Юрасов Е.В. Ламповые генераторы и передатчики (1938), страница 6

1З,З ХО-' т. е. та же, что при холостом ходе и при режиме покоя. Теперь допустим, что, ие изменяя амплитуды напряжения иа сетке и постоянного напряжения источника Ь'„мы изменим сопротивление Я контура таким образом, чтобы 0'„„= 150 е. Рассуждая такам же образом, как и раньше, в этом случае мы по- лучик: г,,„= 73 ма; О. м= 51 ма; 73 — 51 у » Я =11 ма 73+51 Х = — =62 ма=Е,; » в О»« "'» 15о 13 600 ом д , 11.10 Динамическая характеристика при этом изобразится прямой линней 3-0-6 (см. фиг. 14). Увеличив А еще более и взяв его равным примерно 57000 ом, мы получили бы динамическую характеристику 7-0-8 1см.

фнг. 14) н соответственно: «7„,-'3,5 ма, Х,= 62 ма ХХ „= 200 в. Наоборот, уменьшив Е„примерно до 1900 ом, мы получили бы: Х =26 ма, Х,=62 ма, ХХ =50 в »«» н динамическую характеристику 9-0-10. Рассуждая точно таким же образом, можно было бы без особого труда показать, что при тои же Х«'. = 500 в, при ~, = 5 400 ом, но прн ХХ = 40 в получается динамическая характеристика а-1-2-0-3-4-Ь, совпадающая в своей средней части с динамической характеристикой 1-2-0-3-4, полученной при том же Е , но при Х)'„О = 20 в.

В этом случае ток Х, попрежнему равен 62 ма, ио Х . = 37 ма, т. е. в два раза больше, чем прн ХХ = 20 в. Если в том же случае оставить неизменными Е, = 5 400 ом и Х1„, = 20 в, но убавить напряжение источника анодного тока до 400 в, то 3', останется такой же, как и при Г„ =, 500 в, т. е.,Т,„. = 18,о ма, но Х, упадет до 46,5 ма. Динамическая характеристика в этом случае будет также прямой линией Ов-и-у (см.

фиг. 14), причем эта прямая будет параллельна прямой 1-.2-0-3-4, т. е. динамические характеристики лампы при обоих этих режимах будут параллельны между собой. Сопоставляя все эти характеристики между собой и анализируя соответствуюп1ие им режимы генератора с точки зрения имеющих при этом место токов н напряжений в его цепях, мы приходим к следующим выводам.

32 1) При колебаниях 1-го рода процесс изменония вводного тока в на- груженном генераторе является результатом одновременного пропорцио- нального изменения напряжения на сотко и на аноде его лампы. 2) При активном характере нагрузка генератора колеоатольныс про- цессы нзменоння е и г, совпадают друг с другом по фазе, а процесс изменения е, противоположен им но фазо (сдвинут по фазе на 180о). 3) Изменоние напряжения на анодо лампы генератора при колебаниях яву«настоя результатом изменения напряжения на его нагр«зочпом со- противлении л„ при изменении тока в пита«ошей его цепи. При актив- ном характере И напряжение (падение напряжения) на нем и„ совпа- даг т по фазо с переменным напряженнем ш на сетко лампы генератора, г 4) Ток в анодной цепи лампы генератора прн колебаниях 1-го рода— нульснрующнй и состоит из постоянной (1'„) и переменной (Х„) соста- вляуощих.

Постоянная составляющая анодного тока продставляет собой среднее значонне пульснрующого тока в анодной цепи генератора при колебаниях и равна численно току покоя последнего (уе„) '. Величина л„ (при каком-либо определенном типе лампы) зависит только от величины постоянной составляющей анодного напряжения Ьш равной обычно в гонераторах напряжению на зажимах источника (анодного тока), и от начального смещающего напряжения на сетко 1л (последнее в рассмот- ренных нами примерах взято равным нулю, но может быть также и иной величины — положительной или отрицательной).

При увеличении ь', у„возрастаот, при его уменьшении — уьп ньшается н. При изьге«'. "и,ы, и г.у„о с ' ..й. Пере менная составляющая анодного тока прн колебаниях 1-го рода, наоборот, зависит только от омплитуды колебательного напряжения на сетке лампы геноратора Уе, и от величин«гу эквивалентного сопротивлгыг нпя нагрузки Яе, возрастая при возрастании Гш и убывая при воз- растании Я , 5) Дина«у«гческис характеристики лампы ге«и ратора прп колебп«шнх 1-го рода ««р~ дставлн«от собой прниолннейныс отрезки, наклоненные под некоторым )тлом к оои абсцисс в, Средине точки этих характеристик г' овредсляуот ср~днео значение вводного тока прп колобаппях, т.

