Главная » Все файлы » Просмотр файлов из архивов » Файлы формата DJVU » Г.А. Миронова - Конденсированное состояние вещества - от структурных единиц до живой материи. Т1

Г.А. Миронова - Конденсированное состояние вещества - от структурных единиц до живой материи. Т1, страница 17

DJVU-файл Г.А. Миронова - Конденсированное состояние вещества - от структурных единиц до живой материи. Т1, страница 17 Основы физики конденсированного состояния вещества (2666): Книга - 4 семестрГ.А. Миронова - Конденсированное состояние вещества - от структурных единиц до живой материи. Т1: Основы физики конденсированного состояния вещества 2019-05-09СтудИзба

Описание файла

DJVU-файл из архива "Г.А. Миронова - Конденсированное состояние вещества - от структурных единиц до живой материи. Т1", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "основы физики конденсированного состояния вещества" из 4 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГУ им. Ломоносова. Не смотря на прямую связь этого архива с МГУ им. Ломоносова, его также можно найти и в других разделах. .

Просмотр DJVU-файла онлайн

Распознанный текст из DJVU-файла, 17 - страница

2 В та лю срема в шпсграл уе (ойм иимй ивтег)хш е ир бл ненни 5ий) а«апнт "абМсииая" ОтииаезЬ Заряде, утитЫВаКШ»я ВаЗМа»КНОСтЬ электрону ( тихов»паса как в обтттн протоне л, твк п в области протоне Ь еЧ'„(е,)'Рь(Ч), и ашлогнчная "обменив " пютнасть заряла второго юекйюиа еЧ"ь (г )Ч'„(г ). Иншгрвлы А н.(с могут быль ак положительны, так и спринт ельня, и зависвмсспг ог распрелелеиия электронной шютиасзи п расстшсшн мсж- г(»СУЬ С лу прпанамв Оба интеграла отрицательны, села энергия пргпяження «омннируст шд згпргисй апзлкиелння.

Чтобы интеграл Сл был псюжапслен, в системе дазпквы ломинлрзвать сшш аттюкиваниз. Дян этою необходимо, 'пабы »»игранная плотюжть быза сжспрсл лена «ак маюю дальше от ядер (гы, „, » ). Д»излому )<- павию уло лс ар ют валлювыс функцни с балылимн орбтпхльнымн чнслнми. При тюм электрангин абалачла ие должна бить палппстыа заполнена. чтобы суммарнмй спиновыд мапппны» момент не был равен нулю. и Долышгнства слу асв в снстаме доминируют силы «ритюкеинн н шпаг рю,с» отри!и гелен Резуллтят пгпнгрпровзгсзся с использованием ннтегрзлов А л Ся запиюсзш в виде с стены двух уран«сии» (2.9) СЕР' — А) — Сз4=0.

фѻ — Сз(СР— Л)=0. Система имшт решение, селю ш детерминант !жюн нулю: (Е' Д) Са -(и -А» (2.10) Отсюда слслУсг, что Е'= А +3, и С; = гСь Таким абРазом, УРавнению П)релюн тра (» »рвам приблипеиии) удав»творя«и деа ыютояиия с разлш о»э рпе» Пернас состояние апнсывастсл симмпцзичнсй (опюсительио пересшю вки ююргвюат кь гз зле« цюнпв 1, 2) функцией '1 г (тг,г,) = (.; (Ч'„(г )Ч г (г,)+Ч'„(тз) Рс, (гг)) Р,=гр лд+С, (2.П], в орос — аипгсимме гричаац 'Рл(гс.гз)=С!.(Ч'„(гг)тл(г )-'Р (гз)тл(г!)) (2Л2). Рю =гб,+Д-С, С узы ам сппнавых координат г, и зз (прае«цыц спниав элок!рагин 1 и 2) юлная аолпона» фуи цня представляет ссба» пршпвсденне лаорлннвтиод Ф(г!.г ) и спинозой ф(зг.т ) частей ф(г,э).—.зр(гг,гз).ф(зс,з ).

