Для студентов МГТУ им. Н.Э.Баумана по предмету Физикаметодичка э1методичка э1 2015-09-27СтудИзба

Книга: методичка э1

Описание

Описание файла отсутствует

Характеристики книги

Предмет
Учебное заведение
Семестр
Просмотров
559
Скачиваний
138
Размер
13,77 Mb

Список файлов

DSC_2178

Распознанный текст из изображения:

ТКОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ

УДК 53,Ш ББИ 22 33

Лидии Ивановна Баландина Владимир Иванович Васизков Юрий Юрьевич Инфимовсиий Геннадий Васильевич Подгузов

Изу тснцс элсктросгат$$'тсского полЯ с $$омо$пь$о элок

И39 тролптпческой ванны; Методические укг$зания к лабораторной работе Э-1 по курсу обтцей ф$$3$$к$$ / Л.И, Балан

дниа, В.И. Вйскзк$зв, Ю.Ю. И$т$1$$твтовскттй, Г.В, Подгузоа;

Иод реп, М.Б. $1слт$окова. — М '. Изд-во МГТУ им,

Н.Э. Баумана„2002, — 20 с., пл,

1БВ~ 5-7038-2145-2

В работе $гзучеи метод моттызтроваптя э$$ектростаззг$ескзо$ полей а электрол$$т$$ческой наине, изяожеиа теория и описан экеперив$еит по определеиито характеристик электрического поля,

Для студентов 2-го кургл всех спецттааь$$остей,

Ил. 6. Бибаяогр. 3 иезе.

Изучевпе электростатпческого полн с помощью электуолптпчесюй. ванны

Реявктор 'Сгм;:Се$1е6рмеоеа

Корректор И.Е ягееене$ьее$$,

Полпие ио в печать 21,09.01,':,фойивт:-:: .60яИ/16!:;';!'.,:;',-'Ву$$$$ия;::;1$$рЕ~~~,;

Печ. л. 1,25. Уел.. печ;-л, '1,16,:::Уч;:-':нзтс"л!',0,М!:,% и1$вж:,200?кэ,,;.':,

Кзд'. М.15;. 'Заказ"'И,',143,т",„.-'.";.~::::::,!':!'„".~;:;-;-:::::,"::;:::!",,',.=,,;;; —;-; -,--

105005о Моркй;:::2:-'я-:;Бвумвне$И$$1:,,54;;::-"":,; ";;„4':»:,'-:, "-,,':,,.;; ',',.-$$.;:.:"::

Цель работы — изучение метода моделирования электростатических полей и элсктролитической ванне: построение зкаипотепциальных и силовых линий заданного электрического поля; ознакомление с изменением этого поля при внесении в нега проводников.

1. Харак геристики электростатического поли

Электростатическое поле является частным случаем электромагнитного поля ',1, 2~. Оно создается заряженными телами, когда эти тела и заряды на них неподвижны. Электростатическое поле в каждой его точке характеризуется вектором напряженности Е н потенциалом Чз.

Напряженность электрического поля г' является его силовой характеристикой и определяется как отношение силы У, с которой поле действует на внесенныи в двинуто точку поля по-

ительныи заряд 00, к величине этого заряда.

—:-::.Ж

Потенциал $$о электростатического поли:; это:-знергетэгонеха акте истика. анного ол числ " о': н ': або"хе':;за

сная р р, и и ят енн ры$ вя,р

.ко"горук$',соверша$от силы'. этого„поли при.пе$ремептеки$и':е~ж-;" =::,'-; '~

-;.,';:::;-."Оэг$3:;:точечного:положительного.зааряда $20':из':задэ$вниоф::тонекз~'-нс$о:,:.',:,';,:,"':.;:; ,:.-'",;.:,: —;:-,"лй':в:,',,бесконечоность:

15ВХ 5-7038-2145-2

DSC_2179

Распознанный текст из изображения:

