Лосев А.К. Теория линейных электрических цепей (1987), страница 9

Этот пара- 1' ~~ 1!, метр характеризует величину ! ( 11-м- связи между катушками инЖ+о дуктивности. На рис. 2.6, а положительр) о) ные направления отсчета вход. ных и выходных напряжений и токов иг, иг и ть (г выбраны в соответствии с общими обозначениями для четырехполюсника (см. рис. 2.1, б).

Согласно выбранному направлению токов следует выбрать и направления отсчета напряжений иы, исг на индуктивностях ).г, 1.г. При этом и! = исг, иг= — иоь На рис. 2.6, б, в показаны схематически магнитные потоки, образуемые током й при гг = О и током тг при 1! = О. Токи каждой катушки, образуют магнитные потоки, которые состоят из двух частей: Ф! ! = Ф!г+ Ф!рсс, Фгг = Фг! + Фарсе. (2.13) За счет магнитных потоков Ф!г и Фрь являющихся общими для обеих катушек, как раз и образуется связь между ними. Магнитные потоки Фг,, и Фгр„, не являющиеся общими для связанных катушек, называются потоками рассеяния. Указанные магнитные потоки образуют потокосцепления, пропорциональные числу витков катушки, с которой они сцепляются. С другой стороны, эти потокосцепления пропорциональны вызвавшим их токам: 1 г! = птгФг! = ггг!, Ч !рас = тт!Фгрэс = гграстг, 1 !а=)нгФ!г=М!гт!, (2.14) Ч гг = тт/гФгг= е.гтг, Ч грэс= Л!гФграс= 1.грэс!э, Ч г! = )т!Фг! = Ма!!э.

(2. 15) Здесь (.гр.„Ег„, — коэффициенты пропорциональности, которые называются иядуктивностями рассеяния, Коэффициенты пропорциональности М„и Мю равны друг другу в линейной системе и являются коэффициентом взаимоиндукции (езаимоиндуктивностью) М; М!г = Мг! =М. (2.! 6) Действительно, магнитные потоки прямо пропорциональны магиитодвнжушей силе (числу ампер-витков) и обратно пропор- циональны магнитному сопротивленшо й'„магнитной цепи.

Поэтому справедлив закон Ома для магнитной цепи: Ф~г = Д!п~l)~юг, Фм = згг1г!гсгг~ Поскольку для взаимных магнитных потоков магнитная цепь' является общей, для линейной магнитной цепи йюг =-Дьгь Поэтому из закона Ома для магнитной цепи и последних равенств (2.14), (2.15) следуют соотношения (2.16). Подставив значения магнитных потоков из соотношений (2.14), (2-.15) в формулы (2.13), с учетом равенств (2.16) найдем связь между параметрами элемента взаимоиндукции: Е! = Ешас+ М/и Ег = Еграс+ пй4, (2.1 7) где и = ~угяь (2.!.8) Параметр (2.18) называется коэффициентом трансформации.

Он является конструктивным параметром элемента вззямонндукции и не отражает трансформирующих свойств этого элемента, которые рассматриваются ниже. Значения полных магнитных потоков, сцепленных с каждой из катушек, зависят от направления отдельных потоков: Ф~ = Фп+-Фгь Фг = Фю ~ Ф1г Сложение или вычитание потоков зависит как от направления намотки катушек (обмоток), так и от направления токов в них. Если потоки складсчваются при втекании токов в некоторьче концы обмоток, то эти концы называют одноименными. Если же при этом потоки вычитаются, то соответствующие концы обмоток называют разноименкыми.

При необходимости одноименные концы катушек обозначают иа схемах каким-либо одинаковым значком, например точкой, как на рис. 2.6, а. Если токи, проходящие в заданном положительном направлении, втекают в одноименные концы обмоток, то такое нх включение называют согласным, и в равенствах (2.19) берут почожительный знак. Если же токи, проходящие в положите.гьном направлении, втекают в разноименные концьч обмоток, то такое их включение называют встречным, и в равенствах (2.19) берут отрицательный знак.

Например, на рис. 2.6, а показано согласное включение катушек.. Полным магнитным потокам (2.19) соответствуют потокосцепления Ч'~ = М~Ф~ = Ч'1~ -!- Ч' ь 1Рг = МгФг = Ч"гг ~ Ч" ~г. (2.20) Этими потокосцеплениямн определяются э. д. с. индукции еы и ест, которые уравновешивают напряжения на индуктивпостях Ен Ег. — еы(!) = иы(!) = — — '~, — есг(!) = исг(!) = — ' — ' —.

(2.21) ш 35 Для линейного элемента взаимоиндукции ((.~ =сопи!, !х= = сопз1, М =- сопз1) из соотношений (2.21), (2.20) и (2.14), (2.!5) находим уравнения связи между напряжениями и токами в элементе: иы(/) = 1., — ' — -~- М вЂ” ' — ', исз(/) = Ь вЂ” () т М вЂ”,ч~ ! . (2.22) ш ь/ ' ' ш ти Эти уравнения свидетельствуют, в частности, о взаимосвязи между напряжениями н токами на входе и выходе элемента взаимоиндукции. Будучи взаимосвязанными, напряжения и|= = им и и.= — иы в общем случае отличаются друг от друга. Изменение напряжений при прохождении сигнала со входа на выход элемента-четырехполюсники или в обратном направлении называют трансформацией напряжений (от лат.

1гапз(огшо— преобразую). Аналогично, происходящее при этом изменение токов называют их. трансформацией. Характер и степень трансформации напряжений и токов в элементе взаимоиндукции зависят не только от параметров этого элемента, но и от многих других факторов. В частности, из уравнений (2.22) видно, что значения напряжений в линейном элементе взаимоиндукции, а следовательно, и степень их трансформации зависят от скорости изменения токов, т.

е. от параметров сигнала. Нелинейность элемента взаимоиндукции может проявляться, как отмечалось, в различии параметров Мм и Мм. Однако и при соблюдении равенств (2.16) элемент взаимоиндукции является нелинейным, если М =М(/ь !г), так же как и Ь =/1(!~), 1 2 =1 зЯ. Если же /.~ = / ~(/), 1.р= ьз(/), М =М(/), то элемент взаимоиндукции является параметрическим элементом. Для нелинейных и параметрических элементов взаимоиндукции уравнения (2.22) являются недействительными. Для таких элементов связь между напряжениями н токами устанавливается из общих соотношений (2.21) с учетом непостоянства параметров 1 ь I 2, М (или Мнь Мм).

5. Релиз ьвные сопротивления и проводимости. Реактивные элементы, как и диссипативный элемент, оказывают противодействие проходящему через них току, т. е. обладают некоторым сопротивлением или проводимостью. Однако природа этого сопротивления (проводимости) иная. В отличие от диссипативного сопротивления (диссипативной проводимости) его (ее) называют реактивным сопротивлением (реактивной проводимостью). Реактивное сопротивление емкости (емкостное сопротивление) обусловлено противодействием (отталкиванием), которое испытывают притекающие заряды со стороны одноименных зарядов, скопившихся в элементе. Из первой формулы (2.б) видно, что с ростом С и ~ — ~ ток 1 увеличивается по абсолютному оь(0 Й значению.

Это означает, что емкостиое сопротивление уменьшается, а емкостная проводимость увеличивается с ростом емкости зь и скорости изменения напряжения. Такое, свойство емкостных сопротивлений и проводимостей обусловлено тем, что при заданном напряжении и и оговоренных условиях через емкостный элемент должно пройти больше зарядов (2.5) в единицу времени. Реактивное сопротивление индуктивности (индуктивное сопротивление) обусловлено противодействием э. д, с. самоиндукцни ес изменению тока в элементе. Чем быстрее изменяется ток Г и чем больше индуктивность Е, тем больше по абсолютному значению получается эта противодействующая э. д.

с. при заданном токе !(!), как это видно из формул (2.9), (2.10). Другими словами, при оговоренных условиях индуктивное сопротивление возрастает, а индуктивная проводимость уменьшается. Это приводит к соответствующему увеличению падения напряжения на индуктивном элементе (по абсолютному значению), как следует из первой формулы (2.! !). Реактивное сопротивление взаимоиндуктивности, называемое сопротивлением взаимоиндукции, имеет ту же физическую природу, что и сопротивление индуктивности. Г!ри этом необходимо учитывать, что согласно соотношениям (2.21) элемент взаимо- индукции оказывает сопротивление как входному, так и выходному току. Кроме того, особенностью этого реактивного сопротивления является противодействие току как вследствие его собственного изменения, так и вследствие изменения тока другой катушки. Изменение этого другого тока и создает через взаимное поле противодействующую э. д.

с. взаимонндукции. 6. Идеальный трансформатор. Как н элемент взаимоиндукции, идеальный трансформирующий элемент, или идеальный трансформатор (ИТ), является четырехполюсником. Его обозначение показано на рис. 2.7, где и — параметр элемента, называемый коэффициентом трансформации. В отличие от элемента взаимоиндукйии идеальный трансформатор не накапливает электрическую энергию, а передает ее без потерь от входных к выходным зажимам, трансформируя напряжение в и раз: и7 = пиь (2.23) Энергия на входе и выходе идеального трансформатора получается одинаковой в любой момент времени, если равны соответствующие мгновенные мощности: р(г)=-.