Книга: Гидравлика
Описание
Характеристики книги
Список файлов
- Гидравлика
- Башта Гидравлика гидромашины и гидроприводы
- Bashta1
- 001_3.tif 29,73 Kb
- 002_4-5.tif 61,22 Kb
- 003_6-7.tif 59,59 Kb
- 004_8-9.tif 41,61 Kb
- 005_10-11.tif 53,63 Kb
- 006_12-13.tif 51,74 Kb
- 007_14-15.tif 53,42 Kb
- 008_16-17.tif 50,89 Kb
- 009_18-19.tif 48,87 Kb
- 010_20-21.tif 43,69 Kb
- 011_22-23.tif 43,08 Kb
- 012_24-25.tif 47,53 Kb
- 013_26-27.tif 45,7 Kb
- 014_28-29.tif 99,02 Kb
- 015_30-31.tif 52,43 Kb
- 016_32-33.tif 45,87 Kb
- 017_34-35.tif 54,49 Kb
- 018_36-37.tif 47,71 Kb
- 019_38-39.tif 49,61 Kb
- 020_40-41.tif 54,93 Kb
- 021_42-43.tif 46,72 Kb
- 022_44-45.tif 47,5 Kb
- 023_46-47.tif 47,72 Kb
- 024_48-49.tif 44,64 Kb
- 025_50-51.tif 46,38 Kb
- 026_52-53.tif 55,29 Kb
- 027_54-55.tif 48,6 Kb
- 028_56-57.tif 49,36 Kb
- 029_58-59.tif 49,22 Kb
- 030_60-61.tif 53,08 Kb
- 031_62-63.tif 54,38 Kb
- 032_64-65.tif 57,03 Kb
- 033_66-67.tif 60,35 Kb
- 034_68-69.tif 46,28 Kb
- 035_70-71.tif 37,61 Kb
- 036_72-73.tif 48,17 Kb
- 037_74-75.tif 48,29 Kb
- 038_76-77.tif 36,74 Kb
- 039_78-79.tif 57,08 Kb
- 040_80-81.tif 52,38 Kb
- 041_82-83.tif 56,03 Kb
- 042_84-85.tif 52,5 Kb
- 043_86-87.tif 51,76 Kb
- 044_88-89.tif 57,87 Kb
- 045_90-91.tif 56,32 Kb
- 046_92-93.tif 43,93 Kb
- 047_94-95.tif 52,8 Kb
Распознанный текст из изображения:
иоати А — Я„. Тогда Р = Ю рд>[с+ рад °
(1.32]
Опредалив ио формулам (1.31) и (1.32) вертикальную и горизоптальиую составлвющие полпой силы давления Р, ваидеи
Когда жидкость расположена сливу (слс. Рве. 1.15, д), тидростатвческое давление во всех точках поверкности АВ кисет те же зкачеиия, что и в первом случае, ио калравлепие ега будет пративаположыыы, и суммарные силы Р, и Р, определятся теыи же формулами (1.31) и (1.32), ва с обратлылс зкакоы. При этак под величиной С еле. дуст понимать так же, как и в первоы случае, вес жидкости в объеме рл АВСР, катя этот объем и ие заполз век жидкостью.
Положение центра давления иа
цилиндрической стенке ыожло легко А вай*и, если известим силы Р, и Р, и определены центр давления па вертикальной проекции степки и цзвтр Ю тяжести выделенного объема АВСР.
рз> Задача значительно облегчается в рве. 1,щ. стева для даваэатеть там слрчае, катца Рассматриваемая став валова »рквведа цилипддическая поверхность явля-
ешя круговой. Равнодействующая сила при этом пересекает ось поверхности, так как любая элсмеятарная сила давления кормальпа к поверхности, т. е. направлена по радиусу.
Излоксевный способ определения силы давлеввя ва цилиндрические поверхности приыеилм и к сферическим поверхностям, пркчеы равнодействующая сила в этом случае также ирокодвт через цовтр поверхвости и левшт в вертикальной плоскости симметрии.
Описанный выше прием иахонсдекия вертикальпой составляющей силы давления жидкости иа криволинейпусо стенку испольауют для доказательства закова >Срхимеда.
Пусть в жидкость погружепо тело произвольной формы объеыаи )>(рис. 1.16). Опросктируелс его иа свободную поверхность жидкости и пРоведем просктпрусощу>о цилиндрическую поверхпость, которая касается поверхности тела по заыклутой кривой. Зта кривая отделяет верхнюю час сь поверхности тела АСВ от вил;пей ее части АРВ. Вертикальная составляющая Р„, силы избыточиото давлевия жидкости ка верхи>аж часть поверхности тела направлена вниз и Равна весу жидвости в объеме АА'В'ВСА. Вертивальвая составлвющая Р,т Силы давления жидкости на иивснюю часть поверхности тела паправлеиз вверх и раева весу жидвости в объема АА'В'ВВА. Отсюда следует, что вертикальная равподейству>ощая сил давления жидкости Яз
иа тело будет направлена вверх и равна весу исидкости в объеме, равном разиасти указавныл двух объемов, т, е.
Р» =Р л — Рлл = С»сзо 1 РЮ
В этом и ааключается закон Арки>седа, абычяо формуллруемый так: на тело, погружевяое в жидкость, действует выталкивающая сила, направленная вертикально вверх, численно равная носу жидкости, вытесиеввой телом, и приложенная в ценсре тяжести объема погруженной части тела.
Сила Р» называется арли.недоеай сиюй, влк сшюй иаддержлиил, а точка ее приложения, т. е. цептр тяжести объема У, — цеитром эадокзмещелил.
В зависимости от соотношения веса 6 тола и архимедовой силы Р» возможны три случая: 1) 6 > Р» — тело тонет; 2) 6 < Р» — тело всплывает и плавает ка поверхвости ншдкости в частичво пагруясевиам состоявии; 3) 6 = Р» — тело плавает в полпостью посружелиом
состоявии.
Для равиовесия плавающего тела крапе равевства скл С = Р„ должеи быть равен нулю суммарный момент. Последпее условие соблюдается тогда, когда целтр *яжести тела лежке иа одпой вертикали с цеитрам водопзыещекия. Условие устойчивого равловесия тела, плавающего в полвостью погружеквом состоянии заключается в следующем: центр тя>вести тела должен находиться ниясе центра водоиамещеивя. Устойчивость равновесия тел, плавающих ва поверхности жидкости, здесь ве рассматривается.
1.10. Прямолвиейвое равиоускореывое движеиие сосуда с жидкостью
Раисе было рассмотрело в осповпаы равновесие жидкости под действием лишь одной массовой силы — ее веса. Этот случай имеет место ковда, когда жидкость покоится в сосуде, пеиодввнсиом огвосительно Земли, а также в сосуде, движущемся раввсмериь и прямолинейно. Если же сосуд с жидкое*ью находится в вераэиамерпам или иепрямолипейиом движении, та па частицм жидкости кроме силы тяжести действуют еще силы инерции, причем если апи постолвиы по вреыеии, то жидкость принимает новое положевие раввовеоия. Такое равновесие жидкости называется относительным покоем.
При относительном покое свободная поверхность всвдкости и прочие поверхности уровня (сы. п. 1.5) могут существевво отличаться от поверкиостей уровня при покое жидкости впеподви>кпоы сосуде, т. е. от гориаоитальиой влоскости. При апределепии формы и положевия свободной поверхности жидкости, пакадящейся в относительном покое, следует руководствоваться основным свойством всякой поверхности уровня, которое вакзючаетсл в следующем: равнодействующая массовых сил всегда действует вормальво к поверхности уРовня. В самоы деле, если бы равнодействующая массовая сила действовала под пекотарым углом к поверхности уровия, то касательмая составляющая этой силы вызывала бы перемепсевие частиц
зэ
Начать зарабатывать