и

-1пз =- Изз~ — ~ч)-

...з11 з =- ~'Г, ~Ц = д~Е, ~И),

Ф

в=~ е;,

1=1

Ю

'Рзь

тарное персмезпение заряда з. формулы ~З) и ~4), приходим к соотношению

ГЗ обпьзм слмчвв прн дз рвмвпн нк к

м пол~ ого заряда д кз дернов точкп во взззрукь позьппнв;

зы ко~осоогвегс гвекно Р1 и гпз, созвршаез1вл гклвмн

' '= н ззо~о

Одрсдслявтсй по фпрммлс

зсзвзсн веском доле работа, по псремепюнкю заряда ззятн, по которому движется заряд, а Опрвделяется ым ~ первым) и конечным 1взхнзым) ЛОложенияззк , отвсчазоизсе этому условию, принято называть

овсрьпаемвя силами поля пвд зарядом д прн дерс.

з первой точки во вторую, может быть вычислена

1 "Лс

кнутого контура в соответствии с (5) получим

йный йнтеграл;(6),называетсязциркуйшией. век- атЕЛЬНО, МОЖНО..'Схдапаатзь'.::ЧтО,':цкрбхудммцвЗИя;;ВЕКтОра влек трнческого'-поля::,::в)дож.":;~кщжго.'контура то-.'утверждгение;:,нямзызвзают":ге)зримой'.":,'о,,;цирэкуля-.,

Цапряжепносзь Е н потендквл Зз электрического поля, создаваемого тече ~дым звряпом Ч, определяется по формулам

где ев — электрическая постоянная; е — диэлектрическая проня. паемость среды;

с епы; г — расстояние от заряпа до рассматриваемой точки поля; е =- гг/г — единичный вектор, направленный от заряда в панвузо точку,

Если электрическое поле создается несколькими точечны ми зарядами, то, согласно принципу суперпозипни, результируюпзая напряженность н потенпиал в любой его точке вычисляются согласно формулам

з-1

Отметим, что при наложении полей нвлряженности склацьзва-' ются векторно, а потенциалы —, алгебраичесхи, ' Используя. формулы ~7) и ~9), можно вычислить' напряженность' злектрическо-,:, .: ':,'.-'-'.: ',,:",-,':,:„':,,::..:: ':;;;:;::,".!';:„'!:;,:~;:;,::::;,,!' го полл,' создаваемого любыми заРЯженными телами;.:Плк,этого'=..., ",;.' - 'зг.'::"„.!'--::;".;-::;:,- заряженное тело разбивают на бесконечйо малые части и;:рас-::: — '.:.".'-.':,: ' "",,.',г~!':.'~~,"="-'." . сматривая их как точечные заряды; вычисляют::напряженноСть атолл.помпринципу.:суперпозиции.

-НаРЯДУ С-:ПРИНЦИПОМ'-„СУПЕРПОЗйЦИИ, ДЛЯ; НИКОжнмЕйЗГЯ':йа ПНЯ'-;;,;.. з „;,...-.'„'„;, женности.,'"электрических':полей,парижей

, дают симметриеи';- применяют;;:,'~е~рему,',:Гаусса::. :Тю~рьза",:Уксус~!!::;:::;:;,:;.;:;".::!~'::-,.",:-,,":~

DSC_2180

Распознанный текст из изображения:

»

ы

дЕ, дЕЯ дЕ, Р

+ Ф"

дх ду дх

О1ЧХ = —.

Р

св

л,

Рэаеп алгебрак»веской сумме заклк»ченных Впутрн тгой

'ОЙ ~~~~.Р

ности зарядов, пеленпой на сп:

»еорема 1 лз» сэ. в ин'е рал~ нон фс

чения вектора Ь в то~как некоторой замкнутой поверхвости с всличинои заряда, нахопяпнпося Внутри объема, Ограниченного этой поверхностью, т.е, связывает величины, Относягциеся к

Разным Точкам пОля, МОжнО записать эту теорему В виде

где Р— объемная плотность электрических зарядов.

