2_3_lineynye-elektricheskie-tsepi-sinusoidal-nogo-toka (Цепи синусоидального тока 1)
Описание файла
DJVU-файл из архива "Цепи синусоидального тока 1", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "электротехника (элтех)" из 6 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "книги и методические указания", в предмете "электротехника (элтех)" в общих файлах.
Просмотр DJVU-файла онлайн
Распознанный текст из DJVU-файла
Московский государственный технический университет имени Н.З. Баумана Ю.Н. Зорин, Л.А. Сперанская, О.Л. Винник ИССЛЕДОВАНИЕ ЛИНЕЙНЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА Издательство МГТУ имени Н.З. Баумана 2005 ахеи ~ибо~~ - ° у о *Е ° р р б Е Р ы цепей синусоидального тока, определение параметров элементов электрической цепи и их влияния на режим работы цепи, экспериментальное исследование свойств электрической цепи при резонансе напряжений и резонансе токов, ознакомление с приборами электромагнитной и электродинамической систем.
1. ОСНОВНЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ. 1.1. Основные понятия. Под воздействием синусоидальных ЭДС источника в линейных электрических цепях возникают синусоидальные токи и напряжения: еЮ = Егл з1п(глс + фе) ~ 1(г) = 1„з1п(гог+ фг); и(с) = У,„з1п(юг+ ф„); где ° е, 1, и - мгновенные значения ЭДС, тока и напряжения; ° Е„„1„, У„- амплитудные значения ЭДС, тока и напряжения; ° ш — угловая частота, рад/с; ° г- время, с; ° ф — начальная фаза; ° 1ш г+ ф) — фазовый угол, или фаза. Для упрощения расчетов цепей синусоидального тока в инженерной практике используют действующие значения, не являющиеся функциями времени: Е = — = 0,707Е,„; Л У = — = 0,707У (2) Л 1 = — = 07071гп' тГ2 где Е, У, 1-действующие значения ЭДС, напряжения и тока.
При анализе и расчете цепей синусоидального тока применяют векторные диаграммы и математический аппарат комплексных чисел. На комплексной плоскости: Е=Е, У=У, 1=1 Где ° Е, У,1 — векторы ЭДС, напряжения и тока; ° Е, У,! - соответствующие им комплексы. 1.2. Последовательное соединение элементов Я, 1, С. Векторные диаграммы. Рассмотрим цепь, содержащую реальную катушку индуктивности и конденсатор. Для идеализированных Я, 1, С цепь представлена на рис. 1. Цепь питается от источника синусоидального напряжения и = У,„в1п (гас). Мгновенное значение входного напряжения и равно сумме мгновенных значений напряжений ик,иь ис на отдельных злементах схемы: и = ил +иь+ис а 1(с) и(с) = Я 1(г) + 1. — + — ~ ь(с) г(г (г С~ и(ь) = Я 1гляп(гсг)+го Л 1,„зьп соь+ — + зьп ьоь —— 2 ьо ° С 2 () =У„„, )п( с)+У, 1п( +-"')+Ус 1п( — — ) (3) Здесь (5) (б) ° Я вЂ” активное сопротивление, Ом: Уя7н Ун Я= — = —; (4) 1т ° ьо 1, = Хь — индуктивное сопротивление, Ом: Уь Хь = 1' 1 ° — = Хс — емкостное сопротивление, Ом: ис Ус Хс = ° ьо = 2тг1" — круговая частота, с; -1.
° 1". = — — частота синусоидальных напряжений и тока, стандартное значение которой равно 50 Гц. Уравнения (4) - (б) представляют собой выражения закона Ома для отдельных участков цепи. Из уравнения (3) видно, что напряжение Уя совпадает по фазе стоком 1; напряжение Уь опережает ток! на угол —, напряжение Ус отстает от тока 1 на угол —. В г' 2 соответствии с зтим можно построить векторные диаграммы для отдельных участков рассматриваемой цепи (рис. 2).
Рис. 2 Рассмотрев векторные диаграммы на участках цепи, можно построить векторную диаграмму для всей цепи, записав уравнение согласно второму закону Кирхгофа: У = Уя + Ус + Ус или У = Ур + Ус + Ус Векторную диаграмму построим для случая Хг >Хана комплексной плоскости (рис. 3). Рос. З (8) У = У„~+У ~ =1 ° Яз+Хз = ! ° У„ где 2 — полное сопротивление цепи; Х=Х -Х; Хг — индуктивное сопротивление катушки; Хс — емкостное сопротивление конденсатора. Зададим произвольное направление комплекса тока! = ! еуо относительно него построим комплексы напряжений: Уя — — Уя * ейв = Уя, У,=Ус е-:=!Ус, ! Ус=Ус е з= — 1Ус, -1— На векторной диаграмме треугольник ОИIИ - треугольник напряжений; Ур — реактивная составляющая; У вЂ” активная составляющая: У = Ур+ У„; У„= У ° сов(гр); Ур — — У з1п~гр) Комплекс напряжения У представим в показательной, тригонометрической и алгебраической формах записи: У = еу" = У ° сов(гр) + ~ ° У ° з1п~у); У'=и„+~ У,=У„+~ ~ӄ— У,): ~9 Разделив соответствующие напряжения на ток, получим подобный треугольнику ОМ)У- треугольник сопротивлений (рис.
