Справочник по радиолокации (ред. Сколник М. И.) т. 3 - 1979 г. (Сколник М.И. Справочник по радиолокации в 4-х книгах (1976-1978)), страница 8

сти катода они должны работать прн более высоких ускоряющих напряже. ниях (и, следовательно, при более значительном рентгеновском излучении), чем усилители со саре~пенными поляыи с распределенной эмиссией. Благода. ря этому характерные преимушества усилителей со скрещенными полями перед лачпаын е прямолинейным электронным лучом (типа 0] в паннам случае снижаются.

Достоинствами усилителей с инжектированиым лучом в качестве каскада промежуточного усиления являются его более высокий, чем у других типов уонип|слей со скрещенными полями, коэффициеиг усиления я удобства, создаваемые управлгиоигей сеткой, а недостатком его — необхо. димость в горячем като ~с. По сравнению с лампой бегущей волны он меньше н имеет более высокий к.п.д„ однако его колф~рнциент усиления меньше, в шум больше.

Таким образом, параметры усилителя со скрещенными поля. ми с ннжектированным лучом являются промежуточными между параметРа. ми ламп бегущей волны ' н типовых усилителей со скрещенными полямн, поэтому он может найти применение в ряде специальных случаев, тронами, включая и его структуру. В лампе типа М используготся инжектироВанный луч, анод под сравнительно небольшим напряткением а качестве управляющего электрола и неэмнттирующая основа катода.

Хотя по существу эта лампа является линейным прибором с плоским ленточным злектронныч лучом, сй была придана круглая форыа, более удобная для приложения магнитного поля. Импульсная мощность лампы составляет 4 МВт при 1О кВт средней мощности в 1бе(е.ной полосе на частоте 3 ГГц. Рабочее напряжение 35 кВ, к. п. д.

50е(е и коэффициент усиления 15 дБ. Диаметр корпуса лампы равен примерно 30 см, а масса без магнита около 40 кг [5]. Несколько позже такое же устройство было использовано в качестве усилителя со скрещенными полями средней мощности с коэффициентом усиления 30 дБ для возбуждения ! 2. Лампы со скреи1елпыми полями (гипи М) он ррепь Ррелрее рнненнн реле Замеуллюхнлл ллхрунхлурл ( — уеллрнхлель рьххру у нерлюигнн елентРеу пллленхлттр мхрееюь еленлхренлд Рвы 12. Ивнвгвов. ся при подаче высоиочастотного возбуждения, но и прекращался с его вы.

ключепием. К удивлению многих, разработка прошла успешно, и появилась первая тампа с полностью автономной импульсной модулянией, питаемая настоянным напряжением. Существовали опасения, что, поскольку высоко. частотная замедляющая структура лампы имеет большую длину, лампа прп наличии отражений на входе и выходе сможет продолжать работать при снн.

улар ру с ьхегеу йу блг елллюрхлн ллрунхулл И И И И И И енмленхер Зленмренньгн Рве. тз. Двмвгров с всвмвттврэюмсй основой ввтоав у вчхоавого вовцв. тии ВЧ возбуждения нак генератор с самовозбуждением. Однако лампа пав дежно выключалась даже при подилючснии нагрузки, соответствующей КСИР» порядка 3. Поэтому не требуется ни управляющий электрод, ни какой бы хй! ии было модулитор; однако все замечания, относящиеся к режиму работы пф постоянном напряжении, сохраняют свою салу и в этом случае, включая не ходимость в зошитном разряднике. Так нак управляющий электрод отсутствует, частота повторения импулв.

сов не ограничена и без особого труда работа мажет производиться очепв Г ожныии импульсными посылками, состоящими из коротких импульсов (стй. !.9). Простота этого устройства достигается за счет пониженного по срам. пению с возвратными усняителямн со скрешеннычи полямп к. и. дт гак кип Невозвратные лампы прямой волны с распределенной эмиссией. В !962 г. при реализаиии програччы создания сверхмощных устройств гсть й !.7) в США была начата разработка линеинога усилителя со скрещенными поляин'прямой волны с распределенной эмиссией, названного демагронам (со.

крашенное доННЬ11еа егпыз!ап щадпе1гоп ащр)!1)ег). В этой разработке возвра~ныс элок~роны бы.щ искяючены, чтобы катодный ток не гольют пахвлял- Гл д Радиоиокоционные переда«чоки элекчроны, не отдакнине исай своей эвер«ии высокочастотной волне ва олин вроход, собираютсн коллектором. Лля того чтобы сник»ение к. п. д, было минимально возможным, эмиттируюший катод ае занимает всю длину лампы. Около выходного воина лампы часть катода заменяется неэмнттирующей основой !рис. !3), так как электроны, азлучаеные вблизи выходного копна, имеют мало шансов ил полное взаимодействие до того, кан попасть на коллектор Время спадании импульса срьннимо с временем нара«~кипя н составляет несколько ааоосскуид 1!оминальная импульсная мощность дечатрона типа 53968 фирмы 13!!оп составляет 100 кВт при коэффвциснге заполнения 0,005 с 8»г»-ной полосой в диапазоне К в коэффипиенте усиления 15 дБ. Номинальная импульсная мо~нпосгь лена трона типа 1.5111 равна 1 МВт при коэффициенте заполисния 00% с !0»м иои полосой в диапазоне С и коэффипиентом усиления 13 дБ Дгптна этих ламп необычно велика для усилителей со скре.

