24820 (686626), страница 2
Текст из файла (страница 2)
Поэтому во всех этих случаях для получения корреляционной функции усредненной соответствующим образом аномалии необходимо корреляционную функцию исходной аномалии усреднить дважды.
Вывод о применении трансформации дважды относится и к преобразованиям с помощью различных вычислительных схем, основанных на усреднении по точкам или по окружности. Полученные соотношения в двухмерном и трехмерном случаях позволяют определить автокорреляционные функции и энергетические спектры трансформированных аномалий через автокорреляционную функцию и энергетический спектр одной исходной аномалии, минуя процесс самой трансформации. Приведенными равенствами широко пользуются на практике (см., например, работы К.В. Гладкого, В.Н. Глазнева, В.Н. Луговен-ко и других исследователей).
Расчётная часть
Возьмём нормированную автокорреляционную функцию погрешностей наблюдений. Рассмотрим ёе поведение для радиуса корреляции погрешностей наблюдений r = Δx, для r > Δx.
1. Радиус корреляции погрешностей r = Δx.
Bн(t)=exp[-(t / d)2],
Рассматриваем для значений d = 1, 5, 10.
График изменения автокорреляционной функции при различных d
Bн(t)=exp[-t / d1],
Рассматриваем для значений d = 1, 5, 10.
График изменения автокорреляционной функции при различных d
2. Радиус корреляции погрешностей r > Δx.
Bн(t) = exp(-αt)cosβt; где α = 0,80 / r, β = π / 2r;
Рассматриваем для значений r = 1, 5, 10.
График изменения автокорреляционной функции при различных r
Заключение
С помощью графиков можно судить о поведении значений автокорреляционной функции. Очевидно, что при малых d функции для аномалий более пологие. Видно, что при τ = 0 функции имеют все общую точку равную 1. Графики функций для выбранных тел имеют относительное сходство.
Список литературы
1. Серкеров С. А. Спектральный анализ гравитационных и магнитных аномалий. — М.: Недра, 2002.
2
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
