46874 (Багатопараметровий вихорострумовий перетворювач для безконтактного контролю провідних трубчатих виробів), страница 2
Описание файла
Документ из архива "Багатопараметровий вихорострумовий перетворювач для безконтактного контролю провідних трубчатих виробів", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "информатика" из , которые можно найти в файловом архиве . Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "рефераты, доклады и презентации", в предмете "информатика, программирование" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "46874"
Текст 2 страницы из документа "46874"
Публікації: основні результати дисертації опубліковані в 7 наукових працях, у тому числі 4 статті в наукових журналах і 3 роботи в працях міжнародних науково-технічних конференціях.
Структура дисертації. Дисертаційна робота складається зі вступу, чотирьох розділів, заключення, списку використаних джерел та додатків. Повний обсяг дисертації складає 188 сторінок: 38 ілюстрацій на 29 стор., 6 таблиць на 6 стор., додаток на 22 стор., список літератури містить 102 найменування на 9 стор.
ОСНОВНИЙ ЗМІСТ РОБОТИ
У вступній частині зазначена актуальність теми дослідження, відмічено зв’язок роботи з науковими темами, вказана мета дисертаційної роботи та сформульовані основні задачі дисертації, показана наукова новизна та її практичне значення, розглянуто особистий внесок автора у друкованих працях із співавторами, наведена апробація роботи та структура дисертації.
У першому розділі проаналізовано відомі методи та пристрої для визначення електромагнітних і геометричних параметрів виробів у змінних магнітних полях. Наведено конструкції різних видів датчиків для неруйнівного контролю виробів різних конфігурацій. Розглянуто двох і трьох параметрові методи і засоби електромагнітного контролю магнітної проникності, питомої електричної провідності і радіусу суцільних циліндричних виробів і зразків у повздовжніх та поперечних зондуючих магнітних полях. Відмічена важливість багатопараметрового контролю виробів, який дає можливість одержати повну інформацію про об’єкт контролю. Встановлено, що методи і перетворювачі для визначення магнітних, електричних та геометричних параметрів трубчастих феромагнітних, слабомагнітних і немагнітних виробів недостатньо описані в існуючій літературі. Останній фактор надав поштовх подальшої розробки таких методів і засобів, які і розглянуті у цій дисертації.
У другому розділі розглянуто електромагнітний метод і реалізуючі його установки з трансформаторним ТЕМП і параметричним ПЕМП перетворювачами для безконтактного контролю відносної магнітної проникності r і питомої електричної провідності циліндричних трубчастих виробів і зразків.
На рис. 1 показаний зовнішній вигляд прохідного електромагнітного перетворювача з циліндричним трубчастим виробом. Як видно, всередині перетворювача існують 3 змінних магнітних потоки Ф1, Ф2 і Ф3, тобто у повітряному зазорі, у стінці труби і у повітряному середовищі всередині труби, відповідно. На основі рівнянь Максвела і закону Ома було наведено рівняння дифузії синусоїдального за часом магнітного поля у провідну трубу. Рішення цього рівняння з граничними умовами дало можливість одержати співвідношення для визначення розподілу напруженості магнітного поля у стінці і всередині труби. Проінтегрував це співвідношення за поперечним перерізом труби, знайдемо вирази для магнітних потоків Ф2 и Ф3. узявши геометричну суму цих двох потоків знайдемо вираз для розрахунку сумарного магнітного потоку Ф23 у стінці та всередині трубчатого виробу. Після цього був введений комплексний параметр , який характеризує питомий нормований магнітний потік у трубі на одиницю r.
, (1)
, (2)
де | A=ber1xker1y-bei1xbei1y-ker1xber1y+kei1xbei1y; (3) B=bei1xker1y+ber1xkei1y-kei1xber1y-ker1xbei1y; (4) C=-berxkei1y-beixker1y+keixber1y+kerxbei1y; (5) D=berxker1y-beixkei1y-kerxber1y+keixbei1y; (6) A1=bei1xkery+ber1xkeiy-ker1xbeiy-kei1xbery; (7) B1=bei1xkeiy-ber1xkery+ker1xbery-kei1xbeiy; (8) C1=berxkery-beixkeiy-kerxbery+keixbeiy; (9) D1=beixkery+berxkeiy-keixbery-kerxbeiy. (10) |
Зазначено, що berх-, beiх-, berу-, beiу-, – функції Кельвіна нульового і першого порядків від аргументів, узагальнених параметрів х і у, причому
, (11)
, (12)
а і b – зовнішній і внутрішній радіуси труби; f – частота змінення магнітного поля.