р»с. та. К»ч» »» чегыр»» л»матрона». И»з»м »»иеа»»» структур» » »»большое аорсречиоч сече»»е аеч»трона», шенпьыи, полями и составляет около !3000 э к ьтршкчких градусов, однако их ч)иствительиость по фазовой нодулянин им ие менее мала и обычно не прсвышаг т 1' на 1»3 изменения тока Это объясняется, по-вилииому, тем, что бо п,шар часп структуры служ!и только лая увеличения гока эмиссии до уровня, прп котором может появиться усиление.

С зтич отчасти связано и то, что тгспользованный тнп замедляющей структуры не позволяет получить на вьжоде лампы «анук» же среднюю мощность, какая характерна для других тинов у»ми»пепси со скршиенгтымн по»ямы Тнпичаоо значение к. п. д. для де. матрона 30)р- [Чрячолпнсйпа» форма деми рона позволшн монтировать лампу вместе с настоянным магнитом и соответствующей магвнтной экраннроакой в длин.

иом тонкостеннои корпусе с относ«ыельно небольшим поперечным сечением !рис. 1Ч), благодарл чему они мо~ ут быть очень плотно смонтированы в слу. чае их псвользоаания а каче«~не элементов возбуждении фазированных аи. теин их р. и»сток. (.а. Лампы с прямолинейным электронным дуном (тина 0) 1.3. Лампы с прямолинейным электронным лучсгм (тмпн О) Кан вядно нз табл. б, разнпобразне типов ламп е прнмплннейным взектронным лучом также достаточно велико. Чтобы луч не рвехолнлся на всем пути вдоль лампы, в лампах с прямолннейныы электронным лучом попользуетсяя магнитное поле, ось которого совпадает е осью луча (лнбо электростагпческне линзы на осн луча, как в клнстроне с вяектростятнчесной фонуснроэкой) В эгнх лампах вся потенцнальная энергнв электрического поля передастся электронам до того, как онн попадают в лоле высокой частоты; зть знер!пя преобразуется в кннетнческую энер!ню элен!рпнов В пролран. гпйлици Ф Липла с гляни !инниным Вгсяэмаллэ!м луы ы (гала р) Глас!иран МВВВВ П р и ыв в в н в в Супп влив«ран п,влннипиыч при«трипс«вин вввнипнейиввн»; Мл!э — н,эгплуиевпй !ли«грин; КЭФ-или«гран и электро тв пээсипй фпи пир~виан; ЛЬП вЂ” ~ээ!пв бегущий вили« УОН усилитель пбрвтипй вплиы: ! ОН гвпврвтпр пбрвт.

нпй инины: МЛКНН-ывпгплупввпй илпсгрпи бегущий ванны стяг взвнмодейспщя (в «корпусе» лампы) высокочастотные поля замедляюпмй структуры ускоряют нлн замедляют электроны а заннсныостн от ин фкэорыт отношений с высокочастотным полем„благодара чгыу онн грушгируютса в процессе дрейфа вдоль корпуса (термин влрейф» может показаться стран. ным и применении к электронам, прои!а!а!ошам со скоростью. составляющей заметную часть скоросгн саста, однако все а ынре относптельно). Этн группы электронов, в свою очередь, наводят ннынснвные высокоча.четные воля на конке замедляющей структуры„генернруя !ребуемую выходпую ВЧ мощ.

ность. В процессе передача энергои высокочастотному полю электроны замел. лаются [3(. Прн прохожденнн нх вдоль корпуса лаыпы нее электроны уласишваюжя коллектором независимо от гого, отдали лн онв асю кннетнческую энергню высокочастотному полю нлн нет. В действнтельностн же зыктроны. которые находятся пе з фазе с полем, получают эперппп от высокочастотного явля на выходном конце лампы, прячем некоторы, нз ннх приобретаю! энергню, соответствующую удвоенному рабочему напряженню лампы.

Хотя юн аамкы являютсн невозвратнымн. прн нспользованяв коллектора с пониженным. напряженнем в ннх возможно сохраненнс энергян Прн конструировании лаып с прямолпнейным зпешронным лучом но. жег быть проявлена бблыпвя гибкость, !аи иви формнронаыае пиа изэнмодейстнне с высокочастотным полем н рассеяние мошносгн промскоднт а раз- Гл, !. гоадиолокиг!иоллосе передатчики аду йЮ Ф ~~ 1дгг 27 э» Дд ьв Са угт н!,~ +о ' 25; з .б 0' ,0 ый тзз с» 1ГГ 1 а!Угу БЮ удав Ф Д Ю 1гт й' фр бУ дтт 1сттг Мг 7лу лука, Л Рис. 1З. Заапсниость у«карающего оперные~ген н гока лу а пампы с пре го»писаным елентронпын лучом от нощпастн луча н пер»санса. с прямолинейным электронным лучом должны работать орн бсглее высоких напряжениях, чем лампы го скрещенными полями гак как даже в случае очень высокой сходимосги луча достижимое значение первеанса лампы очно.