шпоры к семинару по транзисторам (Шпоры к экзамену)
Описание файла
Файл "шпоры к семинару по транзисторам" внутри архива находится в папке "Шпоры к экзамену". Документ из архива "Шпоры к экзамену", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "электроника" из 4 семестр, которые можно найти в файловом архиве МАИ. Не смотря на прямую связь этого архива с МАИ, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "к экзамену/зачёту", в предмете "электроника" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "шпоры к семинару по транзисторам"
Текст из документа "шпоры к семинару по транзисторам"
В биполярных транзисторах физические процессы определяются движением носителей заряда обоих знаков — основных и неосновных, что отражено в их названии. Биполярный транзистор содержит три полупроводниковые области с чередующимися типами проводимости n-p-n или p-n-p, которые называются соответственно эмиттером, базой и коллектором; эти области разделены двумя взаимодействующими между собой p-n-переходами — эмиттерным и коллекторным. Взаимодействие между переходами обеспечивается благодаря тому, что расстояние между ними (толщина базы) много меньше диффузионной длины неосновных носителей в базе. К полупроводниковым областям созданы омические контакты и внешние выводы. Принцип действия транзисторов типа n-p-n и p-n-p одинаков. Рассмотрим назначение основных областей полупроводниковой структуры n-p-n-транзистора и его принцип действия на примере простейшей одномерной модели. В этой модели p-n-переходы считаются плоскими, а носители движутся только в одном направлении — вдоль оси x, перпендикулярной переходам. Штриховкой показаны обедненные слои p-n-переходов; расстояние между ними дает физическую толщину базы, а расстояние между металлургическими границами — технологическую толщину базы. Энергетическая диаграмма для одномерной модели в состоянии равновесия (при нулевых напряжениях на переходах) показана на рисунке на обороте. Она является совмещением энергетических диаграмм p-n-переходов. Равновесная система характеризуется единым уровнем Ферми. На границе эмиттера и базы образуется энергетический барьер высотой qφ0Э, а на границе базы с коллектором — барьер высотой qφ0К. Небольшое искривление границ энергетических зон в базе обусловлено внутренним электрическим полем в базе, возникающим вследствие неравномерного распределения акцепторов, — их концентрация у границы базы с эмиттерным переходом значительно выше концентрации у границы с коллекторным переходом. Такое распределение примесей характерно для большинства транзисторов. Внутреннее поле ускоряет электроны, движущиеся в базе от эмиттера к коллектору. В активном режиме, являющемся основным для усилительных схем, на эмиттерный переход подается прямое напряжение, а на коллекторный — обратное. Энергетическая диаграмма в активном режиме приведена на рисунке на обороте. Потенциальный барьер эмиттерного перехода уменьшается на значение прямого напряжения UЭБ, что приводит к инжекции электронов из эмиттера в базу. Основное назначение эмиттера (что и отражено в его названии) —обеспечить максимально возможную при данном прямом токе одностороннюю инжекцию электронов в базу. Для этого концентрация доноров в эмиттере должна быть больше концентрации акцепторов в базе. Транзисторы с неоднородно легированной базой, в которой существенно дрейфовое движение, называют дрейфовыми. В активном режиме коллектор собирает (коллектирует) инжектированные в базу |
Полевой транзистор содержит три полупроводниковые области одного и того же типа проводимости, называемые соответственно истоком, каналом и стоком, а также управляющий электрод — затвор. В транзисторе используется движение носителей заряда только одного знака (основных носителей), которые из истока через канал движутся в сток. В полевых транзисторах с изолированным затвором между металлическим затвором и каналом расположен слой диэлектрика так, что образуется структура металл — диэлектрик — полупроводник (МДП). Характерным для всех полевых транзисторов является очень малый ток в цепи затвора, так как затвор либо изолирован, либо образует с каналом управляющий переход, включаемый в обратном направлении. Так как затвор в электрических схемах является входным электродом, то полевой транзистор обладает высоким входным сопротивлением на постоянном токе (более 108—1010 Ом). В этом заключается важнейшее отличие полевых транзисторов от биполярных, во входной цепи которых (обычно базовой) протекает значительный ток при прямом напряжении на переходе эмиттер — база. Поэтому входное сопротивление биполярных транзисторов весьма мало (десятки — сотни Ом в схемах ОЭ и ОБ). В связи с указанным различием входных сопротивлений иногда говорят, что полевой транзистор — это прибор, управляемый напряжением (электрическим полем), а биполярный — прибор, управляемый током. В приборах, управляемых напряжением, напряжение на входном электроде прибора из-за высокого входного сопротивления практически не зависит от параметров самого прибора и определяется ЭДС генератора входного сигнала, если Rвх>>Rген. В приборах, управляемых током, входной ток из-за малого входного сопротивления прибора слабо зависит от параметров прибора и определяется током генератора входного сигнала (При Rвх< |