Как уже гапарилссь выше Я!.3), палил« валлювая функцив аисамбтя ферли час~ил гшпжьы быть вишен мшричнаб относительно перестановки в»ух гас нц (параметсюв г и ь). Пгптаму если «оордпниппя часть симметрична. ~ о спюювая лслжи» быть антисиммезричио», та есть саатнстство. яать осе»линю с антипараллельиымн спи!жми, и наоборот. Таквы абразпм, состоянию (Ч'ь ЕД пхтлетствует аншзп!ил«альпах орнеитаю я свиное. а состоянию ('Рк, Е,Д вЂ” параллелыш».

С'л. И Вэ аюд а я алима» Д(ат ) ю. Если обманны» интеграл положителен: Се > О, то наименьше» энергиею сблалает, а слелаштслыю, и реализуезгл состояние ('Ря, Ея) с пара дсльныни спинами. Если .Сл < О, то энергетически балов выгалиым стаиоаитс» соси:нине (тл ЕД с хшзгпараллепьшю орпеншшми свинов. Следует иметь ввиду, чта, в соответствии с прпнпнпам Паули, в состоянии с «миговыми числами л, С, ю н» атомных (илп л опеауляримх) арбигялях мшуг нахалнтьс» только по леа »хек!ран« с пртгинолалажна напра»псиными апииамн. Поэтому формалмзо можно очи ать, тп лла двух з«с«тронов нл адно» атомной пли молекулярно» арбнгалн »сегда Се<О.

Олшио при расчете эиергепапаюж состаяни» молекулы (2.11) и (2Л2) рассматривалось обменное взаилгсле»снап между зле тронами разных атомов. ПпмамУ в аыРажениах (2.11) и (2.12) Се может иметь, кал ° оложнтсльиае зиачеиве, так н озрилатеаыю< Т и . б 1' »у СЗЛЮ Шцапиеиимии ВНУтРЕННИМН абапаЧКаМЛ ПРИВОДИТ ПРИ Са> О К Параллслыю» ариеишции мапштпых иаменюв атомов, то сеть (пру»магнитному упарюючеиню, а прн Се < О .

— к анптюараллсльно» арвеитации, тоесть кантцферроиаппгпюмуупоряцочеюпо. гней ект штнческога л пановского взаимо гсйспшя и н» мшно порядков превышал зиерпгю магнитного диполь-пилюль«ого взаичааебатаив. 92.5. Вцдентнасть п степезп ожисдеиип Одним п фунламегпал ных покати» физиыг н химин являешя поватпе лппентносзи.

Пашше вшешнпспг было ншлсло в линию альт»ибо«ты химикам Эдвардам Франкэеююм в !853 голу. Под шлегпшжтыо аи понимал юцл а кюая друга, е, дя ыю 1 ся ) . а«дню, ы ме гюа. Льюис ввел правило, па которому «ажды» шом сгр:мигел пметь в сослннсипнх с друп ми жом»ми заполнен«)ю внешнюю оболочку.

Отсюла с«снует «евнино-механическое определение ваяшпнсспп яалшлаюсгв зтг» ен и р а сбюяму чист),с ареюнмк злекюрмюе а, в лар, ж га, ак ю еозб)поде нп сас юя я*. Затем поняпге аалеитносги сулппшепно обогвтилссь и услолгиилссь благодаря синтезу напык необычных соединены», например, каорди~шивониьш соединений (химшгеслие связи н струкгур» описаны а 32.)б) н соелинений с инертными газами, валентиасп »горы« васгда счш»лась равно» нулю С развитием химин лаарлиационных со»пни»ив» появилссь гютптнс «оордмавплонноц валамгноспг, кптарая равна чиалу атаман. молекул или возжа, )юрмируюших первую «оорлинацнонную сферу иам- пл ксюбрпалатглл н ксордннацююам спели«енин, то есп валентноать ранна ыюрдннапнонному чналу нснтра ьно ат в.