Зв’язок між параметрами х і у здійснюється виразом
, (13)
де d – товщина стінки труби; тобто d=а–b.
Функції Кельвіна протабульовані у довідковій літературі. Тому можна знайти універсальні залежності фазового кута та модуля параметра K від х при різних значеннях d/a для феромагнітних труб (з r50, практично важливий випадок). Ці залежності представлені на рис. 2 і 3.
Аналогічні залежності фазового кута і модуля K від х для різних d/a були одержані при використанні немагнітних труб.
На основі універсальних функцій =f(х) і K=f(х) можна розробити алгоритм сумісного визначення значень r і матеріалу трубчастих виробів. Цей алгоритм, який характеризує метод фіксованої частоти, заключається у наступному. При заданому зовнішньому радіусі а, відношення d/a і частоти зміни магнітного поля, вимірюють фазовий кут , а по ньому, використовуючи залежність від х (див. рис. 2) знаходять параметр х, і далі на основі функції K=f(х) при тому ж відношенні d/a визначають параметр K, а потім при знайденому параметрі х, і відомому коефіцієнті заповнення , а також за виміряними значеннями ерс Е23 і Е03 знаходять з урахуванням (1) магнітний параметр виробу r із співвідношення
. (14)
Електропровідність виробу визначають на основі (11) з виразу
. (15)
Формули (14) і (15) дають можливість визначити r і в послідовному циклі, тобто спочатку знайти r, а далі . У паралельному циклі величину r знаходять із виразу (14), а , використовуючи формулу
. (16)
Паралельний цикл прискорює процес розрахунків r і , що важливо при автоматизації контролю. Окрім вказаних універсальних залежностей і K від х, у роботі були введені інші удосконалені функції перетворення, тобто K=f() і Nх=Kх2=f(), де Nх - параметр, який характеризує собою нормовану ерс Е23Н, обумовлену магнітним потоком всередині ТЕМП (де Е23Н=Е23/Е0). Ці дві функції дозволяють визначити значення r і за допомогою двох незалежних кривих: K=f() і Nх=f(). Дійсно, після виміру в експерименті фазового кута на основі функції K=f() для заданих d/a і а знаходять параметр K, а по ньому, виходячи із (14), визначають r, а величину розраховують із співвідношення
, (17)
де параметр Nх знаходять при відомих d/a і а за допомогою функції Nх=f() для визначеного у експерименті значення фазового кута .
Як бачимо з (14) і (17), r розраховують на основі використання тільки кривої K=f(), а - тільки, виходячи з функції Nх=f(), причому обидва параметри r і залежать від електричних параметрів перетворювача, що вимірюються, і відомих величин. Формули (14) і (17) характеризують паралельний цикл визначення r та .
В цьому ж розділі описана схема установки ТЕМП для контроля електромагнітних параметрів r і труб з компенсацією частини ерс ТЕМП, обумовленої магнітним потоком в повітряному зазорі між трубою та вимірювальною обмоткою ТЕМП. Схема дозволяє генератором Г встановлювати струм I і частоту f. Струм вимірюють амперметром А до частот 1500 Гц і за допомогою падіння напруги, що показує вольтметр В, на зразковому опорі R0 (при f>1500 Гц). Ерс Е23 з включених на зустріч вимірювальної обмотки робочого РП і вторинної обмотки компенсаційного КП перетворювачів визначається вольтметром В2. Значення ерс Е0 з виходу вторинної обмотки опорного перетворювача регіструється вольтметром В3. Фазовий кут між Е23 і Е0 вимірюється фазометром Ф. На цій схемі (див. рис. 4) були одержані результати експериментального визначення r і матеріалу трубчастих виробів. Результати, отримані розробленим методом з фіксованою фазою і контрольними методами (балістичним при визначенні r і мостовим для вимірювання ) гарно співпадають.
У другому розділі приведені схеми установок, які працюють на основі параметричного електромагнітного перетворювача ПЕМП з циліндричним трубчастим виробом. Розглянуто основні співвідношення, які описують роботу цих установок. Показано достоїнства і недоліки ТЕМП і ПЕМП, які використаються для сумісного контролю r і .
У третьому розділі розглянуто електромагнітний метод і реалізуючий його пристрій для одночасного контролю r і трубчастих виробів на основі застосування фіксованих значень фазового кута . Використовуючи формули (1)-(10) можна визначити залежності r і х від нормованого магнітного потоку Фн у трубі, причому
, (18)
де Ф23 – магнітний потік всередині труби, який створює ерс Е23; Ф0 – магнітний потік ТЕМП при відсутності в ньому виробу; Ф0 індукує ерс Е0.
На рис. 5 і 6 показано функції перетворення r=f(Фн) і х=f(Фн) при фіксації фази =const=15. Алгоритм визначення значень r і при використанні методу фіксованої фази, =const такий. Змінюють частоту магнітного поля, зондуючого трубу до тих пір, коли фазовий кут зрівняється з заданим значенням (наприклад, =15). При цьому треба забезпечити умову 1, котра реалізується шляхом компенсації частини сумарної ерс, пов’язаної з магнітним потоком у повітряному зазорі. Знайшовши в схемі рис. 4 ерс Е23, Е0 при фіксованій частоті, яка відповідає =const, на основі (18) знаходять Фн, а потім за допомогою графіка рис. 5 при заданому відношенні d/a визначають r. Другий графік залежності х від Фн (див. рис. 6) дає можливість знайти для того ж d/a величину х. Останній параметр, та відомий радіус труби а, а також знайдені значення r і f дозволяють визначити з співвідношення (15).
Був проведений експеримент на зразках труб, виконаних із різних матеріалів. Наприклад, зразок: сталь 3; d/a=0,2; a=1,510-3 м, довжина зразка 0,5 м; перетворювач: ТЕМП, аП=2510-3 м, напруженість магнітного поля Н0=60 А/м; =1. Вимірювальні значення величин: f=2348,2 Гц, =15, Е23=0,203 В, Е20=5,8210-3 В (де Е20 – ерс ТЕМП при наявності компенсації ефектів зазору у відсутності зразка всередині ТЕМП)
. (19)
Розрахункові значення r=99,9; х0=4,69968; =0,529107 См/м.
У цьому ж розділі було розроблено метод безконтактного визначення зовнішнього діаметра і питомої електричної провідності немагнітних труб. Був введений комплексний параметр N, формули визначення модуля і його фази вн якого мають вигляд при r=1
, (20)
, (21)
де Евн – внесена виробом у ТЕМП ерс, ReK і ImK – реальна та уявна частини параметра K; вн – фазовий кут внесеної ерс Евн.
На основі формул (1)-(10) і (20) отримані залежності N і вн від параметра х при різних фіксованих d/a (див. рис. 7 і 8). Значення ReK і ImK можна знайти, як
, (22)
, (23)
З графіків рис. 7 і 8 видно, що при х35 функції N=f(х) та вн=f(х) практично не залежать від відношення d/a. Це дає можливість встановити алгоритм вимірювальних і розрахункових процедур для визначення діаметру D і питомої електричної провідності циліндричних немагнітних труб. При цьому змінюючи частоту f доки фазовий кут вн зрівняється із значенням 2,33, яке відповідає х=35. Можна використовувати випадок вн2,33. Далі визначений кут вн дозволяє на основі залежності вн від х (див. рис. 8) знайти х, а по ньому – параметр N, застосувавши функцію N=f(х) (рис. 7). Для виміряних значень ерс Евн і Е0, виходячи з формули (20), визначають зовнішній діаметр D труби з виразу