1625914693-46659925ad530aedde66464ba2de99e8 (Ревуженко - Механика сплошной среды. Упругое тело), страница 5
Описание файла
PDF-файл из архива "Ревуженко - Механика сплошной среды. Упругое тело", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "механика сплошных сред (мсс)" из 5 семестр, которые можно найти в файловом архиве НГУ. Не смотря на прямую связь этого архива с НГУ, его также можно найти и в других разделах. .
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 5 страницы из PDF
В результате каждая точка М тела сместится на некоторый вектор м и займет новое положение М ‘ (рис. 2.1). Компоненты вектора смещения в координатах ΟΧΥΖ обозначим через и, ν, νν.Соответствующие координаты точки М* обозначим через ξ, η, ζ.Считаем, что некоторыми внешними условиями положение тела впространстве зафиксировано.Из определения вектора смещения следует, чтоξ=Χ+14(χ,)>, Ζ),η = γ + ν{χ,γ,ζ),( 1)ζ= ζ + \ν(χ,γ, ζ).Как отмечалось, будем использовать также индексные обозначения, понимая под Х \,х2,Х} — *,у ,г , под ξ ], ξ2, ξι — ξ, η, ζ, подЩ, М2, м3— Μ, V, νν И Τ. Д.Иногда удобно тело до и после деформирования изображать не водной и той же системе координат ΟΧΥΖ, а в двух различных системах — Охуг и Οξηζ (рис. 2.2). Тогда акт деформирования (1)можно представить себе как отображение области V, заданной в системе Охуг, на область V", заданной в системе координат Οξηζ.
Обесистемы координат являются, конечно, декартовыми прямоугольными. С другой стороны, ясно, что переменные х, у и ζ являются31криволинейными координатами в декартовой системе Οξηζ инаоборот, переменные ξ, η и ζ являются криволинейными координатами в декартовой системе х, у, ζ.Далее, поле перемещений дает исчерпывающее описание кинематики деформирования тела, если это поле известно. Если же ононе известно, то мы должны поставить вопрос о формулировке уравнений, которые позволили бы определить все смещения.
Опыт решения задачи об одноосном растяжении стержня показывает, что вуравнениях должны фигурировать не сами смещения, а только относительные смещения точек тела. Причем не просто относительные смещения, а только те, которые не зависят от поворота и смещения тела как жесткого целого.Последнее требование необходимо пояснить.
Обратимся к рис. 2.2.Преобразование V -» V’ мы могли бы совершить путем смещения иповорота тела как жесткого целого. При этом мы получим некоторое поле смещений. Но ясно, что такие смещения никакого влиянияна само тело не окажут: никаких изменений ни формы тела, ни егоразмеров не произойдет. Изучение подобных процессов составляетпредмет теоретической механики. Для теории упругости представляют интерес смещения точек тела другого типа, именно гс смещения, которые изменяют форму тела и его размеры, т. е.
меняют самотело. Таким образом, наша ближайшая задача состоит в том, чтобынайти такое описание кинематики деформирования, которое не зависело бы от смещения и поворота тела как жесткого целого.32Предположим, что деформируемое тело является сплошным.Возьмем две близкие материальные точки тела ΜΝ и точки, лежащие на отрезке ΜΝ.
В механике такие отрезки называются материальными волокнами, а под близкими точками подразумеваются бесконечно близкие точки. В результате преобразования (1) волокноΜΝ перейдет в волокно Μ ’Ν * (см. рис. 2.2).При смещении и повороте тела как жесткого целого длина любого волокна ΜΝ не изменится: Μ Ν = Μ 'Ν * . И наоборот — изменение длины любого волокна будет означать смещения, отличные отжестких. То же будет верно и для квадратов длин. Возьмем этонаблюдение за основу и вычислим величину (Μ ’Ν*)2 - (Μ Ν)2.Здесь необходимо предположить, что смещения (1) являются достаточно гладкими функциями координат. Предположим также, чтоотображение (1) является взаимно однозначным.