Кшрдззззяцзганзгпе число е крнспшлн гсскай решсзке п в «омпшь»- пом сюдевснип ранна числу атаман (нлп цокая), когорьге явля«пса бзнв шшнззн сосслямп да«зюга ма а [юн поня) Нерп«у с юарлнгвццоннай аюентносп.ю. шв н-компюшое паяпнзош, поплтне групповой пелокапнзов н Г От пга ю е. равной ннлу о-связей кооршашруюнню централь«во ашмн с лпгэнламн ! Окружагтз згг ьш его молекулам н) В коорлянашгонных осел«пениях шола хнвнческнх он«зев ламплексообраз)запвго злсмегпа, как правилО, превосходит гнело неспаренпьв злсшуона зплц элемента. Уппыпая связь ппншпй залеяпюатн н химической сеяти, осшзювнмся на слелуюгцем «шаге ее. определенна еалшпнастзг паленпюегь (ковалсптзннть) втоьза — эпз чпсла «овплснтаых свнюл, образуемых лапныы «тпмом илн — число общак элактроннык нар, абразуемык данным лтомпм.

Прн таюм апредежннн валент«Ость атома в сселнненню ~ж ньзш пака п не может бьнь равна нулю. Важнь м бллзкз м к с м юннтле»эспен« юслсння Степень окпслспня — зта зарнд, катормй имея бы и ом в сослана н, ес н бь! все атомы и веществе бьшн паюсспш паню«рованы. 1 п:лен!, окне ю пп кншюрод» полвиешя равной П, валарала — 1, щелочных металлов — 1, апшаа, входящих в пжтав простых ашцесзв (гоманукзюарнык), — Шпюю. Степень окнслення элемента абшиачаегся рнмсюй плф! он (например, На Ш ) в отлпчне от заряда нана, шпоры й Шяпиачашся арабской шзф[юй а ласшдующим знакам (напр«мер„Оз, НО, ).

Номер группы периода'веной системы указывает на высшую позажнтел ную ешпеш о«ноле«на (исключснне — метжшы подгруппы лиди, каша!юд. фтар и мешллы семейспв железа, а такю некошрые элементы 8-Ь групп,) Нацрнмер. в маяскуле НС! стешин акнслеан» меют знечсаю ! юя 14 н О. тогда. «ак зарялы Н я Ш рваны шютвегспюнна т 0,17 н -О.!т <и прадах элен рана). В крнсталлат сульфнда цинка 2пб степенн окислении ц шьа н серы Пштпе Н, я заряды — соатаетствешю (.гб,бб) н [-0.86) В молекуле СО степан« окгшленн» С н О равны П, эффект«нный прял ю апя е С [-0,02), нл Π— (»0,02). Ч2.6 Ствцвонврвыв сопгопжип сшсгемы атомов Расамшр«м сшцнонврные састляпня системы, состоящей из положнтельна зарвкенньв «лер и валемтнык элок!ропан п маяекуле нлн «рншплпе Оштеыа опнсывается ураюзевием Шредингера Гл П Вю«мадейпнепе оажмаа Мол улм ЙЧ' = ЕЧ', ПЛ)) где Ч' — залпова фуняцн» »сей сне шмы гпанмолейстзуюшнх частиц, а ам[ввэр Гамильтона равен сумма операторов «пнепшеской энергия зле«- тронов н шкр н потенциальной знерп и снстемыг Й=т»и .

П 14) й', й' т=-') — У, '— ~ — У, ,2М ',Ъзь, и(»ю,).— 'з ~~ — '.— 'з~~ ' + — 'Ч'Ч' — "'г (2.16) л ел 2 , з фз 2 з к йз к (2.15) где е, лг, — заряд н массп злекцюна, 2г, М» — заряд н мпжа.)-го зина, ![м — рае юпв м лу ш к- лре», рю и а вклу 1-и злюзутзном а К-яз алрзм, ге — расстояние между 1-м н К м алектшлшмн. Первый член в (2.14) — операпзр кннегнческай энергнп ядер. шарой — здектрошп. В оюрпаре и (2.16) первое алагаемсе оппсьваег глПтгтшельную потенциальную знерпла прнтяюння электро«он к ядрам, нта!юс — положительную знсрпяо взанмшна отта зкпвэннн зле«тронов. трепп — пшюжнтельн)то энерпгю птанмодейстеня ялср.

Пространспшннае Пшположсзгнс атомных ядер и моле«уз~с нли нрнсгалле с течением времени ке зпмеияезея н определяет атомную структуру молекулы зша «раша«па, которая шааетсл векторами, саеплнлюШнмн положен«» раннавесн» с гюв~зш ядер (атаман) — панн»ми хнязпчесппх с«азой. Совокупность лпннй хнмнческнх авяэей Образует каркас молекулы нли «рнсталла Поскольку М » пг, то скоро»тн де«же«»я понсэ нпчнопз меньше скараеп:й депюню электронов, что гюзволяег не уплывать двнжсннс ялер н ачнтшь н» ненодвюкными Такое при»лаже«не ндзыевется эдна(штнческпм.

