F_05_el (Лекции (Ляхова)), страница 2
Описание файла
Файл "F_05_el" внутри архива находится в следующих папках: Лекции (Ляхова), Ляхова. Документ из архива "Лекции (Ляхова)", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физико химические основы электроники" из 3 семестр, которые можно найти в файловом архиве МАИ. Не смотря на прямую связь этого архива с МАИ, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лекции и семинары", в предмете "физико химические основы электроники" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "F_05_el"
Текст 2 страницы из документа "F_05_el"
Ед
Еi
Ea
Ev
T T
T1 Ts T2 T1 Ts T2
Рис. Температурная зависимость уровня Ферми в полупроводниках с донорными и акцепторными примесями.
Контактная составляющая удельной термо -ЭДС:
а = 1/q d / dT.
Объемная составляющая термоЭДС. При нагревании одного из контактов возрастает концентрация носителей заряда. От горячего к холодному концу устанавливается диффузионный поток:
j = - D dN / dx,
где D – коэффициент диффузии, dN / dx – изменение концентрации носителей заряда.
На холодном конце появляется избыточный заряд (отрицательный в случае электронной и положительный - в случае дырочной проводимости). На горячем конце - заряд противоположного знака. Так появляется объемная составляющая термоЭДС - Vоб . ТермоЭдс вызывает дрейфовый поток в обратном направлении:
j = N Vдр = N u E,
где Vдр – дрейфовая скорость, u - подвижность зарядов. В стационарном состоянии:
N u T + D dN / dx = 0.
Разность диффузионного и дрейфового потоков поддерживается внешним источником энергии, в данном случае тепловой.
Объемная составляющая удельной термоЭДС,
а = dVоб / dT,
мала для металлов и легированных полупроводников в области истощения примеси и значительна для невырожденных полупроводников вследствие их существенной зависимости от температуры.
Эффект преобразования тепловой энергии в электрическую используется для создания генераторов, а также для проведения измерений параметров, связанных с тепловой энергией. Для повышения мощности формируется каскад термопар.
Рис. Компактная конструкция каскада термопар. Внутренние контакты – горячие, внешние – холодные.
Миниатюрный термоэлектрический генератор мощностью 100 мкВт/см2 при перепаде температур 5 К с использованием сплава CuNi, соединенного со сплавом Bi2Te3 .
Рис. . Миниатюрный термоэлектрический генератор. А – общий вид, В и С – виды сверху.
Преобразование тепловой энергии в электрическую по эффекту Зеебека характеризуется к.п.д.:
k = a2 / K ,
где а - удельная термо-ЭДС, К - коэффициент теплопроводности полупроводника. Условия повышения k: увеличение и уменьшение К - противоречивы, поэтому подбор степени легирования сложен.
Эффект Пельтье.
Наряду с преобразованием тепловой энергии в электрическую (термо- ЭДС) имеет место и обратное преобразование: электрической энергии – в тепловую.
При пропускании тока через контакт двух разнородных материалов в дополнение к джоулеву теплу в контакте выделяется или поглощается тепло, количество которого Q пропорционально заряду I t , прошедшему через контакт:
Q = I t ,
где - коэффициент Пельтье.
Упрощенный пример: соединение металл (1) - полупроводник (2) - металл (3) с одинаковой работой выхода 1 = 2 = 3 .
Рис. Энергетическая -п
д иаграмма соединения
металл-полупроводник-металл
при термодинамическом
равновесии.
Рис. Энергетическая qV
д иаграмма при подаче напряжения.
При термодинамическом равновесии уровни Ферми металла (1) , (3) и полупроводника (2) располагаются на одной высоте. Дно зоны проводимости Е находится выше уровня Ферми на величину - п , так что для электронов, переходящих из металла в полупроводник существует потенциальный барьер - п .
В электрическом поле практически все приложенное напряжение падает на полупроводнике. Энергетические уровни будут испытывать постепенный подъем на высоту qV. Возникает ток. Поток электронов направлен от “--” к “+”. Электроны, переходящие из полупроводника в металл (1), обладают энергией, большей, чем в металле:
Е = - п + Еср ,
где Е - средняя энергия электронов в полупроводнике, участвующих в создании тока.
Избыточная энергия E, переносимая электроном, выделяется в левом контакте дополнительно к джоулеву теплу, разогревая кристаллическую решетку (КР). Эту энергию электроны черпают в металле (3), охлаждая КР.
Эффект Пельтье используется для термоэлектрических холодильников и нагревателей. Между эффектом Пельтье и удельной термоЭДС существует связь:
= а Т.
Для термоэлектрического охлаждения необходим материал с хорошей электропроводностью , чтобы эффект джоулева нагрева не перекрыл эффект охлаждения. Теплопроводность должна быть меньше, чтобы эффективнее изолировать нагревающийся и охлаждающийся контакты.
Эффект Пельтье используется для кулеров компьютерных процессоров, в домашних и бортовых холодильниках, для технологических столиков нагревания и охлаждения, при этом функция последних меняется при изменении направления тока.
Для маломасштабных гибких (многосекционных) манипуляторов с помощью элементов Пельтье организуется дискретное управление. Каждая секция манипулятора - это отрезок проволоки из сплава с памятью формы (СПФ - SMA), которая при нагревании изгибается. Для нагревания каждого из отрезков используется свой модуль Пельтье. Подавая по программе напряжение на определенные модули в определенной последовательности, можно получить изгибающийся манипулятор. Это один из вариантов искусственной мышцы.
Рис. Модуль элементов Пельтье (желтые) для нагревания отрезков проволоки из СПФ (красные) и фрагмент алгоритма управления.