150430 (Квантовая теория атома), страница 3
Описание файла
Документ из архива "Квантовая теория атома", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из , которые можно найти в файловом архиве . Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "рефераты, доклады и презентации", в предмете "физика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "150430"
Текст 3 страницы из документа "150430"
1S (n = 1, l =0, m = 0)
2S (n = 2, l =0, m = 0), 2p (n = 2, l =1, m= ±1)
3S (n = 3, l =0, m = 0), 3p (n = 3, l =1, m= ±1), 3d (n = 3, l =2, m= ±2) и т.д.
Испускание (поглощение) излучения атомами происходит только при переходах атома с одного энергетического уровня на другой, подчиняющихся правилам отбора – правилам, ограничивающим число возможных переходов, связанных с испусканием (поглощением) энергии.
Правила отбора для орбитального квантового числа l : возможны только такие переходы, при которых изменение l подчиняется соотношению Δ l = ± 1.
Это правило отбора непосредственно следует из закона сохранения момента импульса: так как фотон обладает собственным моментом импульса (≈ ћ), то при поглощении фотона атом получает дополнительный момент ћ, а при испускании его момент импульса соответственно уменьшается на эту величину.
Правила отбора для магнитного квантового числа m: возможны только такие переходы, при которых изменение m подчиняется соотношению Δ m = 0, ± 1.
Спектр излучения атомов
Ширина спектральных линий
Из возбужденного состояния атом может спонтанно перейти в состояние с более низким значением энергии. Время существования атома в возбужденном состоянии (время жизни возбужденного состояния) τ ~ 10-9 с, т.е. некоторая конечная величина. Поэтому в соответствии с принципом неопределенностей Гейзенберга энергия возбужденного состояния не может быть определена с любой степенью точности и имеет некоторый разброс значений ΔЕ. Следовательно энергия испускаемых при таком переходе фотонов будет лежать в некотором диапазоне ΔЕ, и при этом ΔЕ·τ ≥ ћ. Соответственно, спектральная линия излучения расширяется . Здесь – ширина спектральной линии излучения – разность частот, которые соответствуют ½ максимальной интенсивности излучения I (фактически это «ширина на полувысоте»).
Длина волны излучения также превращается в некоторый диапазон. Так как , .
Величины и называют естественной шириной спектральных линий, их обычные значения составляют: = 108 рад/с, = 10-14 м.
Кроме естественного уширения существует также доплеровское уширение спектральных линий излучения атомов. Эффектом Доплера называют изменение частоты излучения вследствие движения источника и/или приемника волн излучения. В применении к излучению атомов доплеровское уширение спектральных линий возникает из-за теплового движения излучающих атомов. При этом , где v – средняя скорость теплового движения атомов, = (Em – En)/ћ – частота излучения при переходе атома с энергетического уровня Em на уровень En. Видно, что , т.е. относительное доплеровское уширение не зависит от частоты излучения. Для длины волны излучения имеем: так как
, и при обычных значениях тепловой скорости v ≈ 103 м/с доплеровское уширение 10-12 м.
Действительная ширина спектральных линий складывается из естественной и доплеровской величин .
Таким образом, при излучении атомами максимум интенсивности излучения смещается в область меньших частот ω (больших длин волн λ), а при поглощении излучения – область больших ω (меньших λ).