4). Рис. 4 Рис. 5 Из треугольника сопротивлений получим: ~ = й + ) ' Х = й +! ' (Хс Хс)' Где ° 2 — комплекс полного сопротивления цепи, Ом; ° й — активное сопротивление цепи; ° Х вЂ” реактивное сопротивление цепи; г=дт+х', и=к ш~ь~; х=я ~ьк);х=~х,— х~ сов(гр) = —; яп(гр) = —; гр = агссоз~ — ) = атсгд '( — ) -г -Х вЂ” Ы- Ы Где сов(гр) — коэффициент мощности. умножив соответствующие сопротивления на квадрат действующего значения тока!, построим треугольник мощностей (рис. 5).
Из треугольника мощностей получим: Я=Р+) ф (10) Здесь ° 5 — комплекс полной мощности, ВА; ° Р— активная мощность цепи, Вт; ° С) — реактивная мощность цепи, Вдр: Р =(~й = 5 сов(гр) = У). сов(гр)„ (~ =)2Х = Я з)п(гр) = У! ° з)п(гр) = ф, — ~2с, б=~'Я=и~, К=,~Е +Р 5 = УГ; Где 1' — сопряженный комплекс тока. 1.3. Резонансные режимы в цепи синусоидального тока. Резонансным режимом называют такой режим работы ИС-цепи, при котором входное напряжение и(Ц и ток лг) совпадают по фазе, т.
е. гр = О (при этом сов ((р) = 1). При резонансе цепь, несмотря на наличие в ней реактивных элементов Хг и Хо имеет активный характер эквивалентной нагрузки, т. е. Е = й,„,. Резонанс напряженый может возникнуть при последовательном соединении конденсатора С и катушки индуктивности 1, имеющей индуктивное сопротивление Х~ и активное сопротивление обмотки йх. так как сопротивлением проводов мы пренебрега- ем, й =йх(см. рис. 1). Если 2 = //+/(Х, -Хс/, а при резонансе напряжений 2 = Я, то условием резонанса напряжений является равенство реактивных сопротивлений Хг и Хо т. е. Хг =Хс или 1 ш ° /,=— со С При этом можно сделать следующие выводы: // 2рез // 2ппп /рез /тах /А.
Г/с~ (/ /?я г,„;„ 1 Г (/=/~~ — К=О; Я=Р; соз(гр)=1; ~р,,— —— 1 АС' (12) Резонанс токов может возникнуть в цепи с параллельным соединением катушки индукгивности и конденсатора (рис. 6). Рис. 6 Где ° У вЂ” комплексная полная проводимость; ° 2 — комплексное полное сопротивление, И ° д = †, — активная проводимость; зх х„ хс ° Ьс = —,, Ьс — — —, — реактивные проводимости; ° 2х - полное комплексное сопротивление ветви с катушкой; ° 2с - полное комплексное сопротивление ветви с конденсатором.
По уравнению, составленному согласно первому закону Кирхгофа: / = /к + /с /к = /я + /с / = /я + /с + /с С учетом соотношений (13) построим векторную диаграмму токов в общем виде на комплексной плоскости (рис.?). (13) Цепь на рис. 6, а при резонансе токов удобно представить эквивалентной схемой замещения рис. 6, б, где учитывается активная /, = /к и реактивная /р = /г составляющие тока катушки. Общий ток цепи: Рис. 7 При резонансе токов ток! и напряжение 0 совпадают по фазе. Это возможно при: 'г' =,д + (Ьс — ЬД =,д, т.е.
про Ьс = Ь„ Резонанс токов характеризуется выполнением следующих условий: 1 г~. = 7с~ 1рез =,д = 1ты~ ~рез = ~ 1рез = 7а = ипил~ соз(гр) = 1~ улик 1.4. Экспериментальное определение характера нагрузки потребителя электроэнергии. Для определения, параметров некоторого потребителя П при переменном токе, а также его коэффициента мощности в схему должны быть включены в общем случае амперметр, вольтметр и ваттметр (рис. 8).
Рис. 8 Учитывая, что активная мощность расходуется в активном сопротивлении, для его определения следует воспользоваться показаниями ваттметра и амперметра: Р В=— !2 Полное сопротивление определяют на основании закона Ома по показаниям вольтметра и амперметра: Р р* Х=Ж~ ~О~. Июфф ц ~ ц ~ р~дю~ю основании формулы активной мощности по показаниям вольтметра, амперметра и ваттметра: Р Р й сов(гр) = — = — или сов(гр) =— 5 И у 1) Если при измерении оказалось, что И = Р, то сезар) = 1, Е = Я, Х = О. В данном случае мы имеем чисто активную нагрузку. 2) Если при измерении оказалось, что 0 и 0 I и 0 а Р = О то сов(гр) = О, й = 0 Е = Х В этом случае мы имеем дело с чисто индуктивной или чисто емкостной нагрузкой.
3) Если при измерении оказалось, что У ~0, I ~0, а Р < И, то О < сов(гР) < 1, Е с Я и У<Х. В этом случае мы имеем активно-емкостную или активно-индуктивную нагрузку. Установить характер нагрузки можно, например, подключив параллельно потребителю батарею конденсаторов. Согласно второму закону Кирхгофа, вектор тока в неразветвленной части цепи при этом: 1 =!и+ 1с Для выявления характера нагрузки необходимо с помощью батареи конденсаторов постепенно увеличивать ток lс и наблюдать за характером изменения тока Е Если при этом будет наблюдаться уменьшение тока l, будем иметь дело с активно-индуктивной нагрузкой. При увеличении тока (нагрузка будет активно-емкостной.