Возможны случаи,когда указанные условия нарушаются. Например, когда в теле возникают трещины или когда в результате деформирования некоторые участки границы тела приводятся в соприкосновение междусобой. Указанные случаи представляют интерес и изучаются отдельно.Пусть άχ, ά\\ άζ координаты вектора ΜΝ. Тогда, в соответствиис (1), координаты вектора Μ ’Ν ' будут равныδν . (. сНЛθνά η - — άχ+ 1-1---- άν-\------ άζдху ду)дг(2 )Пусть ά8 длина волокна ΜΝ до деформации, а ά8, — его длинапосле деформации. Для упрощения (ά8)2 будем обозначать какά82. Аналогичные обозначения будут и для других переменных.Тогда можно записатьά82 - άΞ2 = ά ξ 2 + ά η 2 + ά ζ 2 - άχ2 - άγ2 - άζ2 == 2(εχχάχ2 + ε .ά γ 2 + ε_άζ2 + 2εχ>άχάν+ 2 ε χζάχάζ+ 2 εν:άγάζ),гдеди 1£χχ ~ ~дх + 2ди V + ί δν V ( θννдх ) Vдх )Vдхду _1 ^ д и }2 г дул2θ>ν++ду + 2 Р у .8\ν 1£-.
= ----- 1--дг 2дидг( 5ν^\+ δζ( δνν(3)+ί1 ди диδν δνδ\ν δ\νдх дудх дудх ду1 ( ди биЛ 1 ди диεΧ7 —ε = — — + — + —” 21δζ д х ) 2 дх дгду дудх дгδ\ν д\удх дгεди ---δν-----1= ε« = —2ду дхε ... = ε .1 ο*ν2 κδζ+ -θι+Ν4-_1 ди диIду у 2 ду δζδν δνδνν дмду δζду δζЕсли для и, х, ... будем использовать индексные выраженияи\,х\, . .. ,τ ο ε χχ, ... будем обозначать как ε π, ... .Таким образом,άΞ2 —άΞ2 = 2εί]άχίάχί == 2(εηδχ2 + ε 22άχ\ + ε ,χάχ\ + ε λ2άχχάχ2 +(4)+ ε 2ίάχ2άχί + ε^άχιάχ1 + ε }>άχ3άχι + ε 23άχ2άχ3 + ε 22άχ2άχδ).Пусть зафиксирована некоторая точка (х, у, г).
Равенство (3) даетшесть чисел, которые вычисляются через производные компонентвектора смещения по направлениям координатных осей. Если перейти к другим координатам, то изменятся и компоненты вектораперемещения и направления дифференцирования. Следовательно,изменится и шестерка чисел (3). Для дальнейших построений нампонадобится закон, по которому меняется набор чисел ε ;у. Данныйзакон легко получить следующим образом. Пусть ё. — единичныеорты вдоль осей Οχ μ34Новую систему координат и все переменные, которые относятсяк ней, будем отмечать одним штрихом. Ясно, что в штрихованныхкоординатах мы придем к той же самой формуле (4):( Ж ) 2 - {ά5')2 = 2ε[άχ]άχ) .(5)Длина материального волокна — это скаляр.
Он будет одинаковым (т. е. инвариантным) в любой системе координат. Поэтомудвойные суммы (4) и (5) между собой совпадают:ε 1}άχιάχί = ε'„άχ\άχ[.(6)Здесь все индексы — немые. Поэтому (6) — это одно равенстводвух двойных сумм.Связь двух систем координат определяется следующими равенствами:(ё,ё*') = ай , ё.,=а1кё'к , р = ак]ё ’к ,где а1к — соответствующие направляющие косинусы.Отсюдаά χ,= αα.άχ[., άχ} = а /тОх'ти, значит,·(7)Данное равенство имеет место для любого материального волокна, т. е. для любых Ых'к .
