Лекции: Лекции РК5
Описание
Характеристики лекций
Список файлов
- лекции рк5
- 0001.tif 12,23 Kb
- 0002.tif 35,15 Kb
- 0003.tif 1,11 Mb
- 0004.tif 1,12 Mb
- 0005.tif 18,69 Kb
- 0006.tif 11,96 Kb
- 0007.tif 1,11 Mb
- 0008.tif 1,13 Mb
- 0009.tif 1,12 Mb
- 0010.tif 1,11 Mb
- 0011.tif 1,12 Mb
- 0012.tif 1,09 Mb
- 0013.tif 1,1 Mb
- 0014.tif 22,12 Kb
- 0015.tif 1,11 Mb
- 0016.tif 1,12 Mb
- 0017.tif 1,1 Mb
- 0018.tif 1,1 Mb
- 0019.tif 1,11 Mb
- 0020.tif 1,1 Mb
- 0021.tif 1,1 Mb
- 0022.tif 1,12 Mb
- 0023.tif 1,09 Mb
- 0024.tif 23,25 Kb
- 0025.tif 1,11 Mb
- 0026.tif 1,11 Mb
- 0027.tif 1,12 Mb
- 0028.tif 1,09 Mb
- 0029.tif 1,1 Mb
- 0030.tif 1,09 Mb
- 0031.tif 1,1 Mb
- 0032.tif 1,13 Mb
- 0033.tif 27,81 Kb
- 0034.tif 15,8 Kb
- 0035.tif 21,55 Kb
- 0036.tif 15,88 Kb
- 0037.tif 21,5 Kb
- 0038.tif 20,38 Kb
- 0039.tif 12,23 Kb
- 0040.tif 13,92 Kb
- 0041.tif 18,11 Kb
- FRBatch.opt 379 b
- Noname.loc 45 b
- _FRBatch.pac 10,06 Kb
- desktop.ini 117 b
- packet.ico 19,51 Kb
- textlang.dat 49 b
Распознанный текст из изображения:
Сухова Н.А.
Конспект лекций по сопротивлению
материалов
2002-2003 учебный год
Конспект подготовил студент группы РК5-41:
Демишкевич Эдуард.
Распознанный текст из изображения:
Лекция 1
Лекция 1 Сопротивление материалов — это дисциплина о прочности и устойчивости элементов конструкций.
Первая книга о прочности конструкций была написана Галилеем в 1638 году.
Основные гипотезы о свойствах материалов 1. Гипотеза сплошности — материал сплошь занимает объем всего тела. Размеры конструкций и их элементов значительно больше структурных элементов материалов. 2. Гипотеза однородности — свойства материалов не зависят от координат точек. Также рассматриваются только изотропные материалы — их свойства не зависят от направления.
Формы тел в сопротивлении материалов Самая простая математическая модель реальной конструкции — стержень (брус) — тело, один из размеров которого (длина) много больше других размеров. В зависимости от формы стержня, он может быть прямым, кривым, пространственным кривым.
Силы внешние и внутренние Внешние силы — могут быть распределенными и сосредоточенными. Принцип Сен-Венана: Замена одной системы сил, распределенных по некоторой площадке статически эквивалентной системой сил, распределенных по той же площадке, влияет на состояние материала только в области, примыкающей к этой площадке и имеющей размеры порядка размеров этой площадки.
~Р
Распознанный текст из изображения:
Лекция 1 У
1пп (ЛВКС вЂ” ИВ+К+С+) = у,~
вк-+о х ск-+о
— угловая деформация Деформированное состояние — совокупность линейных и угловых деформаций по всем направлениям, проходящим через данную точку.
Принцип начальных размеров
Уравнения равновесия записываются применительно к недеформированному состоянию тел. 4
Растяжение — сжатие прямого стержня
Распознанный текст из изображения:
Лекция 1
Гипотеза круглых сечений Поперечные сечения стержней, плоские до деформации, остаются плоскими и параллельными себе после деформации.
Распознанный текст из изображения:
Лекция П1 В статически неопределимых системах при сборке могут возникнуть так называемые монтажные напряжения, если какой-то элемент не соответствует по длине спроектированному.
Возникновение температурных напряжений
При нагревании элемента конструкции или всей конструкции возникают температурные напряжения. В статически неопределимых системах возможно надичие самоуравновешенных внутренних сил (внутренних сил без внешней нагрузки). Механические характеристики материала при растяжении-сжатии
1. Растяжение 1о/~1о = 10
14
Распознанный текст из изображения:
Лекция У Лекция 5
Кручение Кручение — такой вид нагружения стержня, при котором внутренние силы в его поперечном сечении приводятся к паре сил, лежащей в плоскости сечения, момент этой пары равен крутящему моменту. Чтобы назвать крутящий момент, надо встать лицом к сечению.
М,(М„,М,)
Кручение стержня круглого поперечного сечения Гипотеза круглых сечений и прямых радиусов: при кручении стержня круглого поперечного сечения, сечения остаются круглыми, а радиусы — прямыми. СС+ = рИф = усЬ
Иф ~=р — =рО
~Ь вЂ” = Π— крутка Цг~ ~й
24
Распознанный текст из изображения:
Лекция У1
Кручение стержня прямоугольного поперечного сечения т „=и, И~ — — абаа=а~ц Л6. ~ . (а~
~ь( ь
3адача о равновесии мембраны, натянутой на отверстие
Существует аналогия между задачей о кручении стержня и задачей о равновесии пленки, натянутой на контур и нагруженной равномерно распределенным давлением. Аналогом напряжения является угол, который составляет касательная к поверхности пленки с плоскостью контура, а аналогом крутящего момента — объем, заключенный между плоскостью контура и поверхностью пленки.
Задача о кручении тонкостенных открытых профилей
> 10 7 я, М~ + М2 + Мз — — М ф = ф, = -+' —; м, = ~с'в,'я.; и = хм, = ~си 'в,'я,;
С вЂ” д~Я,
Распознанный текст из изображения:
Лекция У1
~ 1~з~ М, ф, 1/ЗЬ,Я,
г
т
Ттп ах
Понятие о свооодном и стесненном кручении
При кручении стержня поперечное сечение остается плоским(депланация).
Если депланация ничем не ограничена, то такое кручение называется
свободным, в противном случае кручение стесненное.
Полученные формулы применимы только для свободного кручения!
Распознанный текст из изображения:
Лекция УП
Лекция 7
Геометрические характеристики плоских фигур 1) Площадь
А= дА [м] ) О У У Х
Х 2) Статические моменты площади Я, = удА [м] Яд — — хдА [м] Статические моменты могут быть как положительными, так и отрицательными. Ось, относительно которой статический момент равен нулю, называется центральной осью 3) Моменты инерции осевые: [м] > О [м] ) О центробежный:
1 ~1 [ ]4
Оси, относительно которых центробежные моменты инерции равны нулю, называются главными осями. Если из двух осей хотя бы одна — ось симметрии, то оси будут главными.
Распознанный текст из изображения:
Лекция У11
Осевые моменты инерции относительно главных осей — главные осевые моменты. 1р †полярн момент инерции:
р'Ц 1 > 0 р' = х' + у'
1, = / р~йА = / (х' ~- р~) ЙА Теорема о параллельном переносе осей
Я„= (х+ б,)дА = удА+б,дА
Распознанный текст из изображения:
Лекция У11 1„= ~и~йА = / (усова — хяпа) ИА = А А = сов~ а / у~с~А — 2 в1п а сов а / хуст ~- ~- яп~ а / х~с1А
А А А 1„= 1, сов а+1 яп а — 1, яп2а 1„= 1, яп а + 1„сов а + 1щ яп 2а
авиа: Π— 3' а0 сов 2а01хр + яп 2ао — — О
2 ~1.1и
Ф ~ ~ Ф Ф
= — 1,2 сов а яп а + 1~2 яп а сов а — 1,~2 сов 2а = О Й~
Ф~ 2а*— Относительно главных осей осевые моменты инерции одинаковы. Относительно главных осей один главный осевой момент инерции максимален, а другой минимален.
Моменты инерции простейших григур Круг:
Начать зарабатывать