Соотношение 112), выражаюшее теорему Гаусса в дифференциальной форме, носит название уравнения Пуассона. учитывая, что сумма частных производных в 112) есть дивергенция 1расхожденне) вектора Е, уравнение Пуассона можно записать так:

2. Графическое изображение

электростатических палей

Пля графического: изображения электростатических полей используются силовые:линии;:и: э»квипотейпиальные поверхности.

Силовая линия. электростатического-поля -'.:.это линия, проведенная таким:образом .что, ве»ктор.,"иап»ряжеиности: поля в каждой точке-лйнии напраклен::.:по-"~с~сатепиной';"::Силовам линиям припсисьгвается такое же.'-:,напра~ление ":»как,',и:,;векгорс»у;:;::напряж»ен-; ностн.:, Силовые лини»и:,н»'асчсинайзтеи.',:ка'аоло~~ьнвн~-'':,и:: заканчиваются:на отрипательн~',:зйр~М:,'(с~йзфо~-,'-:н:,,".Связанйых)

Экпнпотеппиальпая поверхность — это повсрхность, Все тсьчкп которой имеют одинаковый потевпиал. Вектор Е В каж:юЙ Почке экпипотеппкэльпои поверхпости няпрэвлсн по нормали к пей.

ПРН изображении электростатического поля с помоптью силовых линий и эквипотенпиальиых поверхпостеи последпие Обычно проводят так, чтобы разность потевпиалов между.двумя сосеппими повсрхпостями была Всюду Одинаковой. В этом случае пО густот( экВипОтющия.лыпйх пОВерхиостек и силОВых линий можно судить о чнслеипом значении иапряжепиости поля В каких-либо его точк»зх. На Рис. 1 в качестве примера показаны эквипотенциальные поверхности и силовые ливия полей, создаваемых зарюкенной сферой 1а) и возника|опгкх между двумя заряженпыми проводящими электродами произвольнои фор-

Рвс. 1

Имея картину силовых линий электростатического поля, можно построить эквипотенциальные поверхности, и наоборот; по известной картине эквипотенциальных поверхностен можно построить силовые линии поля. В данной работе силовые липин поля строят по. эквипотенпиальным линиям (ливням пересечения эквипотенциальных поверхностей с плоскостью чертежа).':

3. Связь между напраженностьвэ

и потенциалом электростатического' поли

Зная напряженность Е электростатйчес»ко)го пол»я»в,-калсной:-"-'

его точке; разность йотенциалов между первой и второй: гонка-;:

DSC_2181

Распознанный текст из изображения:

— (Л, Ь)::. Е,3!.

г. ь

Рис. 3

ноиерхносх,.н,'::;;.:,т,;,е.;.::.':,'зда ммийуаэ,':.-~госказывмт :,сторону.,"~в~~,

"-'Квяг! с надует,,'::м зйзез :.'.чеакош';::-юля!'можно'.,:4 -'1::;:.-„::::,рачсст~е1:=,':;шж~

мн злого пол - я можно вычислить следуюшим образом

Здесь интегрирование ведется (в силу и

. лу потенциальное:ги злек

тростатического поля) вдоль любой ли

липки, соепипяюгцей

первую и вторую точки.

Если известно значение потенциала в б

в лю ой точке поля,

то его напряженность К в какой. либо точк.

точке этого поля можно

определить из соотношения

где игам;я — градиент потенциала, под которым подразум

од азумевается вектор, направленныи по нормали к зквипоте

отенциальнои поверхности, проходящей через данную точку ноля

оля, и равныи по модулю производной от яя по направлению нормали к этой поверхности. То есть

д~д

Х.= - — 1й. (16)

В частности, в декартовой системе координат соотношение (15) имеет следуютднй: внд;

Градиент:.: пойендийла'"::харакррризуеу'„:.;быстроту:возраста.

"анйеиин йормилн '

зто дифференцирование обычно проводят графическим способом, заменяя производную Н~р~й отношением пркрашеиий б~р/И (рис. 2).

Графическое дифференцирование осушествляют слепуюшим образом.

1. Лля выбранной силовой линии, налркмер ПУФ (см. рис. 1,б), строят графическую зависимость изменения потенциала у вдоль этой линии.

2. Полученную зависимость разбивают иа малые участки (О - 1; 1 — 2;...), на которых кривую заменяют хордой, проведенной через две точки этого участка.

3, Отношение й~р/Й с пелью получения более точного результата заменяют отношением Ьу/Ы (где Ь~р и Ы выбирают в несколько раз большими, чем бу к б1) (см. рис. 2, а),

4. Определяется модуль вектора напряженности электрического поля для данного участка Й по формуле

DSC_2182

Распознанный текст из изображения:

' ~).8)

'1

4, Процолцицц в электростатическом поле

Прк Вцс~ ~ ццк Н1цз М1яжецццго цр«1цолцккк ц 11л1 1,-1 р с-- ' ЮСТВ«И.Ц,,

сызс ц«ьз«цыц 1тл ц 'Н1ряпоц ц цсм ц«ирсрасцр~ л«ля1О1сн ц

, .С ц 1«цццц

как 1 так це1ыцаемые ццд«цц1роц.«11цыц зеряць1 1*рис, 3, В1 слсдццс р«1«прс11«ля1О1ся НО вцец1цей исти«1рхц«1«'тц цроцоэццкк при этом злск три и с1 ос поле ц 7«1л«це прОВОаццкц, Оз1 к гс1В«з з

лц ВН1'трц прОцоацкка им«котся полос 11 ~ '1О поле ццу рц цьс

так1ьс равцО цузцс ПВ ясов Осцоцец п1црокО пркмецяем1,1Й мс.

«а;цк«ы чуест1«111«1льк1.1х приборов 1тт ццсц1 пик эгц ктр1О1е

сыск НО,1сй — ткк цазыца«мак;1лск РОТ1ати1сскак зяцц«т« «Зтц.

«тцизсз1.ц11е приборы закл1оча1ОЗ и з1ьикцутыс мсталличсскце корпссВ, которь1е сцет1иця1от с зсы11ТЙ.

От««етцз1, что замкнутый НОлый прОводцик экранирует тОлькО НОЛ«1 Вкеп1них зарядов. Если элеи'тркчсские заряды па.

ходятся внутри проводнкка, то индупированные заряды вознняа1от цс только на внеьцнсй„но и на внутренней поверхности проводника, 1'рнс. 3, 6), Пнутри полости поле не равно иулкь Здесь будут проходить силовые линии, соеаннязощие заряд, за- кл1О 1енпый и полости, с ицаунировапными зарядами на внутреннеи поверхности проводника. Инаунированные заряды иа Вне«пней его поверхности создадут поле во внегпнем пространстве, Поэтому замкнутал нровоаяшял полость не зкрацирует ноле электрических зарядов„помешенных вн«'трн иее,

Прц исследовании распреаеления зарядов па проводнике сложной формы ~рнс, 4) Оказывается, что поверхностная плотность заряда 1т различна в разных точках поверхиости1 ОИВ, б.1кзка к цул1О Впузри ут.1ублепия ~точка е), иаибольгаее зпа чепце ца остриях 1',точка е) и имеет промежуточное значение'в точках боковой поверхности. Так как напряженность поля в' вблизи поверхности проводника можно определить по формуле

то напряженность поля у поверхности проводника сложной фор-

мы весьма неодинакова, Оиа особенно велика возле участков с .

мяль1м радиусом кривизны, т,е. у заострений,

б, Физические основы мет1зда

моделировании электрических' нолей

. в электролитической ванне

В соответствии. с выражением ~).7) составлаошне вектора

Е но''координатам: можно выражать через потенииали:

DSC_2183

Распознанный текст из изображения:

в

в

д-'1в д ' д

д„з дув длз

1йбг!

Полставляя з:и нгвран ення в уравнивай Пуассона 112)„мгг

волу гаем обшгн уравнг нне, которому увовлетноряег н зте

готеггнйал

д " ~'~-. дз" р

двз дув дсз ',19'!

Вслн между врововннкамн нег заряженных тел, то во всех

точках воля уравнение (1!)) прнннмает более нростой вмв.

Это уравнение называется уравнением .'!влласа. Вычнсле.

пне во|евпивла в этом случае свопнтся к нахождению такой функпнк 1в1г, у, л'1, которая во всем пространстве между правоаннказгн уаовлетворяет вмфференпмальному уравнению г~20), а ва сам~х проводниках пркннмает заданные значения.

Егтм форма элеьтродов, создающих воле, настолько сложна, чзю распределение вотенвиала трудно вычислить, то его всегда можно определить экспериментально. Лля этого применяют метод„связанный г, использованием злектролитической ванны.

Ортогонвльность силовых линий и эквкпотенпиальных поверхностей значительно облегчает эксперкментальное и теоретическое исследование электростатического поля. Найденное погюжение поверхностей равного потекпиала позволяет построить силовые линки поля. Экспериментальным путем проще определить расположение эквипотенпнальных поверхностей, так как большинство приборов, пригодных для изучения электрических полей, измеряет разности потенпиалов, а не напряжекности по-

, 'Сложность электростатических. измереним 'привела к разработке особого метода'изучения':электростатических полей путем искусственного воспроизведения их:структурыг',в проводящих средах, по которым, пропускается стадионарный (постбянг ный) ток.' Проводяпгак среда':,дгоЮкихаубыуь одгнородйой и 'обла-' дать малой Проводимостью,

Изяченне воля станнонарного тока вместо воля ставмокарньгч зарядов пает возможность пользоваться тововзмерительнымн приборами, которые кроше в надежнее, чем приборы вля электростатических взмеренмй. Панные экспериментальных нссзеаованнй нашли широкое врммененке ври изучении сложйых элевтростатвческнх волей. При этом большое значение имеет правило вовобия электростатических полей, а именно: если размеры электронов, сознающих поле, и все расстояния межлу злектровамн нзменены в ошюй пропордии, то структура поля не изменяется.

Прн экспериментальном изучении электростатического поля используют полную аналогию распревеленмя потенциала, как в электростатическом поле, так И в провопюпей среде, по которой течет стапвонарным электрический ток !такая среда условно обозначается как «поле тока»), Эта аналогкк дает возможность кзучать вместо электростатического поля между, заряженными телами поле стационарного тока между .электродами при условии, что их поля поддерживаются постокнными . и вроводяшнл среда имеет. значктельно большее упельвое сопротивление, чем'матермал электродов. Такой метод называют мопелированкем злектрмческого поля.

Метод мовекмрования 'основан на подобии эквипотенпиальных поверхностек в однородном электролите н, в вакууме прн. 'сохранении подобия формы электродов и их потенпиалов., Это подобие основано на том, что токи в электролитахгподчмняются "закону'Ома н се~замы с напряженностью поля Й соотношением

.2=7Ег. ' '' ' ., Ж''

, 'где': у .— плотность тока; 7.— удельнак проводимость электролита;- гВ- проводящей среде:расмотрмм дроизвольпую 'замкнутую

поверхность' Я, ограниченную объемом в' (ркс. 5!. Количество

электричества, ежесекундпо вытекаюгпего. из объема 1г 'через

повеРхность:;5,':пгРедстаклкет«Я иитегРалом Увг!Я. 1ТУ' же величину,мгойжнопредставгить'кахскоростьвгизмеиешк'заркдащ/Ы$ '.-.;,',,::,, '- -;.'=;":-:=.,.:,,",:,"; ',

DSC_2184

Распознанный текст из изображения:

— ~Рай заряд сгэтержацгийгя

что поверхность с течением вРемени неизменна, заменим пол ную производную часгъой. Приравнивая эти выражения, поду.

чаем

— — ~рйъ" = Н~р, Й~,

д~ ./

Знак сс минус»» показывает, что электрический ток поддерживается только убыванием электрических зарядов в данном объеме, Заменив поверхностный интеграл объемным ~по формуле Остроградского — Гаусса), получим

откуда следует, что

д +.ЙнУ = О.

др

Это уравнение: принято.: называть,:уравнением;:непрерывно-: ..

сти, или:.уравнением 'нера»зрывиости.:.' "Если:.:даки::„-'.станиойарньт,:

т.е. не зависит.' от времейи",:.'ЙФу:=,",0'. -,' .; ":-,:,

Для слу»чая'.декартовых'игэО»рдинат",::и~яе»ем',,'-'--:.::,-',;:;::;""-',;-'; -.':..',"';-.

,;:, .'ди,:„,„,:;,-' ду,:.'.;.'.:.';-:;:::"":::,",дл ':-,' ",.':-:,,,".::,,",.':::,:,~!";;:;,.=':~';";"=;-';:,;;:;::.;:: - '",

Иэ формулы ~23) следует, что напряженность поля в проноляшей среде электролита удовлетворяет тому же уравнению, что н нанрюненность полн в ваккчме г»см, фоРмУлУ ~12)/. Одкако, чтобы показать это совпадение, нужно показать, что пля ОбОих полей угчоння на гранипе Раздела электродов одинаковы. В общем случае этн граничные условия различны, так кал вектор напряженности электрического поля в вакууме Й всегда перпендикулярен к поверхности проводника, а вектор напряженности поля в проводящей среде Е этому условию может н не удовлетворять, Но если удельная электропроводимость среды намного меньше электропроводимости вещества электродов, то потенпинл во всех точках каждого электрода будет практически одинаковым. В этом случае вектор г' всегда перпеппикулярев к поверхности электродов любой формы, Поэтому можно принять, что Кн н Е не только удовлетворяют одинаковым л.нфференпиальным уравнениям, но и одинаковым граничным условиям, а это значит, что оба поля совпадают.

Одним нз недостатков данного метода является то, что при постоянном токе происходит электролиз и на электродах выделяются составляющие электролита. В результате напряжение между электродами в течение опыта несколько измен~ется, и измерения становятся неточными. Чтобы этого не произошло, в настоящей лабораторнои работе применяется переменный ток промышленной частоты (50Гд), который можно считать квазисталионарным. Квазистадионарным называется ток, для которого сила тока в двиной:точке изменяется незначительно (в пределах погрешности регистрирующего, прибора) за время,т, передачи, электромагнитного возмущения по всей проводюпей среде.::В: нашем случаЕ за.время т = 1/п (где Ь вЂ”: размер,ванны, й —. скорость: электромагнитной. волны в.среде) мгновенное' значение:силы.тока в данной точке злектролитической' ванны будет'.

DSC_2185

Распознанный текст из изображения:

эксперик1енхдльндя ч и"и

1. Описание лпборпторпой установки

('кепи тксперииепспльпой ус1апопьп ппе;п1пплепп

рис. 6.

п„пи еппе|п|ипеекепо поли, ппрелплиетск с поиогдъю координат пыл лппеси б и 9 или с поиопсыо миллиметровой буыагн, Ноно. писк!юй пв дно Овпиы

2. Выполнение эксперимента

Запевно 1. Иопготовить установку к работе ' 3 1. через серепипу листа м~лж~ы~тррвой букагк,.ракйером:,::: -,::::.~":::!~" '-';;.',

!00 х 300 мы провести линию синметркн, Справа':и еийзуькв~ рпп; !О, с е и испив ли, 5 и р оси, 'Рис 6) в4оеоёиет:,::.":.'.: ''::.",:,'~"„';, ' степи с их расположением па установка, ПоыеСтйв-электроды пв миллиметровке в местах, соответствуюгцих:мж нолбжеимкгн;.., ..-", "":::".";!;";-:,. электрической валле, обвести караи пашем 'нк контуры.", .: ';,':.' ':: ' - .:„=,.;:::.;'::~!ь.,'