В вцвабатнчссюм пргблпк синя первый глен в сумме (2Л5) после долстанавкн в (2. 13) дает нуль, а пекле«пай е (2.16) (энерпш электрссгзтзпсскопа От!а»клев«на ядер) — паспвнную величину. В резульште в урал«снап Шрешцп ера аспжтшя гадыр члены, относящиеся к злскзрзгшм. Олнавз н и гакам вале уравнение (2.13) решить пршпнческн гювозмозкно.

Умножая ураененпе Шрсдннгера (2.13) на Ч' н ппгезрнруя а учетом нармнравю! юлианой функцин ) Ч'Ч' де=[, пюучаем выраппнз* дяя сраднспз язвления знерптц спстемы: Е =) Ч'"ПЧ'т(к. (2Л7) Дл«вычналсннн эюргнн нулаю зюзь молекулпрнуго залпов)та фупкцню. Волновая функшш не нзпеспв, но ою псббшхжшю так«и образам, Ч4СУЫ (220) псб и»челне энергии сисммы была нвиысиыщвз. Одним из спааабгю такою палбора я ласте» меню мот~екущриих орбтпщеи ХунлэЩулиззкеищрерцшргк. 1д В Взаззюдейс явив имписк Мол улы С Е„ЗС СсуьСЬЗЕЬ Сз+эС Ср Сьз 82.7.

Метод молекулярных орбнтплей убегал (приблименнс) малекулнриых орбит»лен асзюваи на построении молекулярных арбтпалей из аюмю,ш орбшзлей лумм составления иэ пах лвнейиых коыбизмгшй. В пригшипе метал молекулярных арбитзлсй пщвоаяегс единой точки зрения описать с юн я лк бык саедизюиих. Оливка поскольку число малеяулярнык орбит»лей есегди ривка числу пгходных шо, нык орбаталей. то с ростом числа арбитввей расшт и щюю юнебщичаикгх уравнений ляя определения аюлсниыь гаэффззззнентов, нзаляшнк а . олекуляриые яомюеые фувкиии. При дастапзчио Гельман шоле иснчыстнмх задача пересгаог быть одиозна'ва рсшлемаГь Креме юго.

слезус меп, в втыу что сам» псставоаю задачи, то есп, прсдпозалинзе о всзыозгиасти прслсгавлсиия молекулярных фунзииГ в ниде ли. нсйнык коьзбноаиий атонных, зю являещя строит обоснованной. Поэтому зля изсмютрзшин аазмп кнастей дапаого метала расом прим »ваза пзюсзойшни случай образовании связей у двух ата ае. Затем используем его вля описания двух паша бизирнык малекуд з амазгукиеарпыз. т.

е. гд'раюван»ых одинаковыми «гомамв, и гещрануклеарных мащьул. сас оявпх из разнык аюмав. 2.7.!. Двукзтомпви молекул» Расслотрнм васк н то и йся в лазе в . атамова иЬ тоесть прн псрскрьпнп шамиыь арбншюй 'У„н Ч' мамае а и Ь, соответственно. В персам прнблнмении молекулярная залпова функция Ч'описывается лн мвюй комбнгпцисй невазмушениых атомных функций 'р„и Ч'и ч' = с.ч' сьт (2.18) ~вс С, и Сз — пзптаяовме «оэффип виты, харакзернэующие вклад кюкюй аз атампьм орбит.

Свежие статьи
Популярно сейчас
Почему делать на заказ в разы дороже, чем купить готовую учебную работу на СтудИзбе? Наши учебные работы продаются каждый год, тогда как большинство заказов выполняются с нуля. Найдите подходящий учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Нашёл ошибку?
Или хочешь предложить что-то улучшить на этой странице? Напиши об этом и получи бонус!
Бонус рассчитывается индивидуально в каждом случае и может быть в виде баллов или бесплатной услуги от студизбы.
Предложить исправление
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
4995
Авторов
на СтудИзбе
467
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее