лаба 1.25 (Лабораторная работа №1.25)
Описание файла
Файл "лаба 1.25" внутри архива находится в папке "Лабораторная работа №1.25". Документ из архива "Лабораторная работа №1.25", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из 1 семестр, которые можно найти в файловом архиве РТУ МИРЭА. Не смотря на прямую связь этого архива с РТУ МИРЭА, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лабораторные работы", в предмете "физика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "лаба 1.25"
Текст из документа "лаба 1.25"
Лабораторная работа 1.25
Лабораторная работа 1.25
Изучение законов вращательного движения
с помощью маятника Обербека
Выполнил: Р.Аксёнов
Группа: ВСС – 2 – 01
Лабораторная работа 1.25
Изучение законов вращательного движения с помощью маятника Обербека.
Цель работы: исследование законов вращательного движения на примере маятника Обербека.
Оборудование:
-
Макет с маятником Обербека.
-
Набор разновесов.
-
Секундомер.
-
Линейка.
Теоретическая часть.
Вращение твердого тела постоянной массы вокруг неподвижной оси описывается основным уравнением динамики вращательного движения. При постоянном значении момента инерции тела J относительно оси вращения это уравнение запишется в виде
M = J×β
где М - суммарный момент внешних сил, приложенных к телу, β - угловое ускорение.
И зучение динамики вращательного движения производится на установке, схематически изображенной на рис.1 и получившей название маятника Обербека.
Четыре спицы укреплены на горизонтально расположенноv цилиндре под пряным углом друг к другу. Вдоль спиц могут перемещаться грузы одинаковой кассы т, закрепляемые с помощью винтов на любом расстоянии от оси вращения, что дает возможность изменять момент, инерции всей системы. При одинаковом расстоянии грузов от оси вращения, система находится в состоянии безразличного равновесия. С цилиндром жестко соединен шкив, на который намотана нить. К свободному концу нити прикреплен груз массы m. Цилиндр и шкив насажены на общую ось, что позволяет всей системе вращаться вокруг горизонтальной оси.
При падении груза m вращающий момент силы натяжения нити равен: MТ = Т×R , где R - радиус шкива, Т - сила натяжения нити.
Величину Т можно определить из второго закона Ньютона, а с учётом, что поступательное движение груза m носит равноускоренный характер, найдем величину момента силы натяжения нити:
MТ = mR[g – (2h/t2)]
где h - высота падения груза, t - время его падения, m – масса груза.
К цилиндру при его вращении приложен со стороны оси момент силы трения:
Мтр = Fтр×r
где Fтр - средняя величина силы трения, r - радиус оси вращения.
Т
огда суммарный момент сил, приложенных к маятнику Обербека, согласно выражениям равен:
при этом учтено, что моменты сил Т и Fтр направлены в противоположные стороны.
П
ри последовательном использовании в качестве грузов двух гирь массами m1 и m2 отношение суммарных моментов сил, которое обозначим через n, будет равно:
Здесь t1, и t2 - промежутки времени, за которые грузы массами m1 и m2 проходят одно и то же расстояние h.
О
бычно в опытах ускорение а, с которым движутся грузы, мало по сравнению с ускорением свободного падения g, т.е. выполняется неравенство a << g . Поэтому формулу можно упростить и привести к виду:
Угловая скорость вращения маятника β связана с линейным ускорением падающего тела а соотношением а = β×R откуда β = 2h/Rt2
Обозначим через n отношение угловых ускорений, с который происходит вращение маятника (рис.1) при использовании в качестве грузов гирь массами m1 и m2, Если грузы при падении проходят одинаковые расстояния, то n = β1/ β2 = t22/ t12
Е
сли момент инерции системы, на которую последовательно действуют моменты сил M1 и M2 , остается неизменным, то угловые ускорения β1 и β2 относятся друг к другу так же, как моменты внешних сил, т.е. β1/ β2 = M1/M2
Следовательно, можно найти среднюю величину силы трения:
При подстановке рассчитанного значения Fтр в формулу, отношение моментов сил n1, должно совпадать в пределах погрешностей измерений с отношением угловых ускорений n.
Результат опыта удовлетворителен, если выполняется неравенство: |n1 – n| = Δ n1 +Δ n
Расчётная часть
h = 0,75 м
m1 = 0,152 кг
m2 = 0,202 кг
Dшкифа=0,034 м
r = 0,01 м
Изм. Величина | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | Ср. зн. | Случ. погр. | Приборн. погрешн. |
t1 , c | 9,9 | 9,85 | 10,7 | 10,6 | 10,95 | 10,38 | 0,551 | 0,01 |
Δ t1 , c | 0,58 | 0,53 | 0,32 | 0,22 | 0,57 | 0,444 | – | |
t2 , c | 9,75 | 9,3 | 9,05 | 9,25 | 8,7 | 9,21 | 12,357 | |
Δ t2 , c | 0,54 | 0,09 | 0,16 | 0,04 | 0,51 | 0,268 | – | |
(Δ t1)2 , c2 | 0,336 | 0,28 | 0,102 | 0,048 | 0,324 | – | – | |
(Δ t2)2 , c2 | 0,291 | 0,081 | 0,025 | 0,001 | 0,26 | – | – |
t 1 ср = (Σ t 1 i)/i = (9,9+9,85+10,7+10,6)/4 = 10,38 (с)
Δ t 11 = | t 11 – t 11ср | = | 9,9 – 10,38 | = 0,58 (с)
n1 = t 2 ср2/ t 1 ср2 = (9,21)2/(10,38)2 = 0,787
Абсолютные погрешности измерений Δ n1 и Δ n2 :
Δ n2 = E×n2 = 0,143 × 0,751 = 0,107
Δ n1 = ЕF×n1 = 0,241×0,787 = 0,19
| n1 – n2 | < Δ n1 +Δ n2
| 0,787 – 0,751 | < 0,143 + 0,241
ВЫВОД:
Неравенство выполняется, что подтверждает на практике выполнение основного уравнения динамики вращательного движения.
Средняя величина силы трения составляет 1,1 Ньютона.
3