-CH2-CH2-)2 наблюдается сравнительно небольшое число хорошо выделенных колебательных полос. Это полосы с частотами (волновыми числами) (720, 1420, 2800, 2900) см-1. Две первые полосы принадлежат деформационным колебаниям (маятниковому и ножничному). Две последние полосы принадлежат валентным колебаниям. Рассчитать амплитуды деформационных колебаний на основных уровнях (v=0).
Пример расчёта смотри в практикуме
“Методические указания к лабораторным работам по курсу “Физическая химия””
1985 год. “колебательная спектроскопия”, 4.5.2.Стр. 41-44.
Указание. В этой задаче главный упор делается на вычисление моментов инерции. У маятникового колебания он равен удвоенному моменту инерции связи C-H. У ножничного равен половине момента инерции связи C-H.
Повороты отдельных связей принимаются относительно атома C.