PART3 (Экспериментальное определение тока шнурования в пропанокислородных смесях), страница 2
Описание файла
Документ из архива "Экспериментальное определение тока шнурования в пропанокислородных смесях", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из , которые можно найти в файловом архиве . Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "рефераты, доклады и презентации", в предмете "физика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "PART3"
Текст 2 страницы из документа "PART3"
Учитывая, что нас интересует решение для переменной составляющей возмущения (для стационарного состояния решение тривиально) стационарную составляющую данного уравнения можно опустить, тогда
Wch’= QkT(0)n-1T(a)[n +Ea/RT(0)] exp{-Ea/RT(0)}; Wel’= .
После линеаризации исходная система примет вид:
ia) - ikv(a) = 0
iv(a)0) - ikT(0)R/ikRT(a)
icQkT(0)n-1(n+Ea/R/T(0))exp(-Ea/R/T(0))]T(a) - e2E2Ne(a)/me/m= 0
-QkT(0) n-1(n+Ea/R/T(0))T(a) + [i + Dak2 - i]Ne(a) = 0
Обозначим = QkT(0)n-1(n+Ea/R/T(0))exp(-Ea/R/T(0)).
Получилась система линейных уравнений относительно a), v(a), T(a), Ne(a) (АХ=0). Для того, чтобы эта система имела нетривиальное решение необходимо, чтобы ее определитель обращался в нуль, что дает дисперсионное уравнение Эта система 4-х уравнений. Воспользовавшись правилами вычисления определителей и предполагая, что , получим
A(i(iС(iD = 0, (3)
где
A = c(Dak2 - i)
B = (Dak2 - i) - e2E2/me/m
C = c(Dak2 - i)k2RT(0)/
D = (Dak2 - i)k2RT(0)/k2RT(0)/e2E2/me/m.
Это линейное алгебраическое уравнение 3-го порядка, для решения которого воспользуемся известным решением Кардано. Деля (3) на А и вводя новую переменную = i + B/3/A получим
pq = 0 (4)
Обозначим через , . Тогда решение (4) запишется в виде
= U + W. (5)
Отсюда видно, что первые две моды являются акустическими, а третья мода соответствует развитию перегревно-ионизационной неустойчивости. Причем для случая источника питания с бесконечным импедансом акустические моды затухают, в то время как третья мода нарастает. И, наоборот, для импеданса источника питания стремящегося к нулю первые две моды нарастают, а третья мода затухает. Таким образом, разряд при работе источника во втором режиме является диффузным и устойчивым по отношению к внешним возмущениям. Анализ приведенных формул налитического решения (5) в виду их громоздкости проводился на ЭВМ (см. рис. 32). Причем можно видеть, что абсолютная величина инкремента возрастает с уменьшением длины волны и увеличении тока или напряжения.
50