Схемы включения транзистора представлены на рисунке. В схеме с общей базой (ОБ) напряжения на эмиттере Uэб и коллекторе Uкб отсчитываются относительно базы— общего электрода для входной (эмиттерной) и выходной (коллекторной) цепей. Эта схема обладает усилением по мощности и напряжения (ΔUКБ>ΔUЭБ), но не обеспечивает усиления тока (ΔIК>ΔIЭ) и характеризуется малым входным сопротивлением (равным сопротивлению эмиттерного перехода при прямом напряжении). В схеме с общей базой в активном режиме коллекторный ток можно представить следующим образом: IК = αIЭ + IКБ0, где IКБ0 – собственный ток обратного коллекторного p-n-перехода, α – статический коэффициент передачи тока в схеме с общей базой, характеризующий потери на рекомбинации. α = (IК – IКБ0)/IЭ. Обычно α ≈ 1. Наиболее широко применяется схема с общим эмиттером (ОЭ), в которой напряжения на базе Uбэ и коллекторе Uкэ отсчитываются относительно эмиттерного электрода, общего для входной (базовой) и выходной (коллекторной) цепей. Так как IБ = IЭ-IК << (IЭ≈ IК), то эта схема обеспечивает усиление тока (ΔIК>>ΔIБ) и напряжения (ΔUКЭ>ΔUБЭ). Кроме того, ее входное сопротивление ΔUБЭ>ΔIБ = (ΔUБЭ / ΔIЭ)(ΔIЭ/ΔIБ) много больше входного сопротивления схемы ОБ. Коллекторный ток в схеме с общим эмиттером в активном режиме можно представить в виде IК = βIБ + (β+1)IКБ0, где β – статический коэффициент передачи тока в схеме с общим эмиттером. β = α/(1- α). В схеме с общим коллектором (ОК) напряжения на базе и эмиттере отсчитываются относительно коллектора — общего электрода для входной (базовой) и выходной (эмиттерной) цепей. Так как Iб<э, то эта схема обеспечивает усиление тока (ΔIЭ>>ΔIБ), приблизительно такое же, как и схема ОЭ. В отличие от схем ОБ и ОЭ схема ОК не обеспечивает усиления напряжения. Ее достоинством является большое входное сопротивление, возрастающее при увеличении сопротивления нагрузочного резистора в цепи эмиттера. Независимо от схемы включения транзистор может работать в одном из четырех режимов, отличающихся полярностью напряжений на p-n-переходах. В активном режиме напряжение на эмиттерном переходе прямое, а на коллекторном — обратное. В режиме насыщения оба перехода включены в прямом направлении, а в режиме отсечки — в обратном. В инверсном режиме напряжение на коллекторном переходе прямое, а на эмиттерном — обратное. |
Независимо от схемы включения транзистор может работать в одном из четырех режимов, отличающихся полярностью напряжений на p-n-переходах. В активном режиме напряжение на эмиттерном переходе прямое, а на коллекторном — обратное. Полный ток эмиттера IЭ = IЭn + IЭp + IЭрек состоит из тока IЭn электронов, инжектированных из эмиттера в базу, тока IЭp дырок, инжектированных из базы в эмиттер, и тока IЭрек рекомбинации носителей в эмиттерном переходе. В этой сумме только первый ток является полезным, поскольку он влияет на ток коллектора, два остальных тока являются вредными, и их стремятся уменьшить. Движение электронов, инжектированных в базу, сопровождается рекомбинацией части электронов, поэтому ток IКn электронов, подходящих к коллекторному переходу, меньше тока IЭn на величину IБрек, называемую током рекомбинации в базе, который необходимо уменьшать. Если напряжение на коллекторном переходе значительно меньше напряжения лавинного пробоя и ударная ионизация (см. § 2.5) отсутствует, то полный ток коллектора IК = IКn + IКБ0, где IКБ0 — обратный ток коллекторного перехода, не зависящий от тока эмиттера. Как и для одиночного перехода, обратный ток IКБ0 состоит из токов термогенерации, теплового и утечки. Ток IКБ0 может быть измерен при обратном напряжении на коллекторном переходе и отключенном эмиттере (IЭ=0). Ток IКn — управляемый, т. е. зависит от тока эмиттера и может быть представлен как IКn = αIЭ, где α — статический коэффициент передачи тока эмиттера в схеме ОБ. Поскольку IКn < IЭn < IЭ, то α<1. Таким образом, в активном режиме IК = IКn + IКБ0 = αIЭ + IКБ0, откуда α = (IК – IКБ0)/IЭ. В инверсном режиме напряжение на коллекторном переходе прямое, а на эмиттерном — обратное. Коллекторный переход включен в прямом направлении, поэтому в базу из коллектора инжектируются электроны. Подходя к эмиттерному переходу, включенному в обратном направлении, электроны под действием его электрического поля в переходе перемещаются (экстрагируются) в эмиттер. Ток эмиттера можно представить в виде IЭ = α1IК + IЭБ0. Здесь α1 — инверсный коэффициент передачи; IЭБ0 — обратный ток эмиттерного перехода, измеряемый при IК = 0. Из формулы выше следует, что α1 = (IЭ – IЭБ0)/IК. Для режима насыщения характерна двусторонняя инжекция неосновных носителей через эмиттерный и коллекторный переходы, включенные в прямом направлении. При этом каждый переход не только инжектирует неосновные носители в базу, но и собирает подходящие к его границе носители, инжектированные в базу соседним переходом. В режиме насыщения при том же токе эмиттера ток базы больше, чем в активном режиме, так как он имеет дополнительные слагаемые, связанные с инжекцией дырок из базы в коллектор и рекомбинацией электронов, инжектированных из коллектора в базу. |