е. 1о (а такжо и ток покоя 1о„), а крпйивс — гпшсиипльиоо и минимальное его зннч~ ння, т. еч в консчнои счете, амплитуду его переменной соота- вляюшей. Крутизна динамических характеристик (по отношению к оси абсцисс) определяется величиной нвгртзочного сопротивления И, возрастая при 1'бывании Я„и убывая при его возрастании..В пределе при Уе = О (холостой ход) крутизна динамической характористики лампы 8„равна крутизне ее статических характеристик в их прямолинейной части: 8 =8. л При г.= 8,=О. ' 1е~ у,„прн ктлебаннггт Ьго рода лншь прн наличии аатонатнческн налеплю* шегосн сиешаюшего напрнженнн на сетке лампы (напрнмер, прн грнллнке).

' Прн уеглнчепнн «+ Ьг! нлн прн унсньшеннн ! — Ьг ~ 1„как мп «андам далее, также уаел~чпеаетсн, а нрй уменьшепнн ! + Ьг ~ нлн йрн «аелнчегмн ! — Ьг !— Уменьшаетсн. З Леча,еые генераторы и серела~анка 3. Колебательная мощность, мощность, затрачиваемая перио. источником элептрической энергии, и коэфициеит полезного действии генератора при колебаниях 1-го рода При работе лампового генератора (с независимым возбуждением) на настроенный колсбатсльный контур на зажимах последнего, как мы установнлн в предшествующем параграфе, будет иметь место переменное напряжение ми= Уевеозвз=Х Я Созвз, где,у, — амплитуда поремснной составляющей тока в неразветвленной чистя анодной цепи, а Я вЂ” эквивалентное сопротивление контура, носящее при резонансной настройке последнего чисто активный характер.

Это напряжение обусловит ннркуляцню з ветвях контура переменного тока Х, ' (см. гл. П, й 1 Б) с амплитудой,Уо,е: с ) где Я, — сопротивление индуктивной ветви контура (илн емкостной), а Л вЂ” суммарное активное сопротивление его ветвей. Ток Г„носит название колебательного тока в контуре лампового генератора и может быть намерен с помощью амперметра перемонного тока (высокой частоты), включаемого в любую нз ветвей контура. Этот ток вызовет выделение мощности в активном сопротивленин ветвей' контура В„: (40) Совершенно очевидно, что эта же мощность будет сообщаться контуру переменной составляющей тока анодной цепи генератора, причем прн резонансе: Ре = —,,те,.-О'„„, = — ~-,те ~, = —, (41) 2 та а Мощность Р носят название колебательной мощности генератора и является его полоз ной мощностью.

Формула (41) показывает, что колебательная мощность генератора будет теи больше, чем больше Хи„и Я, Но Х ., как мы установили выше, в свою очередь, зависит от о , убывая прн возрастании последнего. При о = О н Р„ = О, так как Р„ = †)", Л„. Но и при очень ',7е — о$феиеиеиое еиаче ие тока е коиезре: Т„= — =- 0707 Хек больших Я Р также не может быть значительной так как Р = — ',— "'", а а а ХЕ„,, как зто можно видеть из фиг. 14, не может быть больше Ь"„ (здесь уже при Хс'„„= 220 в динамическая характеристика будет горизонтальна, врн дальнейспем же увеличении ХХ, ее крутизна должна была бы стать отрицательной, чего не можеат быть в действительности); отсюда же следует, что нри Я, = со Е'„= О.

Поэтому совершенно очевидно, что при колебаниях 1-го рода всегда должно быть какое-то значение Л', при котором полезная мощность генератора будет максимзльной. Это значение Я =Я носит название оптимального а а значения сопротивления нагрузки гене- р„ ратора. Графически зависимость Р„от Я выражается кривом, представленной на фиг. 16. ! Максимум этой кривой соответствует оптимальному значению Я = Я аарС.

Так как величина Х„ при аа О з см колебаниях 1-го рода зави- ксм арс снт от Г~, возрастая прн возрастании последней, то фнг, 16. График какмсммостм колебательной мощи Р„' прн колебаниях 1-го мастм р„гааератара ат кеакчкссы сакраткакеммк рода будет тем больше, чем нкрпуккм больше будет амплитуда напряжения возбуждения Хуа,. Поэтому для получения максимальной полезной мощности в генераторе (при колебаниях 1-го рода) необходимо подобрать правильно установив его равным Я и подать на сетку лампы максимальное 'аарС, возбуждающее напряжение (при котором рабочая' характеристика останется еще прямолинейной).

Энергисо для колебаний колебательный контур лампового генератора черпает из источника анодного тока, причем расходуемая последним мощность Р при работе генератора с'при колебаниях 1-го рода) будет: Р = Х,.Е'„ с',42) где Х,— среднее значение тока в анодной цепи, нли постоянная его составляющая, Е:, — напряжение на зажимах источника.