2, Установить электроны и ванну. Собрать:схему:уЮйкй. ки в соответствии с рис б

3. Ныолнкг~ нанну 7 ~~~, рнс, 6) водой зпьк~!лез)бы.:элеи-': ':,":.,'::!"-.::-'.::,";;,:;:,'.Ф'-,

тропы ~ н 8былк погружены в нее иа 3~4иккысо4м'«,;:уФаибюи~.::,.': — ':.":;::."!'::: —:;,:::;;--'~,'.::.... -, Ф.;--; Е

Задание 2, Построить силовые и вквинотенииилзнгвтр,::~-;,',::;:;.::;::::,;::-',::.:::-"',::::~"„:,,::,'-: '-:.-,'.'~: -'-:. б нии электростатического полк 7 8 выставить напркженне.и = 9 В..

В кювету ~ванну) 7, нвлолненную влек

погружены металлические'электроды ~ и 8 з

радин. В электродах от блока питании 1 поде

напряжение. Вольтметр Я цодклвчеи..к::одио

(потенциал этого электрода:мы.'.ирькиммаем:'р

зонду 6- металлическ

жателе. Положедьие,:-.вод

DSC_2186

Распознанный текст из изображения:

и зк)знн(,)("нниалон)нх линии нс дог(' (:, и "*'( (

. )(( На ( ь пир ( ни ни я нх О1юю( ').

нву(),н)зс (н 1.илов(я(' линии НО'(ж((ь) ( ) (( ( ) ( ся и )к(

М ((ВЧИНа) Ьяя И )эяаи (Ииа(Ы;я

КО11 з 1эОдуэИЫО (эОП(эОСуэг

на ). ~('хэ )з(ь((ах !( каких случаях используют метсл злектролитичсской ванны?

Пес ) рои ) ь . рафик )ивигим( ) и '; э(1( ва . 2 Чээ) такое силовая характеристика злектростати (еского воля(

3 Мто такое эвср(ети (еская характеристика злектростатическолинни ванны..за начазн( О гсчс ( и л (ин(я с(и!Лнсй лннин и зи

н ) 1(внять (о но)я

эл( к(р(гл с н(л(вым но)()шкапом (это;зл(к(реп 4 ва рис. 6). Л Как найти нотсвнивл ВЬ зияя ЕЯ в какой-лабо точке волку

и. 11О полу"и них)м( в ( 5. Какова связь моя(лу Е и у)э

и

Е Измевится ли вил зависимостей (с11) и аЯ, изобрал(сивых Ва '

ь(о . ь ." — ',', со.м,)у ась ме)о;(ихой, и)ложсппой в то((рати

чс'кои '(н( (и работы

рис 2, а и 6, если изменить полярность волключения элекхролов 1ВВ

приз)яр, 1 и 8 на рис, б)

1Ьм( р(и)нис зависимосге)(,О11) и 1111) проводится на листах

мил (имсгро(той б. маги (150 х 120 мм кажпый). Рекомендуемые

масштабы ностроений. по оси 1 в 10 мм графика — 25 мм поля;

ао оси )ч в )0 мм графика" 1 Б; по оси Е и 10 мм графика — 0,2

Задание 3. Построение силовых и зквинотепнивльных линий злектрастатического поля„в которое пометен проводник

1. Положить проводник в середину злектролитической ван-

2. Выполнить нп, 1-8 задания 2,

Б н и м а н н е! Погружать и удалять проводник из злектротита можно только при отялк)чинном источнике питания,

3. Опенка погрешностей измерений

Опенка погрешностей измерений в данной работе проводится соответствии с методикой, изложенной в работе 131, по

формуле

Комментарии

Поделитесь ссылкой:
Рейтинг-
0
0
0
0
0
Поделитесь ссылкой:
Сопутствующие материалы
Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Нашёл ошибку?
Или хочешь предложить что-то улучшить на этой странице? Напиши об этом и получи бонус!
Бонус рассчитывается индивидуально в каждом случае и может быть в виде баллов или бесплатной услуги от студизбы.
Предложить исправление
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
5076
Авторов
на СтудИзбе
455
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее