150429 (Квантовая статистика), страница 2
Описание файла
Документ из архива "Квантовая статистика", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из , которые можно найти в файловом архиве . Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "рефераты, доклады и презентации", в предмете "физика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "150429"
Текст 2 страницы из документа "150429"
Работа выхода - энергия, которую нужно затрачивать, чтобы энергия электрона стала больше высоты потенциального барьера в поверхностном слое металла. И благодаря туннельному эффекту электрон может покинуть металл.
По принципу Паули на каждом энергетическом уровне может находится max два электрона с противоположными спинами (два квантовых состояния).
верхняя граница заполненных уровней при T=0 (уровень Ферми).
- максимальный импульс при Т=0.
Для серебра
- плотность серебра.
A=107,9 - атомный вес (а. е. м).
или
Работа выхода
Глубина потенциальной ямы , с квантовой точки зрения работа выхода равна разности высоты потенциального барьера и энергии Ферми
Работа выхода характеризует минимальную энергию, которую надо сообщить свободному электрону, находящемуся на уровне Ферми, чтобы он мог преодолеть потенциальный барьер на поверхности твердого тела и выйти за пределы металла,
При комнатной температуре число электронов, энергия которых достаточна для преодоления этого барьера, очень невелика. Однако их число резко возрастает с повышением температуры.
Явление испускания электронов нагретыми телами, называется термоэлектронной эмиссией.
Расчет плотности тока термоэлектронной эмиссии при некоторой температуре Т для металла с работой выхода А. определяется формулой Ричардсона - Дэшмана:
, где
C=Const=
Экспоненциальный множитель
для A>>KT определяет вероятность того, что электрон в металле при температуре Т имеет энергию Uo, достаточную, чтобы покинуть металл, преодолев потенциальный барьер вблизи поверхности металла. Все эти выводы получены с точки зрения квантовой статистики Ферми-Дирака для электронного газа, т.е. для частиц, имеющих полуцелый спин и подчиняющихся принципу Паули.
Дэшман получил формулу исходя из квантовых представлений в 1923г. а Ричардсон вывел в 1901г исходя из классических представлений.
Так эмиссия определяется
Изменение тока связанно с изменением температуры
Литература
-
Шпольский Э.В. "Атомные физика". т. I-II М. Наука, 1984 г.
-
Блохинцев Д.И. "Основы Квантовой механики" М. Наука, 1983 г.
-
Гольдин Л.Л., Новикова Г.И. "Введение в квантовую физику".М. Наука, 1988 г.
-
Матвеев А.Н. "Атомная физика" М. Высшая школа 1989 г.
-
Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. "Квантовая механика" М. Наука 1974 г.
-
Соколов А.А., Тернов Н.М., Жуковский В.Ч. "Квантовая механика" М. Наука 1979 г.
-
Фок В.А. "Начала квантовой механики" М Наука 1976 г.
-
Горяга Г.И. "Конспект лекций по атомной физике".М. Наука, 1985 г.
-
Киттель Ч. "Введение в физику твердого тела" (перевод с американского издания) М. Наука, 1978 г.
-
Бонч-Брусевич В.Л. "Физика полупроводников" М. Наука 1977 г.
-
Шиллинг Г. "Статистическая физика в примерах".М. МИР 1976 г.
-
Киреев П.С. "Физика полупроводников" М. Высшая школа, 1975 г.