Ветродвигатель Сабинина (Л.А. Лобанова, Н.Т. Крушняк, В.М. Корнеева, И.В. Иванина - Контроль резьб)
Описание файла
Файл "Ветродвигатель Сабинина" внутри архива находится в папке "Проекты для Э3". Документ из архива "Л.А. Лобанова, Н.Т. Крушняк, В.М. Корнеева, И.В. Иванина - Контроль резьб", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "метрология, стандартизация и сертификация (мсис)" из , которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "курсовые/домашние работы", в предмете "механика жидкости и газа (мжг или гидравлика)" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "Ветродвигатель Сабинина"
Текст из документа "Ветродвигатель Сабинина"
МОСКОВСКИЙ
орденов Ленина, Октябрьской Революции
и Трудового Красного Знамени
ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ
им. Н. Э. Баумана
Факультет «Энергомашиностроение»
Курсовая работа на тему:
«Насосная станция первого подъема»
Подготовила: Лукина Ирина
Группа Э9-52
Москва
2014г.
-
\Формулировка задачи исследования.
Вывод основных зависимостей и определение особенностей работы идеального горизонтально-осевого ветродвигателя Г.Х. Сабинина.
-
Исходные положения и принятые допущения.
Отличие этой теории от прежних теории заключается в том, что при определении осевой силы давления потока на ветроколесо импульс сил подсчитывается по вихревому соленоиду в том месте, где он принял уже установившуюся цилиндрическую форму, а не в момент его образования, как принималось прежними теориями. Так как соленоид в цилиндрической части имеет площадь сечения большую, чем площадь, ометаемая ветроколесом, то осевая сила и коэффициент использования энергии ветра, по теории Г. X. Сабинина, получаются несколько большими.
Идеальным ветряком называют ветроколесо, у которого:
1) ось вращения параллельна скорости ветра;
2) бесконечно большое число лопастей очень малой ширины;
3) профильное сопротивление крыльев равно нулю, и циркуляция вдоль лопасти постоянна;
4) потерянная скорость воздушного потока на ветроколесе постоянна по всей ометаемой поверхности ветряка;
5) угловая скорость стремится к бесконечности.
Принятые допущения:
-
Жидкость несжимаемаемая.
-
Жидкость невязкая.
-
Течение стационарное.
-
Течение осесимметричное, с постоянными параметрами потока в каждом сечении, перпендикулярном оси ветродвигателя, т.е. одномерное.
Помимо этих допущений, принимаем дополнительные, следующие из классической теории идеального ветродвигателя:
-
осевые скорости постоянны по всему сечению струи (что вытекает из вихревой теории гребного винта Н. Е. Жуковского);
-
циркуляция по любому замкнутому контуру внутри уходящей струи равна нулю, и, следовательно, поток не завихрен и тангенциальные скорости равны нулю;
-
Циркуляция в плоскости вращения ветряка равна нулю, и есть только скачок давления;
-
Концевые потери равны нулю, так как они обратно пропорциональны числу лопастей и угловой скорости вращения.
Рассматривается равномерный поток ветра, обладающий скоростью V, набегающий на идеальный ветряк. (Рис.1)
Рис.1
Проведём через окружность, описываемую концами лопастей, линии тока, образующие бутылеобразную поверхность АА'ВВ'СС', которую назовём «ограничивающей поверхностью».
По мере удаления от ветряка, ограничивающая поверхность постепенно переходит в цилиндрическую поверхность. Часть потока, заключённая внутри ограничивающей поверхности, называется рабочим потоком.
Ограничивающая поверхность В В 'С С , лежащая позади
в етряка, представляет собой поверхность раздела, образованную бесконечно тонким вихревым слоем, состоящим из ряда вихревых шнуров бесконечно малой интенсивности, сходящих с концов лопастей и навитых в виде спирали с бесконечно малым шагом на поверхность раздела (рис. 2).
Рис. 2. Образование вихревого
соленоида за ветроколесом.
Таким образом, поверхность раздела будет представлять собой вихревой соленоид.
Такой бесконечно тонкий вихревой слой не требует на своё образование энергии, так как его живая сила бесконечно мала вследствие бесконечно малой массы слоя, в то время как максимальные его скорости конечны. Предполагая, что вихревой соленоид при достаточном удалении от ветряка принимает цилиндрическую форму и в таком виде уходит в бесконечность, получаем, что струи как внутри соленоида, так и вне его идут параллельно и давления во всех точках потока, достаточно удалённых от ветряка, постоянны.
Деформация потока, производимая идеальным ветряком, будет сводиться к наложению скоростей, вызываемых вихревым соленоидом на равномерный поток, причём скорости, вызванные соленоидом, будут направлены в обратную сторону по отношению к скорости потока.
На рис. 1 приведена схема прохождения воздушного потока через ветроколесо. В сечении А—А', бесконечно далеко перед ветряком, поток имеет скорость V и поверхность F. В сечении В—В', в плоскости ветроколеса, осевая скорость потока равна V—vl где vl — скорость, вызываемая вихревым соленоидом на его конце; ометаемая поверхность — F1
В сечении С—С', бесконечно далеко за ветряком, скорость в цилиндрической части соленоида составляет V—v2, где v2 — скорость, вызываемая соленоидом, в достаточном удалении от ветряка. Скорость потока вне цилиндрической части соленоида будет V, так как соленоид во внешнем потоке не вызывает никаких скоростей.
Скорость движения самого бесконечно длинного вихревого соленоида относительно потока проф. Г. X. Сабинин принимает равной половине скорости, вызванной соленоидом внутри его, именно равной
-
Исходная система всех основных уравнений.
Система основных уравнений включает: закон сохранения энергии, уравнение состояния, уравнение течения скорости и 2 теоремы, приведенные автором:
Закон сохранения энергии:
(1)
Где
T1– энергия в 1 состоянии
T2 – энергия во 2 состоянии
Уравнение состояния:
(2)
Течение скорости:
(3)
Где
dГ - течение скорости (циркуляция)
V –скорость
dS – элемент длины кривой
Уравнение расхода:
(4)
Где
G – массовый расход
V - скорость
F – площадь сечения
- плотность
Теорема 1:
Импульс силы , необходимый для образования вихревого кольца, равен площади вихревого кольца F, умноженной на циркуляцию скорости Г вокруг вихря и умноженной на плотность жидкости :
(5)
Теорема 2:
Увлечённая ветряком или решёткой масса жидкости не зависит от режима ветряка и проницаемости решётки и равна объёму, описываемому в потоке ометаемой площадью, умноженному на плотность жидкости.
-
Преобразование исходной системы уравнений к форме записи, отвечающей формулировке задачи исследования.
Так как соленоид уносится потоком со скоростью V, то, следовательно, абсолютная его скорость будет равна -это будет скорость образования вихревого соленоида.
Определим циркуляцию скорости вихревого соленоида на единицу его длины, для чего опишем прямоугольный контур abcd так, чтобы его стороны ab и cd были параллельны оси струи, а стороны bс и da перпендикулярны к ней (рис. 1). Обходя контур по направлению часовой стрелки, имеем: циркуляция по стороне ab, согласно уравнению (3), будет ab (V—v2), так как скорость V—v2 параллельна ab. Циркуляция по cd будет cdV; циркуляция по сторонам bс и da равна нулю, так как эти стороны перпендикулярны к скоростям V и V—v2, циркуляция же в том месте, где эти стороны пересекают вихревой соленоид, также равна нулю, так как вихревой слой бесконечно тонок, а окружная скорость вращения частиц вихревого слоя конечна.
Циркуляция по всему контуру будет равна:
ab (V —v2) — cdV,
так как ab=cd, то циркуляция по контуру abсd равна:
— ab v2.
Циркуляция на единицу длины соленоида:
(а)
Воспользуемся Теоремой 1:
(б)
Здесь импульс силы направлен по нормали к плоскости вихревого кольца.
Если разбить соленоид на элементарные кольца с протяжением по оси соленоида dz, то на единицу длины соленоида придется вихревых колец.
Импульс силы для образования одного вихревого кольца соленоида составляет:
(в)
где dГ — циркуляция скорости одного кольца;
F2— площадь сечения цилиндрической части соленоида.
Так как за время dt длина соленоида увеличивается на величину:
то за этот промежуток времени образуется число колец:
(г)
Импульс силы на ветряк за время dt будет численно равен сумме импульсов, необходимых для образования вихревых колец, появившихся в то же время. Эта сумма на основании уравнений (в) и (г) составит:
(д)
Перепишем это уравнение в таком виде:
(е)
Но =Г – циркуляция скорости на единицу длины соленоида, которая, согласно уравнению (а), равна –v2. Поэтому, сокращая уравнение (е) на dt и подставляя в него вместо Г его значение –v2, получим:
Преобразуем это уравнение, представив его в виде двух слагаемых:
(6)
Выражение, стоящее в квадратных скобках первого члена правой части уравнения, в соответствии с уравнением (4), есть масса воздуха, проходящая через ометаемую площадь в единицу времени, а весь первый член, т.е. есть приращение количества движения этой массы, которую обозначим через m1.
Второй член по своей размерности есть то же приращение количества движения в единицу времени. Он не может быть разбит на два множителя так, чтобы одному множителю соответствовала определённая масса жидкости, а другому некоторая скорость, одинаковая для всех частиц этой массы, так как нам пока неизвестен тот процесс, в котором происходит образование количества
движения, имеющего выражение
Для удобства дальнейших рассуждений умножим и разделим это выражение, т. е. второй член равенства (6) на v2:
(6а)
Дробь, стоящая в квадратных скобках, не может быть сокращена на v2, так как числитель этой дроби по своей физической сущности представляет интеграл:
,