Поэтому в (7) можно приравнять коэффициенты при одинаковых произведениях άχ\άχ\. В результате получим следующие шесть равенствε' =а а ε .Полученный закон преобразования показывает, что ε.ή — это непросто набор шести чисел (3), а компоненты симметричного тензора второго ранга.Тензор£ =тназывается нелинейным тензором деформаций.Выясним механический смысл компонент этого тензора.Ι|! Οι ищ и н и.ш.н-удлинении и сдвиги' ........ им м.ним удлинением материального волокна ΜΝ назовем|тн' дующее отношение,,ά8.
- с18ά8'Из определения следует, что(с15, )2 - с/52 с!3. - с!5 с/5. + άΞ~ Ε μν(Ε μν + 2 ) .( 8)ά52άΞά8Пусть волокно ΜΝ ориентировано вдоль оси Ох. Величину Ешдля этого случая обозначим как Ехх. Тогда из (8) получим следующее уравнение:Ε;χ + 2Εχχ- 2 ε χχ= 0.Отсюдаε „ = Ε χχ+ ^ Ε 2χχ,Е хх= ^ \ + 2εχχ - 1 .Остальные формулы получаются круговой перестановкой индексовх —* у —* ζ —> х .Таким образом, диагональные компоненты тензора деформацийсвязаны с относительными удлинениями, реализуемыми вдоль координатных осей. При малых относительных удлинениях(Ехх « 1) компоненты деформаций с относительными удлинениями — совпадают:ε χχ = Ехх,8уу = Еуу,ε Σ = Е= .Далее, в результате деформирования тела меняются не толькодлины его материальных волокон, но и их ориентация в пространстве.
Ориентация волокна до и после деформации характеризуетсянаправляющими косинусами Я, μ, ν и λ \ μ , ν*.Разделим обе части равенств (2) наάΞ, =(1 + Ε ΜΝ) ά Ξ .36В результате получим( 9)Иν11+дм> „ δ\νίδχν''— λ-\---- μ + 1ч------ νΕ μ ν ! _ дхду\θζ )Формулы позволяют вычислить ориентацию любого волокна после деформации, если известно поле перемещений и ориентацияволокна до деформации. Этого, однако, для наших целей недостаточно, так как изменение ориентации волокна может быть связанотакже с поворотом тела как жесткого целого. Следовательно, необходимо ввести какую-то меру, которая характеризовала бы относительное изменение ориентаций волокон.
Такая мера называется сдвигом. Перейдем к ее описанию.Возьмем два материальных волокна, которые исходят из общейточки (х, у, ζ) и направлены вдоль координатных осей Ох и Оу. Дляпервого волокна имеем А= 1, μ = 0, ν=0, для второго — А= 0, μ - 1,ν = 0. Угол между волокнами равен ж /2. Единичные векторы ΐχ и ίν,направленные вдоль данных волокон после деформации согласно (9), имеют следующие координаты:Пусть а п — угол между векторами ίχ , ϊν, а φχν — дополнительный угол, т.
е. φχ), - π / 2 - α χν. Тогда скалярное произведениевекторов равно(1 0 )37Ηιί ι ι *ιиιι:ι φχγ, τ. е. угол, на который меняется прямой угол меж-и волокнами, называется сдвигом. Формула (10) раскрывает механический смысл недиагональных компонент тензора деформаций.Если ε χχ, ε π « \ , (рху « 1, то ε χν « φχν / 2 .
Таким образом, недиагональные компоненты тензора деформаций равны половине соответствующих сдвигов.Теперь у нас все готово, чтобы понять, как преобразуется элементарный объем среды в процессе ее деформирования. Возьмемэлементарный объем в форме прямоугольного параллелепипеда.Это означает, что мы рассматриваем преобразования следующейобласти:х0- с к < х < х 0 + άχ, уо~с1у<у<уо + с]у, ζ0-ά ζ< ζ< ζ0 + άζ.Здесь (х0, у 0, ζ0) — центр параллелепипеда, 2с1х, 2с1у, 2άζ — длиныего ребер, ориентированных вдоль координатных осей. В результате деформирования элементарный объем испытает перенос и поворот как жесткого целого и, кроме того, преобразуется в косоугольный параллелепипед.